- 1 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/01/25(金) 00:37:52.77 ID:???]
- 場の量子論
過去スレ
Part8 uni.2ch.net/test/read.cgi/sci/1325216007/
Part7 uni.2ch.net/test/read.cgi/sci/1285512495/
Part6 kamome.2ch.net/test/read.cgi/sci/1231317097/
Part5 science6.2ch.net/test/read.cgi/sci/1222140576/
Part4 science6.2ch.net/test/read.cgi/sci/1185767084/
Part3 science6.2ch.net/test/read.cgi/sci/1100364275/
Part2 science3.2ch.net/test/read.cgi/sci/1077263998/
Part1 science2.2ch.net/test/read.cgi/sci/999401012/
- 291 名前：やんやん ◆yanyan5.Xudd mailto:sage [2013/09/09(月) 10:42:13.14 ID:???]
- CFTは場の理論としてではなくて、ビラソロ代数の話として
完結できるからあまり問題はないんでは？
ゼータ関数正則化なんかが何故出てくるのかとかは、
数学的裏付けがないかもしれないけれど。
- 292 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 10:45:41.70 ID:???]
- 物理的にも目処がたってない理論なのですが・・・
- 293 名前：やんやん ◆yanyan5.Xudd mailto:sage [2013/09/09(月) 11:07:22.47 ID:???]
- 物理だと思うからいけない。せいぜい数理物理だと思っておけばよし。
- 294 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 11:31:09.39 ID:???]
- 場の理論
ベクトル スクエア ベクトル で計算して、エネルギー量を求めてから、さらに、ベクトル スクエア ベクトルで、エネルギー質をだして、逆算計算して、証明する。簡単に計算するとこれでいい
ベクトル スクエア ベクトル で計算して、エネルギー量を求めてから、さらに、ベクトル スクエア ベクトルで、エネルギー質をだして、ベクトル スクエア ベクトルで、エネルギー質量をだして、逆算計算して、証明する。簡単に計算するとこれでいい
ベクトル スクエア ベクトル で計算して、エネルギー量を求めてから、さらに、ベクトル スクエア ベクトルで、エネルギー質をだして、ベクトル スクエア ベクトルで、エネルギー質量をだして、ベクトル スクエア ベクトルで、
エネルギー質量質、逆算計算して、証明する。簡単に計算するとこれでいい 登記
- 295 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 14:09:22.13 ID:???]
- 数学的裏付けがないとか目処がたってないとか気にして物理ができるか
できないならかまわんから、邪魔するな
いいわけは通用せんぞ
- 296 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/09(月) 15:36:41.24 ID:GgFD2Bhz]
- >>292
物理的にはどうでもいい。
数学的に整合性がとれていれば。
問題は、数学科の連中が研究するに足る整合性があるかだ。
- 297 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/09(月) 15:47:56.20 ID:GgFD2Bhz]
- >>291
では、場の量子論は無くて良いということね。
- 298 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/09(月) 16:06:45.14 ID:pkiHX1Dr]
- 数学的裏付けﾜﾛﾀ
- 299 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 16:19:26.48 ID:???]
- 場の理論(QED,QCD..)で得られた結果を弦理論で説明できなければ意味ない。
ので、場の量子論は必要(物理モデルで成功しているので)。違う数学モデルを導入しただけという気がする。問題点はそこから新しい結論と実験等による結果の裏付けがあるかなんだけど、そのあたり教えてエロい人。
- 300 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/09(月) 18:06:25.88 ID:mruwlHJG]
- >>299
だから、それは物理学としては必要でしょう。
標準理論がうまくいってる以上、場の量子論で説明できてることを超弦理論で説明できなければならない。
でも、超弦理論の構築に場の量子論が必要かどうかは、別だ。
- 301 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 18:12:57.60 ID:???]
- 場の量子論なんて場を量子力学で扱っただけだぞ
量子力学も場もなしで超弦理論をどうする気だ？
- 302 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/09(月) 18:14:14.89 ID:mruwlHJG]
- はっきり言って、物理学的に意味があるかどうかは興味がない。
場の量子論よりも数学的に整合性がとれているかどうか、にしか興味がない。
相対論、量子力学は数学的基礎付けははっきりしている。
でも、超弦理論が、それらとの間に場の量子論みたいな基礎付けがいい加減なものが入ってなければ話せない理論だったら、
まだまだまがい物でしょう。
- 303 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 18:31:21.53 ID:???]
- 論文で主張しろキチガイ
- 304 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/09(月) 18:40:54.76 ID:mruwlHJG]
- >>303
知らないなら知らないとはっきり言えばいいのに
- 305 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 18:45:00.78 ID:???]
- こんなものをここで聞くのがキチガイ
- 306 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 18:59:05.38 ID:???]
- ちょっと低レベルな話だけど、
経路積分からシュレーディンガー方程式を導く事ができて量子論の説明に使える。
CFTは2次元の理論を基礎として、高次元から低次元へ落として(Ads/CFT?)、特殊な状況の説明に使える。
数学的に裏付けが重要というわけではないな。
他ので説明できるならば、超弦理論に求められているのは新しい現象の予想かな。
例えばHiggsライクな粒子発見と超弦理論との関連はどうだったんだろうか。
- 307 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 20:11:30.48 ID:???]
- エネルギーｈλの電磁波が一方向に進む中に質量を置くと
その質量に流れる時間が√((1-hν/c^3))倍される
ｍｃ＾２/(1-hν/c^3)≒ｍｃ＾２+m(1/2)hν/c
m(1/2)hν/cこれはｍに片側からのみ電磁波の運動量が吸収されるということ
質量に吸収量は比例する
またこのエネルギーｈλの電磁波が流れている場にエネルギーｈｆの電磁波をながすと
２つの電磁波が重複する場に流れる時間は
√((1-hν/c^3))＊√((1-hｆ/c^3))倍される
これを無限に増やすとやがて０にちかづき質量になる
- 308 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 20:16:31.24 ID:???]
- 誰にも相手にされなくて今度はここに来たか
- 309 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/09(月) 20:27:47.26 ID:???]
- 「量子」で検索をかけている可能性があるし、今度からスレタイを「場/の/量/子/論」とかにしようぜ。
もう少し有益な話をすると今回の NG 指定のキ**イワードは、
「運動量が吸収」「電磁波が重複」「電磁波をながす」「無限に増やす」「ちかづき」
あたりか。
- 310 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 01:11:58.06 ID:???]
- 場の量子論と数学との関係は、場の量子論が数学的定義に対して欲しい性質を洗い出してる段階だ
数学的に完全でないから場の量子論ができないなどと言うのは本末転倒、何も分かっていない
- 311 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 03:26:24.45 ID:???]
- 場の量子論という実在モデルの中から新しい数学領域をでっち上げてるところ？
- 312 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 03:47:21.48 ID:???]
- 関数解析はでっち上げか
- 313 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 07:57:57.58 ID:???]
- ずっと洗い中か。脱水と乾燥はいつになることやら。
- 314 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 12:36:42.46 ID:???]
- でっち上げというより、発掘中か。
- 315 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 13:19:07.07 ID:???]
- >>310
君の言葉の使い方で、君が何もわかってないことだけはよく分かった。
- 316 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 15:44:35.69 ID:???]
- となにも解ってない煽り
- 317 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 15:51:00.78 ID:???]
- 数学はでっち上げた者勝ち
- 318 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 15:54:28.53 ID:???]
- 煽り罵倒会場と聞いて
- 319 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/10(火) 18:18:13.12 ID:???]
- どこが？
そう思うのは本人一人だけだな
- 320 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/16(月) 02:07:27.17 ID:???]
- 左右から質量ｍに等量の電磁波エネルギーＥをあてる
このとき吸収されている電磁波エネルギーは２Ｅ
この質量を右にＶで動かすと吸収される電磁波エネルギーは
運動物体内部では√(1-(v/c)^2)で時間が流れるので
Ｅ√(c^2-v^2)/(C+V)+Ｅ√(c^2-v^2)/(C-V)=2EC/√(c^2-v^2)にかわる
つまり前後から照射されるエネルギーの合計もC/√(c^2-v^2)倍される
２Ｅはｍｃ＾２
Ｅ√(c^2-v^2)/(C-V)-Ｅ√(c^2-v^2)/(C+V)=2EV/√(c^2-v^2)
これだけの電磁波エネルギーを右から照射されたとき右にＶで動いたとみなすこともできる
２Ｅ√(c^2-v^2)/(C+V)で静止エネルギーが作られ2EV/√(c^2-v^2)が運動エネルギーに回される
２Ｅ√(c^2-v^2)/(C+V)＋2EV/√(c^2-v^2)＝2EC/√(c^2-v^2)
左が質量エネルギーと運動エネルギーを区別した時 右が運動か静止を判別できない視点から質量エネルギーを見たとき
ｍがｖで運動しているとき
ｍｃ＾２√(c^2-v^2)/(C+V)が質量エネルギー ｍｃ＾２V/√(c^2-v^2)が運動エネルギー
- 321 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/16(月) 03:25:38.08 ID:???]
- 宇宙空間にｈνの電磁波が飛び交っている
質量ｍにはこの電磁波がｍｃ＾２分だけ単位時間に吸収される
またｍはｍｃ＾２だけ単位時間あたりに放出する
このエネルギー交換は全方位におこなわれている
(1/(4π))∫[π→0] EC/(Ｃ－Ｖcosθ)*2πsinθdθ
(1/2)∫Esinθ/(1-(v/c)cosθ)dθ
（v/c)cosθ=x^2
-(v/c)sinθdθ=2x dx
-(1/2)∫E(c/v)2x/(1-x^2)dx
-(1/2)∫[i(v/c)→(v/c)]E(c/v){1/(1-x)-1/(1+x)}dx
log(1/(1-x^2))=log{(1-(v/c)^2)/(1+(v/c)^2)}
ｖで質量を動かすと(1/2)(c/v)log{(1+(v/c)^2)/(1-(v/c)^2)}倍の質量になる
- 322 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/16(月) 05:01:06.23 ID:fS+P+kA8]
- >>306
ヘテロから標準模型を出すことすらできてないから現状では
ＭＳＳＭすら相当特殊なことしないと出てない
- 323 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/16(月) 22:34:01.50 ID:???]
- ｍｃ＾２が単位時間当たり質量ｍから周囲に電磁波として放射されるとする
質量ｍの半径をaとすると質量ｍからＲの点におけるエネルギー密度は(4πa^2)/(4πR^2)でa^2/Ｒ＾２となる
つまり密度ｍｃ＾２/Ｒ＾２の電磁波をｍからＲの点にいる質量は受けることになる
Ｅ＝(1/2)mc^2の電磁波を左右から静止質量ｍが受けているとする
吸収した電磁波は左右に対して垂直に放射しているとする
なのでｍは常に変わらない
ｖで動かすと左右から受ける電磁波はＥ√(c^2-v^2)/(C+V)+Ｅ√(c^2-v^2)/(C-V)=2EC/√(c^2-v^2)にかわる
垂直方向に放つ電磁波も長さが√(1-(v/c)^2)倍されるため1//√(c^2-v^2)倍される
Ｇｍ/R^2＝X*ｍｃ＾２/（Ｒ＾２）
ｈλの電磁波を浴びた質量Ｍにかかる力積はＭ√（ｈλG）/cになる
質量Ｍがｈλを特定方向からあび同方向にｈλを放射した時Ｍが受ける力積は
Ｍ＊[√（ｈλG）/c]＾２になる
紐を２本用意して中央に球をつける
片側のひもを揺らすと片側による
- 324 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/16(月) 22:37:05.62 ID:???]
- 徐々に振動数が減衰する電磁波照射器と徐々に振動数が強化される電磁波照射器を向い合せにして
照射して電磁波を重複させ左から右に徐々に減衰するようにする
この電磁波重複部に質量を置くと質量は左に動く
- 325 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/16(月) 22:37:13.57 ID:???]
- >>321,323
あぼーんしにくいので最後に 登記
って必ずつけるようにしてもらえませんか
- 326 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/17(火) 02:25:42.01 ID:???]
- 同一人物でないなら「登記'」の方が良いんじゃない？
- 327 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/17(火) 03:39:55.95 ID:???]
- なるほど。
- 328 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/18(水) 11:30:58.84 ID:???]
- 球が時間が１で流れる場所におかれている
球の左半分と右半分で時間の流れが変わるように左半分場に流れる時間を遅らせる（右半分に流れる時間のX倍にする
球の左半分の質量は(1/X)倍され右半分は流れる時間が変わらず１なので１倍
つまり球の重心が左にずれる
左にずれた後もずれ続けたら重力を受けているように見える
つまり地球に近づくほど流れる時間が遅いと引き寄せられるのは質量内部の重心が移動するため
(1/X)/[1+(1/X)]-(1/2)=[1-X]/(2[1+X])
- 329 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/18(水) 12:19:20.35 ID:???]
- というか、そういう状況前提にした重心の定義ができてる？時間がさー。
- 330 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/18(水) 12:48:07.21 ID:???]
- >>329
質量周りでは√(1-2GM/(RC^2))でながれる（超遠距離では当然ほぼ１
つまり質量まわりでは時間の流れのゆるやかな境目が連続している
飛行機で超高硬度から一瞬で落下すると内部は無重力になる
これは飛行機ないぶにおける時間差が消失するため
- 331 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/18(水) 14:17:26.72 ID:???]
- 質量Mの星の北極と南極に質量ｍの人間がいる
この星が北極方向にVで動くと星が北極の人間におくる重力波と南極の人間が星におくる重力波は（C－V）の速度で伝搬し
北極の人間が星におくる重力波と星が南極の人間におくる重力波は（C+V）の速度で伝搬する
星からGMｍ(C-V)/(CR^2)の力積を北極の人間は受けGMｍ(C＋V)/(CR^2)の力積を南極の人間は受ける
星はGMｍ(C＋V)/(CR^2)の力積を北極の人間から受けGMｍ(CーV)/(CR^2)の力積を南極の人間から受ける
北極の人間は星と南極の人間からG（M＋ｍ）ｍ(C-V)/(CR^2)だけうけ
南極の人間は星と北極の人間からG（M＋ｍ）ｍ(C+V)/(CR^2)だけうける
Vで進行する星から見て北極方向に運動しているのか南極方向に運動しているのか区別できないなら
北極の人間と南極の人間が受ける力積は等しくなる
つまり超質量を中心に質量３連で合体した状態で運動したさい進行方向にたいして後ろになるほど
つまり列車でいえば後ろの車両になるほど遅れる時間が大きい
- 332 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/19(木) 10:06:33.39 ID:???]
- 質量Mの周りでは（重心からの距離がRの地点で）C√(1-2GM/(RC^2))の速度で光が伝搬する
質量Mの周りでは（重心からの距離がRの地点で）人間の脳の回転速度も√(1-2GM/(RC^2))倍されるため周囲の光はCで伝搬しているように見える
つまり宇宙から電磁波を質量Mに照射するとその電磁波の伝搬速度は徐々に遅れるため電磁波の持つエネルギー密度は増加するが照射される時間は短くなる
つまり時間の流れる速度が１の空間で電磁波を照射し電磁波を受け取ると電磁波の持つエネルギー密度は変わらず照射時間と照射される時間は同じ
時間の流れる速度が１の空間で電磁波を照射し時間の流れる速度が１未満の空間で電磁波を受け取ると電磁波の持つエネルギー密度は徐々に増加し照射時間にくらべ照射される時間は短くなる
電磁波をt秒間照射する 電磁波を受信する場に流れる時間がｋなら 受け取る際の電磁波エネルギーは(1/k)倍され受信する時間はｋｔになる
hνｔ＝[hν/√(1-2GM/(RC^2))]*[t√(1-2GM/(RC^2))]
つまり質量にhνを照射すると質量表面に照射される瞬間の電磁波エネルギーは無限になり照射される時間はほぼ０になる
- 333 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/19(木) 15:54:56.64 ID:???]
- 登記もどきは読まずに分かる
- 334 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/20(金) 10:36:03.80 ID:???]
- 電磁波照射機を自身を常にCで抜ける空間に揺れを与える機構だとする
もちろんこの照射機に流れる時間が減速すれば空間にあたえられる揺れも減少するが自身から見て消費するエネルギーが普遍なら
流れる時間が減速していない受け手から見てより長い時間電磁波を照射することになる
だが受け手にながれる時間も減速した場合より長い時間照射されたと認識できないため単位時間あたりに受け取るエネルギーは減速していない状況より増える
つまり質量内部に流れる時間が減速すると周囲に発散する質量エネルギーが減少し周囲から取り込む質量エネルギーが増える
常に光速で流れる糸をイメージする（この糸はとぎれないとする
この糸に揺れを与える機構を糸の横に置く（この機構が電磁波照射機
そのよこに揺れを消去するための機構をおく（この機構が受け手
電磁波照射機に運動エネルギーをあたえてそのエネルギーを高速で消費したら与える揺れは大きくなり与える時間は短くなる
そのエネルギーを低速で消費したら与える揺れは小さくなり与える時間は長くなる
受け手に流れる時間が加速したら受け取るエネルギーは減少し周囲から受け取る時間が増える
受け手に流れる時間が減速したら受け取るエネルギーは増加し周囲から受け取る時間が減る
- 335 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/20(金) 11:37:24.23 ID:???]
- hν：ｈｆ：ｈ（ν＋ｆ）＝（１－ｋ）：（１－ｔ）：（
- 336 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/20(金) 12:00:58.19 ID:???]
- νの振動数の電磁波内部に流れる時間をｋ ｆの振動数の電磁波内部に流れる時間をｔ とする
電磁波の重複部に流れる時間をｋｔとする
hν：ｈｆ：ｈ（ν＋ｆ）＝（１－ｋ）：（１－ｔ）：（１－ｋｔ）
ν（１－ｔ）＝ｆ（１－ｋ）
ν（１－ｋｔ）＝（ν＋ｆ）（１－ｔ）
ν（１－ｋｔ）＝ｆ（２－ｋーｔ）
（１－ｋｔ）/(1-t)=（２－ｋーｔ）/（１－ｋ）
１－ｋｔ－ｋ＋k^2t=2-k-3t+kt+t^2
t^2+(2ｋ-3-k^2)ｔ+1=0
[t-√(t^3-4t^2+t)]/t=k
[-(2ｋ-3-k^2)-√((2ｋ-3-k^2)^2-4)]/2=t
ν^2*（１－ｋｔ）*(1-t)=f^2*（２－ｋーｔ）*（１－ｋ）
- 337 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/20(金) 16:03:15.73 ID:???]
- √(1-2hν/E)が電磁波hν内部に流れる時間とする
Cで流れる空間が電磁波にしなくてもEのエネルギーを持っているとしたら
E/√(1-2hν/E)≒E+hν
ν（ν＋ｆ＋(ｈ/E)νf)=f(f+ν)
E=hνf/(f^2-ν＾2)
E=ｈ（ν/f)/[1-(ν/f)^2]
- 338 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/20(金) 21:44:14.45 ID:df1YQbnu]
- (０＋１)次元量子場の理論が量子力学とはどういうことですか？
- 339 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/21(土) 00:30:04.38 ID:???]
- 変態戦士メコスジンダム
- 340 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/22(日) 02:21:24.85 ID:???]
- 半径Ｒの円の周りに中心を重ねて半径（Ｒ＋ΔR）の円を描く
中央に観測者がたち二つの円に右回りに電磁波を回転させる
観測者からみてどっちも光速で回転して見える
つまり実際は半径Ｒの円上の光路は半径（Ｒ＋ΔR）の円と同じになるため近いほど空間が凝集している
２π（Ｒ＋ΔR）＊ｐ（ｒ）＝２πＲ＊ｐ（ｒ）
つまり空間密度ｐ（ｒ）は半径のマイナス一乗に比例ｐ（ｒ）＝Ｋ/r
この時観測者がωで右回りしても左回りしても光速で回転して見える
もし回転質量内部で時間が変わらなければ実際は（Ｃ－Ｒω）と（Ｃ＋Ｒω）に見えるはず
質量が運動すると周囲の空間を引きづるとしたら
このとき右回転すると周囲の空間を右回転に引きづり左回転すると周囲の空間を左回転に引きづる
だから観測者のそばに質量をおき観測者がその場で回転するとそばに静止した質量が運動してみえ質量が増すようにみえるが
実際に質量が増加する
- 341 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/22(日) 10:53:06.40 ID:???]
- ２つの質量Mをある距離はなしておく
片側を回転させると片側は運動して見えるため質量が増加する
この時MとM/t(t<0)
質量が増加したと認識された片側を回転させると最初に回転していた質量内部でも時間が遅れM/t^2(t<0) M/tになる
こうして徐々に二つの回転速度を速めていけばふたつとも質量が無限になることになる
つまり最初の段階で実際は回転している質量から静止質量に質量が移動している
- 342 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/23(月) 12:23:01.84 ID:???]
- X= （√s）＊{ e^t+e^(-t) }/2 Y=（√s）＊{ e^t-e^(-t) }/2
X^2－Y^2＝S
これが[√ｓ<X<(S+1)/2] 区間で ｛（S+1）/2,(S-1)/2｝しか格子点を通らないことを示す
e^(it)=cost+isint e^t=[cost+isint]/(e^i) e^-t=[cost-isint]/(e^i)
X=(√S)cost/e^i Y=(√S)isint/e^i
つまりe^(2i)=1 e^i=1
t=arccos[（S+1）ie^i/(2i√S)] t=arcsin[（S-1）e^i/(2i√S)]
つまり(2i√S)を斜辺に持ち（S+1）ie^iと（S-1）e^iを他二辺にもつ直角三角形
｛（S+1）/2-√S｝＞K＞０のあいだで整数Kの数字を変動させて一つもYに整数をあたえないときSは素数
[（S+1）/2-K]^2-S=Y^2
{(S-1)/2}^2-(S+1)K+K^2=Y^2
同様に[（S-1)/2]>Y>0の間でYにいかなる整数の値をとらせてもKが整数にならないのならSは素数
K={ (S+1)±√((S+1)^2-4{(S-1)/2}^2+4Y^2) }/2
((S+1)^2-4{(S-1)/2}^2+4Y^2)=4S+4Y^2
√（S+{(S-1)/2}^2-(S+1)K+K^2）が整数でなければならない
{K-（S+1）/2}が整数
{(S-1)/2}^2-Y^2＝((S+1)-K)K
({(S-1)/2}-Y)*({(S-1)/2}+Y)＝K*((S+1)-K)
YもKも整数なら左辺はKを因数にもつ数値 右辺は({(S-1)/2}-Y)を因数にもつ数値
((S+1)-K)/({(S-1)/2}-Y)は整数で({(S-1)/2}+Y)/Kも整数になる
このときSは素数でない
- 343 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/23(月) 13:43:56.11 ID:???]
- 数学板と間違えてる？
- 344 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/23(月) 15:41:00.39 ID:???]
- 質量と質量が互いに運動を認識しあったとき
回転運動においてはお互いに認識する運動エネルギーがかわるためつぎがいえる
質量Mは二つの質点Ｍ/2の光速回転円
二つの質点内部に流れる時間は1/(1-acosωｔ)と1/(1＋acosωｔ)
Ｍ(1＋acosωｔ)/2+M(1-acosωｔ)/2=Mで第三者から見て常にＭ
aは微小な振幅
つまり上記の２質点をＡとＢとして質量がＡ＞Ｂとなった瞬間
Ａがこの２質点の回転系の中心になりＡから見てＢが運動していると認識されるため
ＡからＢに実際に質量が移動しＢ＞Ａとなった瞬間Ｂが回転系の中心になりＢからＡに質量が移る
つまり質量を与えあっている２質量の光速回転系が質量の最小単位
- 345 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/24(火) 19:37:40.34 ID:???]
- 場の量子論に必要な群論を勉強するには何を読めばいいですか？
洋書で
- 346 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/24(火) 21:11:37.23 ID:???]
- >>345
Lie algebras in particle physics
- 347 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/27(金) 20:24:27.71 ID:???]
- 高いですね
kindle版買ってみようかな
- 348 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/09/29(日) 00:21:48.52 ID:???]
- >>347
その本、翻訳版のほうが安いよ
www.amazon.co.jp/dp/4842703571/
- 349 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/29(日) 14:01:21.92 ID:XfeiApaL]
- 九後さんの訳本は第二版以外買ってはいけない
- 350 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/09/29(日) 19:46:31.11 ID:VXqntlQP]
- >>346>>348
なんだか評判良くなさげですね・・・
- 351 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/03(木) 18:34:47.23 ID:???]
- Ｍとｍの間に働く重力はGMm/R^2 なのでＭからみてＧｍ/R^2の加速度でｍは近づいてくる ｍからみてＧＭ/R^2の加速度でＭは近づいてくる
互いの加速度は同じはずなのでＧｍ/R^2＝ＧＭ/R^2になるにはＭに流れる時間を１としてｍに流れる時間がｍ/Mにならなければならない
Mの速度をa mの速度をb √(1-(a/c)^2):√(1-(b/c)^2)=M:m
a:b=m:M
a=mk b=Mk
m^2(1-(a/c)^2)=M^2(1-(b/c)^2)
(M^2-m^2)c^2=M^2b^2-m^2a^2
c^2/(M^2+m^2)=k^2
mc/√(M^2+m^2)＝a Mc/√(M^2+m^2)＝b
- 352 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/03(木) 19:26:25.92 ID:???]
- トンデモはすぐ分かる
- 353 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/03(木) 21:10:03.09 ID:???]
- まあ、こいつは隠そうとも隠れようともしないし。
- 354 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/03(木) 21:15:41.36 ID:???]
- >>350
すきにしなさい
- 355 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/04(金) 14:30:08.16 ID:???]
- 最後は自分の判断で
- 356 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/04(金) 14:34:48.55 ID:???]
- ●～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～
Ｍ｜←－－－－－－－－－－ｔＣ－－－－－－－－－－－→｜
質量Ｍからｔ秒間Δｍの質量を電磁波に変えて放射する
このとき重心は質量Mからの距離をＸとしてＭＸ＝Δｍ（ｔC/2-X)
X=ΔｍｔC/{2(M+Δｍ)}だけＭからずれる
ｈνの電磁波を照射するとしたらΔｍ＝ｈνｔ
X=ｈνｔ^2C/{2(M+ｈνｔ)}だけＭからずれる
Xを二回ｔで微分して
ｈνC*M^2/{M^3+3M^2(ｈνｔ)+3M(ｈνｔ)^2+(ｈνｔ)＾３}が電磁波照射方向への加速度
ｔＣ＝Ｒなら
ｈνC*M^2/{M^3+3M^2(ｈνR/C)+3M(ｈνR/C)^2+(ｈνR/C)＾３}が電磁波照射方向への加速度
ｈνＣ/M+C^2/(3R)+C^3M/(3hνR^2)+C^4M^2/{R(hνR)^3}
つまり質量のそばに質量を置くと互いに電磁波を照射しあうため引き合う
質量単体でも全方位から電磁波を浴びかつ全方位に照射しており質量間ではその行きかう電磁波が強化される
●～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～～●
Ｍ｜←－－－－－－－－－－R－－－－－－－－－－－→｜Ｍ
ＭとＭが互いに電磁波hνをお互いに向けて照射したら中間をさまようエネルギーを2Δmc^2とすると
G(M-Δｍ)(M-Δｍ)/R^2 Δｍｃ＾２＝ｈνＲ/C
重力 G(M-ｈνＲ/C＾３)(M-ｈνＲ/C＾３)/R^2で互いに引き合う
G(M-ｈνＲ/C＾３)(M-ｈνＲ/C＾３)/R^2＝GM＾２/R^2なら
一方向に進む電磁波で物体間が満たされたとき実際の距離は√｛１－（ｈν/C^3)｝倍される
つまり２Ｃ＾３の電磁波が√｛１－（ｈν/C^3)｝で時間が流れる場に突入したら２Ｃ＾３/√｛１－（ｈν/C^3)｝≒２Ｃ＾３＋ｈνとなり電磁波ｈνが無からわいたように見える
- 357 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/05(土) 08:48:02.86 ID:???]
- 全方位に電磁波を照射しまた照射される質量がある
そばに質量をおくと無にはなつより多くの電磁波を質量に照射しなければそばにおかれた質量は質量エネルギーをたもてないため
質量方向に照射する電磁波は他方向よりぞうかするため重力が発生する
- 358 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/10/05(土) 14:18:57.26 ID:zyY/ZpYS]
- >>350
つっても群論と言えばジョージアイだけどな
- 359 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/06(日) 13:55:47.89 ID:???]
- >>354>>358
そうですか。。。
周辺の図書館に所蔵してないし、書店にも置いてない地方在住者なので
中身見ずにアマゾンで買うしかないんですよね。
一応、kindleでサンプル見てますけど。
- 360 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/07(月) 19:03:14.15 ID:???]
- ｈνの電磁波を質量から右に照射するとX=ｈνｔ^2C/2だけ重心が右にずれる
二回微分して加速度ｈνＣで右に動く
質量の右にＲ離してＭをおくと加速度はＧＭ/Ｒ＾2になる
つまりｈν＝ＧＭ/（ＣＲ＾2）の電磁波エネルギーを右に照射しているときと重力を受けているときの区別はできない
すべての質量が質量に比例した電磁波を取り込み放射しているとする
ＧＭ/（ＣＲ＾2）*4πＲ＾２＝(４πＧ/C)*M
ＭＣ＾２に単位時間当たり(４πＧ/C)*Mの電磁波エネルギーが加わり(４πＧ/C)*Mの電磁波エネルギーが放出されている
基底電磁波エネルギーが空間を飛び交っており局所的に電磁波が回転する
この回転電磁波が質量 空間をとびかっている電磁波を強化するとほかの電磁波と区別され人間の目から電磁波に見える
電磁波円を構成する電磁波は常に光速で飛び交うため光速を超えると電磁波の回転を保てない
- 361 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/08(火) 01:28:55.04 ID:???]
- デタラメで埋められるとスレの価値が無くなるな
- 362 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/08(火) 02:25:24.84 ID:???]
- 限度と例外はあれど、因果関係は逆に考えたほうが健康的だろう。スレの価値がなくなったからデタラメで溢れたのだ、と。
- 363 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/08(火) 04:06:27.90 ID:???]
- デタラメ書く奴が影響されるとは思えんな
- 364 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/08(火) 18:32:08.32 ID:???]
- デタラメ書くキチガイはデタラメだと思って書いてないんだろうから、
スレの価値が無いから書く、というキチガイはいないんじゃないか？
- 365 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/08(火) 19:10:24.11 ID:???]
- あらしを放置するから調子のるんじゃねーの
- 366 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/09(水) 00:53:57.35 ID:???]
- とは言っても、あまりにも虚しいし
- 367 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/09(水) 01:56:32.19 ID:???]
- たいへんどうでもいいけど、キムタク主演の「安堂ロイド」の予告編で
キムヤクが「ゲージ場の量子論 II」を開いていてわらった。
どんなはなしなんだろ？
半沢の後で主演とか
＿＿＿＿＿
.ｎi 7 ／ ＼ ご冥福をお祈りします
l^l | | ｌ ,/) ／ ／・＼ ／・＼ ＼ .ｎ
', U ! ﾚ' / | ￣￣ ￣￣ | l^l.| | /）
/ 〈 | （＿人＿） | | U ﾚ'/／)
ヽっ ＼ | ／ ﾉ ／
／´￣￣ ノ ＼＿| ＼ｒニ |
`ヽ l
- 368 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/09(水) 07:03:39.96 ID:???]
- じゃ、しょうがねーだろう
あらされるのを指をくわえてみてれば
- 369 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/09(水) 15:12:44.90 ID:???]
- 別に見る必要も無い
- 370 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/09(水) 17:53:23.59 ID:???]
- まず何もない空間にあるエネルギーの常に光速で飛ぶ電磁波を飛びかわす
そしてところどころでその電磁波が回転する
この電磁波の回転が質量で回転していない場が質量でない場
人間から見てこの空間を飛び交う電磁波エネルギーは認識できない
なぜなら常時そのエネルギーを放射吸収するため相殺されるため
ただこの電磁波が強化されると余剰が熱線や電波として認識できる
先ほどより多いエネルギーを吸収し放射するエネルギーは強化前と変わらないため
質量は常に入れ替わる電磁波とその回転によりできている
つまり質量にはこの電磁波が突入し放出されているため
電磁波の回転渦を縮小すれば質量が減少した分の電磁波エネルギーが放射されたようにみえる
逆に電磁波を照射すれば電磁波回転円が拡大し質量が増加したように見える
質量の移動はこの渦の移動なので移動すると電磁波が渦に多く飲み込まれ渦は拡大する
この電磁波回転が消えると回転していた電磁波が周囲に飛び散る
また電磁波を一点で極小回転させてやれば質量にかわる
重力は周囲の質量周囲の電磁波に回転を波及させるため起きる
- 371 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/09(水) 18:28:29.46 ID:???]
- 宇宙空間をＥの電磁波が飛び交うなら
ｈνの電磁波が飛んでいる場に流れる時間は√（1-2hν/E)
Ｅ/√（1-2hν/E)≒Ｅ＋ｈν
つまり普段流れる時間は１で 質量近傍では流れる時間が０になるためｈν＝Ｅ/2となる
質量エネルギーの証明でＥ/2を二方向から吸収させるのはこのため
つまり空間をただようＥのエネルギーの電磁波をかいてんさせ質量にし
強化して人間から見て電磁波にする
- 372 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/09(水) 18:46:31.47 ID:???]
- つまり質量近傍ではじっさいに電磁波が存在しているが
電磁波と電磁波以外のさかいがゆるやかなため電磁波の存在を認識できない
何もない場に質量近傍の空間を転移させるとその空間と周囲の境目に電磁波が出現する
ｈνのエネルギーの電磁波が飛び交う空間とｈνからわずかに増やしたエネルギーの電磁波が飛び交う空間をそれぞれ切り取り
隣接させ境目に質量を置くとエネルギーの高い電磁波が飛び交う空間に質量が動く
√（1-2hν/E)＝√(1-2GM/(RC^2))
hν/E=GM/(RC^2)
hν＝ＭＣ＾２/Rとすると
Ｅ＝Ｃ＾４/G
- 373 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/09(水) 18:49:59.28 ID:???]
- 重力の正体は質量を貫通する電磁波によるもの
通常の電磁波は質量に照射させるとゆがみを質量に与えてゆがみがした電磁波が質量を抜ける
重力の場合は質量にゆがみをあたえずそのまま抜ける
- 374 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/10(木) 03:22:47.71 ID:???]
- これで満足できる、てのがホント分からんわ
- 375 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/18(金) 15:20:49.17 ID:???]
- 質量が全くない場におけるこの電磁波の速度をＣとして
質量周囲ではＣ｛1+√(1-2GM/(RC^2))}/2で動く
質量に最接近するとC/2になる
このとき電磁波は一回転しまた加速しながら抜けていく
つまりこの回転が質量
電磁波が質量性をおびるのは電磁波とその周囲の間に生まれた生じた回転が質量だから
つまり一方向に照射した電磁波とその方向と逆向きに照射した電磁波を隣接させるとその境目に渦がうまれ質量が生成される
- 376 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/18(金) 18:43:48.43 ID:???]
- 人間からみて光が等速なのはこの電磁波の渦が人間の目やカメラの目を構成するので
人間の目やカメラの目の原子の運動周期と目に突入する電磁波の速度は常に同じ比になるから
渦状に回転する電磁波が回転運動をやめると一方向に直進する
そして他者に吸収される際は他者の内部の原子の重力で曲げられ他者の内部で新たな渦になる
つまり質量を電磁波に変えるには質量周囲で重力場を高速で回転させればいい
中心の質量ないぶの電磁波は外部の重力場により円運動を維持できなくなり外にひきづり出される
質量は周囲の空間を歪曲するが電磁波は進行方向にたいして空間を押しつぶす
一方向にある速度ですすむばねがある
このばねを速度を変えずに圧縮する
電磁波が生じたように見える
- 377 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/18(金) 22:44:14.20 ID:???]
- 続けて
- 378 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/19(土) 15:02:43.45 ID:???]
- go ahead
- 379 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/19(土) 21:02:28.23 ID:???]
- 構成的場の理論をやりたい人のために（新しくはないが）
・場の量子論と統計力学
・場の量子論の数学的構成
- 380 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/20(日) 06:45:03.73 ID:???]
- >>379
Jaffe、Wittenの講義
ttp://scgp.stonybrook.edu/scientific/workshops/1498
- 381 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/20(日) 14:08:42.43 ID:???]
- 質量の周りで質量を回転させる
中心の質量まわりで回転している質量は回転しているので中心に向かって落下しない
回転している質量に磁性を与えて回転軌道上にコイルをおけば回転している質量の運動エネルギーが減少し電気エネルギーに代わる
そして回転している質量が回転速度が減少するので中心の質量に重力で引き寄せられる
そうすると二つの質量が存在する状況から一つの質量周りに電気エネルギーが生じている状況になる
もっと言えば周りから全く何の影響も受けない場に質量と質量を置くと
どちらかの質量が原子核になりどちらかが電子になる
- 382 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/20(日) 14:15:15.76 ID:???]
- 何で延々と場の「量子論」と関係ない妄想垂れ流してるの？
- 383 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/20(日) 14:25:03.74 ID:???]
- 質量Ｍと質量Ｍが互いに毎秒ＭＣ＾２のエネルギーを電磁波として交換し合っているとする
片側に流れる時間が１ もう片側がｋになったとすると
ＭＣ＾２ーＭＣ＾２＋ｋＭＣ＾２＝ｋＭＣ＾２
ＭＣ＾２－ｋＭＣ＾２＋ＭＣ＾２＝（２－ｋ）ＭＣ＾２
つまりｋの時間が０に漸近すると１の時間が流れる質量に質量がすべて移動する
回転運動すると流れる時間が遅れ０に近づきやがて質量がほぼ０になり電子となる
逆に中央に据えられた質量は２倍の質量に漸近し原子核となる
- 384 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/20(日) 15:37:37.05 ID:???]
- >>379
ゲージ理論
Gauge Theories as a Problem of Constructive Quantum Field Theory and Statistical Mechanics
- 385 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/25(金) 20:54:15.31 ID:???]
- e(1/√(1－2hν/e)－1)＝hν
電磁波内部の時間は遅れており内部に存在するエネルギーは強化される
eが空間を飛び交う電磁波でありこれは質量エネルギーの生成に毎秒消費されるため認識不可能
余剰電磁波エネルギーのhνは運動エネルギーに毎秒消費されるため認識可能
空間を飛び交う電磁波eはつねに光速でとびかうため生成される質量を構成する電磁波も光速でいれかわる
質量はこの電磁波が渦になったものなので光速を超えて運動すると渦を維持できない
渦にかわるさい電磁波eの速度は半減する
つまり光速と半光速の間の速度で電磁波は移動し局所的に渦になり質量を生成する
- 386 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/26(土) 01:39:56.28 ID:???]
- E*(1/√(1－2hν/e)－1/√(1-2GM/(Rc^2))＝hν
つまり空間を電磁波が漂っていて質量に近づくほど電磁波エネルギーが高まり質量に代わるが
質量近傍におかれた質量エネルギーも増加するため増加を認識できない
電磁波はすべての質量間で常に光速で行き来している空間にゆがみを与えただけのもの
たとえばばねを数十本横に並列に並べて紐で束にする
左側から右側にかけてばねをより強く圧縮していくと束は右に曲がる
つまり右側に行くほどエネルギーが高くそして右に曲がっている
質量はこのばねの束が円状に歪曲した時中央にできるもの
- 387 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/27(日) 12:28:54.22 ID:???]
- 半径が長大な球殻の内部に電磁波受信機を取り付ける
球の中心に質量を置きその質量をすべて核分裂させると球殻の表面に均等に電磁波エネルギーが分散する
このとき球殻の半径がｖで変動すると受信機に照射される
電磁波エネルギーは1/{1+(v/c)}倍されるが電磁波受信時間は{1+(v/c)}倍されるため受け取るエネルギーに変動はない
質量を核分裂させる際球殻を回転させるとして
角速度をω球殻半径をＲ回転軸からの角度をθとする
このとき球殻の内面に照射された電磁波エネルギーの{ωＲsinθ/c}成分が運動エネルギーに回され
残りが質量エネルギーに回される
このとき球殻からみれば中央の質量がωの角速度で回転しておりそのご核分裂した際受け取る質量エネルギーが減少したので
静止していた時と比べ回転している状態では中央の質量が減少していたように見える
- 388 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/28(月) 22:27:10.47 ID:???]
- 馬鹿でしかも古典力学レベル
- 389 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/29(火) 19:02:46.47 ID:???]
- 自分の周りが電磁波エネルギーで満ちていて局所的に電磁波エネルギーが高い場ができたなら
ただ唯一差別化できるその場だけに電磁波エネルギーが存在するように見える
また運動して質量が増えるなら電磁波を吸収させて質量を増やしても運動しているときと質量本人からは区別できない
つまり空間には電磁波が飛び交っておりその電磁波が運動したとき質量により多く照射されるため質量が増える
Ｅが全方位から質量に照射されているとするＶで質量が動くと
∫[0→π]｛2πsinθ/{1-(v/c)cosθ}dθ倍全方位から突入するエネルギーは増加するため
またこの増加が運動時における質量の増加を引き起こすため次のような比になる
∫[0→π]｛Ｅ＊2πsinθ/{1-(0/c)cosθ}dθ:∫[0→π]｛Ｅ＊2πsinθ/{1-(v/c)cosθ}dθ=mc^2:mc^2/√{1-(v/c)^2}
つまり全方位にＶで半径を拡張するような原子があった場合
その原子内部に流れる時間は｛1-（v/c)｝倍される
全方位にＶで半径を縮小するような原子があった場合
その原子内部に流れる時間は｛1＋（v/c)｝倍される
- 390 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/29(火) 19:28:47.78 ID:???]
- 質量が消失すると光速で重力場が拡散するがこの重力場が電磁波である
つまり互いに干渉する電磁波Ｅが局所的に円運動をし質量を生みその円の周囲に回転を波及させ重力場を生み出す
この円が縮小すると周囲に波及した回転が一部発散し電磁波となって外に飛んでいく
つまり電磁波をその場で回転させると電子になり
この電子の回転が止まると外部に重力場が高速で発散し電磁波となり電子は消える
空間から突入した重力場をへた電磁波Ｅが重力場中心で回転し質量になりまた重力場を経て空間にもどっていく
ライトを動かしても光の速度が普遍なのは質量と空間が高速で流動する同じ電磁波でできているため
質量を動かしてもそこから発散する電磁波の速度に影響を与えられるわけではない
- 391 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/29(火) 19:35:53.00 ID:???]
- 重力場が質量を作り質量が重力場を生む
質量が連続するという点においてさきに存在するのは重力場
つまり重力場が消えると質量が消え 質量が無から生まれるとしたら先に生成されるのは重力場
上位プロトコルを知っていれば下位プロトコルを知る必要がない
会話できるなら空気の振動を知らなくてもいいし
光が見えるなら電磁波の伝搬を知らなくてもいい
物理学の上位プロトコルが運動エネルギーから質量エネルギーに移ったとしたら下位プロトコルは人間から見て電磁波にかわる人間には認識できない電磁波
- 392 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/10/30(水) 00:10:06.88 ID:+4JwZXuK]
- >>391
あなたは何者？
あなたは何を目的としているの？
あとコテつけてください
- 393 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/30(水) 00:26:46.35 ID:???]
- メコスジ野郎は何者？
メコスジ野郎は何を目的としているの？
あとメコなめてください
- 394 名前：ココ電球 _/ o-ν ◆w48Rf4Prjghg [2013/10/30(水) 05:17:48.72 ID:/ZTwOa/u]
- 軌道電子から放出される赤外線は原子よりうんとでかいのです
- 395 名前：ココ電球 _/ o-ν ◆w48Rf4Prjghg [2013/10/30(水) 05:18:59.35 ID:/ZTwOa/u]
- デムパ
- 396 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/30(水) 14:05:56.17 ID:???]
- >>392
いつもの「もっともらしい言葉を並べて気取りたいだけ」の馬鹿だからスルー推奨
- 397 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/31(木) 23:33:34.81 ID:???]
- 質量と質量の間、無と無の間、質量と無の間では常に電磁波エネルギーＥが飛び交っている
質量Ｍからは質量エネルギー分の電磁波エネルギーＥが飛び出し同時に質量エネルギー分の電磁波エネルギーが質量に飛び込んでいる
質量から放たれる電磁波を強めると他者の質量に受け取られる際余剰を運動エネルギーに回せるため電磁波エネルギーが飛んできたことを認識できる
電磁波が存在すると質量から認識できるときその電磁波が存在する空間は電磁波進行方向に対して圧縮されているため
電磁波内部では電磁波進行方向に対して動く質量の運動が遅くなる
つまりばねを置きばねの伸縮方向に対して電磁波を流す
この時電磁波があるときとないときではあるときのほうがばねが圧縮されている
Ｅ/√(1-2hν/E)≒Ｅ＋ｈν
Δm=hνt M=Et
M/√(1-2Δｍ/M)≒Ｍ+Δｍ
M/√(1+2Δｍ/M)≒Ｍ-Δｍ
中央Ｍの質点から全方位にｈνを放つ
ｔ秒後の中央の質量はＭ－Δｍになり
４π（ｃｔ√(1-2hν/E)）＾3/3の体積内部はｈνの電磁波で満たされる
第三者から見て電磁波内部に流れる時間は√(1-2hν/E)
電磁波照射側からみて電磁波内部にながれる時間は1/√(1+2hν/E)
- 398 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/10/31(木) 23:36:23.89 ID:???]
- >>397
ポエム板へ
- 399 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/01(金) 10:51:27.43 ID:???]
- >>398
空間には質量エネルギーと化すエネルギーＥの電磁波Ｅが飛び交っており
その電磁波が回転することにより質量に特定の電磁波Ｅが強まることにより人間から見た電磁波ｈλになる
質量周囲では電磁波Ｅが回転するため静止していても運動状態とみなせ質量内部の時間が遅れる
質量周囲の空間は質量最接近部分では光速で回転するので質量最近傍におかれた質量内部に流れる時間は０になる
つまり直進する電磁波λｈ内部にはこの電磁波Ｅの回転が生じたり消滅したりするため量子的なふるまいをする
いわば粒子は光速で回転するフライングディスク
フライングディスク自体が運動すると回転速度は光速から落ちる
質量Ｍからある方向にｔ秒間ｈλの電磁波をはなつ
Δｍ＝ｈνｔ/c^2
重心がＸずれる
｛Ｍ－Δｍ｝*XーΔｍ｛Ｃｔ/2ーＸ｝＝０
Ｘ＝(Δｍ/M)(Ct/2)
X=ｈνｔ^2/(2cM)
つまり電磁波を照射している質量の加速度は電磁波照射方向に向かってＸを二回ｔで微分したｈν/(cM)になる
質量がおもければ動きにくいし照射する電磁波エネルギーが高いほどその方向に向かって加速する
- 400 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/01(金) 11:07:36.77 ID:???]
- >>399
toro.2ch.net/utu/
- 401 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/01(金) 12:55:47.26 ID:???]
- パーペキなデタラメですね
- 402 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/01(金) 14:36:17.72 ID:???]
- 無の座標と質量存在座標がある
無の座標はＥのエネルギーを吸収発散し 質量存在座標はＥよりもおおきなエネルギーを吸収発散している
質量存在座標は無の座標に比べて周囲から電磁波Ｅを多く取り込むためまた同時に発散するため
質量近傍に質量を置くと質量間に電磁波がやり取りされているとみなせる
質量座標から特定方向に湧き出すエネルギーが増えたら人間からは電磁波を放射したように見える
質量Ｍの座標はＭｈνの電磁波Ｅを吸収し発散するとする
Ｍのそばにｍをおく
ｍからＭに発散する電磁波をｈν＊ｍとする Ｍがｍから吸収する電磁波は当然ｈνｍ＊Ｍ
Ｍからｍに発散する電磁波をｈν＊Ｍとする Ｍがｍから吸収する電磁波は当然ｈνＭ＊ｍ
hν＝ｈｆ/R^2とおける（ｈｆは質量から湧き出す電磁波エネルギーの総量
ｈν/(cＭ)＋ｈν/(cｍ)＝Ｇ（Ｍ+ｍ）/R^2
ｈｆ＝ｃＧＭｍ
つまり質量Ｍと質量1/Mの間でやり取りされる電磁波エネルギーはＣＧ
Ｍ→無限で無限の質量と無の座標でやり取りされる電磁波エネルギーＣＧ
- 403 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/01(金) 15:28:19.84 ID:???]
- >>402
toro.2ch.net/mental/
- 404 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/03(日) 00:15:46.55 ID:???]
- 空間にあるエネルギーの電磁波が漂っており 常に光速で質量に収束し拡散しているとする
質量Ｍがｈνの電磁波を一方向に放つとｈν/(cM)の加速度で照射方向に移動するとする
質量Ｍに全方位からｈν＝MC^2を吸収しており、全方位にｈν＝MC^2の電磁波を放出しているとする
質量も出入りする電磁波エネルギー密度は半径の２乗に比例して変化する
質量Ｍと質量ｍをＲ離しておくと
質量ＭはＭ/√{1-2Gm/(c^2R)},質量mはm/√{1-2GM/(c^2R)}に変化する
質量Ｍに吸収される電磁波エネルギーは質量ｍ方向から突入する電磁波が増加するため、
また質量ｍに向かう電磁波エネルギーが質量Ｍに吸収されるため全体から見て増大する。
質量mに吸収される電磁波エネルギーは質量M方向から突入する電磁波が増加するため、
また質量Mに向かう電磁波エネルギーが質量mに吸収されるため全体から見て増大する。
質量Ｍとｍが左右にから飛び込み左右に抜けていく電磁波エネルギーで存在を維持しているとする。
空間のいかなるところにおいてもエネルギーＥの電磁波が飛び交っているとする
質点Ｍから放射される電磁波エネルギーのＲの地点でのエネルギーはＭＣ＾２/(4πR^2)+ΔE
質点mから放射される電磁波エネルギーのＲの地点でのエネルギーはmＣ＾２/(4πR^2)+ΔE
ΔE/√{1-2GM/(c^2R)}≒ＭＣ＾２/(4πR^2)+ΔE
ΔE+ΔEGM/(c^2R)≒ＭＣ＾２/(4πR^2)+ΔE
ΔEGM/(c^2R)≒ＭＣ＾２/(4πR^2)
ΔE≒Ｃ＾4/(4πGR)
E≒Ｃ＾4/(4πG)
- 405 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/03(日) 00:35:15.38 ID:???]
- 質量Ｍがｈνの電磁波を一方向に放つとｈν/(cM)の加速度で照射方向に移動するとする
質量Ｍがほぼすべて電磁波エネルギーになったときそれが一方向に進むとΔｍ＊ｈν/(cM) ｈν≒Ｍｃ＾２
Δｍはほぼ０の質量 Δｍ＊ＭＣ＾２/(Mc)=Δｍ＊Ｃ
電磁波内部に存在する質量がほぼゼロだとするならΔｍ＊Ｃは電磁波の運動量だとみなせるため電磁波とみなせる
- 406 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/03(日) 01:59:13.17 ID:???]
- このスレもこいつしかいなくなったな。
でここの次スレももうないと。
いい迷惑だよホントに。
- 407 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/03(日) 02:17:32.85 ID:???]
- どんなおっさんが妄想垂れ流してるんだろうな
- 408 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/03(日) 07:16:30.93 ID:???]
- >>404,405
toro.2ch.net/test/read.cgi/poem/1382131210/
- 409 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/04(月) 01:04:16.70 ID:???]
- 質量に与えた運動量はエネルギーに
電磁波に与えた力は運動量になるとする
エネルギーｈνで進行する電磁波がある
この電磁波中において流れる時間は√{1- hν/[Ｃ＾4/(8πG)] }
つまり人間がある質量を観測するときその質量と空間の境目にはＣ＾4/(8πG)だけのエネルギーの電磁波が存在している
質量は究極的には二次元平面上に存在する電磁波の回転円
つまり質量Ｍに出入りするの質量エネルギーは半径のマイナス１乗に比例して変化する
この回転円が串に刺されたように積層し粒子になる
つまり宇宙空間にはＣ＾4/(４πG）の電磁波エネルギーが飛び交っており
この電磁波が質量に吸収される際電磁波エネルギー3/2倍され電磁波円をつくる
そして抜けていくときはこの逆が起きる
つまりすべての質量は周囲に電磁波を回転させているがそれを認識する際質量エネルギーにすべて変わるため運動エネルギーにまわすことができず
つまり網膜をふるわせられず脳に電気信号を送れないため認識できない
- 410 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/04(月) 01:43:39.04 ID:???]
- 電磁波がない空間にもC＾4/(4πG)のエネルギーの電磁波が飛び交っており
人間から見て電磁波が存在しているように見える空間に流れる時間は√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }なので
C＾4/(4πG)/√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }≒C＾4/(4πG)＋ｈνとなり
人間の目に突入する際C＾4/(4πG)だけの電磁波エネルギーは目の質量エネルギーの構成に消費されｈνは運動エネルギーにまわされ目の網膜を揺らす
この時ｈνのみが目に突入したように人間から見て見える
質量Mが電磁波中におかれるとＭ/√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }≒M+Mhν/[C＾4/(4πG)]となりMＣ＾２＊hν/[C＾4/(4πG)]だけ電磁波エネルギーが質量に吸収される
運動質量内部で時間が遅れるということは静止した質量が電磁波をまとっているともみなせる
√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }＝√{1- v^2/c^2 }
hν/[C＾4/(8πG)]=v^2/c^2
つまりｖで動く質量はエネルギーがv^2C^2/(8πG)の電磁波を帯びているといえる
- 411 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/04(月) 02:06:44.57 ID:???]
- C＾4/(4πG)の電磁波が空中を漂っているとすると
例えば時空を光速でとびかう圧縮されたばねにたとえるなら
電磁波を生成すると逆に同じ一次元上でエネルギーの減少が起きていなければならない
C＾4/(4πG)/√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }≒C＾4/(4πG)＋ｈνとなったなら
C＾4/(4πG)/√{1＋ hν/[C＾4/(8πG)] }≒C＾4/(4πG)-ｈνと同じ一次元上でなるはず
つまり電磁波を放つ質量が後者なので電磁波を放つ質量内部では時間が加速している
いいかえれば時間をある点で加速してやれば周囲で減速が起きる
つまりある点で時間を減速してやれば周囲で加速が起きる
質量が光速を超えるとこの何もない空間を乱雑に飛び交うエネルギーC＾4/(4πG)の電磁波の動きが質量を中心に逆転しなければならない
光速で動く物体は周囲の時間をていしさせそれ以上で動くと徐々に逆に巻き戻す
- 412 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/04(月) 07:12:37.85 ID:???]
- >>409-411
toro.2ch.net/test/read.cgi/utu/1382567136/
- 413 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/04(月) 07:31:56.04 ID:???]
- >>409,410,411
uni.2ch.net/test/read.cgi/sci/1291692695/
- 414 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 00:05:07.06 ID:???]
- 電磁波照射器から電磁波を質量に照射すれば質量は電磁波照射器方向に動き
電磁波照射器が質量に電磁波を照射すれば電磁波照射器は質量方向に動く
これは常に電磁波照射器と質量間を行ききする電磁波が強まり空間が圧縮されるため
- 415 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 06:34:12.06 ID:???]
- >>414
toro.2ch.net/kitchen/
- 416 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 13:16:59.75 ID:???]
- たとえばエネルギーC＾4/(4πG)の電磁波が飛び交っているとして
人間から見てこの電磁波の存在が認識できないのはエネルギーの存在しないすべての空間座標で干渉が起きて相殺されているため
つまりある空間において位相がずれるとこの電磁波が湧き出すように見える
質量エネルギーは位相のずれがその場でとどまったもの 人間から見た電磁波は位相のずれが光速で移動したもの
無の座標におけるエネルギー C＾4/(4πG)sinωt+(-C＾4/(4πG)sinωt)=0
質量または電磁波の存在する座標におけるエネルギー C＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)＞０
運動すると質量内部の位相差が増えエネルギーが高まる
質量がC＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)=C＾4/(4πG)だけの位相差により生じたエネルギーでできているなら
最大でも質量は二倍にしかならない
重力場内部では質量に近いほど電磁波の速度が遅く質量から遠いほど電磁波の速度が速いため
質量に近いほど位相差が増大するため質量に近い質量ほど質量が増える
- 417 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 13:23:38.50 ID:???]
- 妄想垂れ流したいのはわかったが、
何故このスレに？
- 418 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 14:25:01.43 ID:???]
- >>416
toro.2ch.net/occult/
- 419 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 19:05:59.06 ID:???]
- C＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)＝C＾4/(4πG)*{sinωt(cosφ-1)＋sinφcosωｔ}
C＾4/(4πG)*{sinωt(cosφ-1)＋sinφcosωｔ}=C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)
C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)がmc^2やhνに見える
- 420 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 19:35:29.84 ID:???]
- C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)
ω無限にちかいとして
エネルギーが絶対値として見えるとする
lim[T→∞] 1/T*∫[0→T] | C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ) | dt =C＾4/(4πG)*√(1-cosφ)
つまり質量エネルギーはC＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)と０の間で超高速で振動しておりそれが平均化して1/√2倍されて見える
つまり質量ｍは√２＊ｍと０の間で超高速で質量が変化しており平均化してそれがｍで一定に見える
- 421 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 20:04:34.20 ID:???]
- 標準モデルの問題点というのをみつけたけど、現在これはどうなってるの
ttp://knyokoyama.blogspot.jp/2010/12/blog-post.html
- 422 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 20:22:07.95 ID:???]
- >>421
どうもなってない
- 423 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/06(水) 23:35:21.06 ID:???]
- 右の照射器から左へC＾4/(4πG)sin（ωt+φ)の位相の電磁波、左の照射器から右へ-C＾4/(4πG)sinωt)の位相の電磁波を互いに向けて放つ
φが０のとき照射器間の電磁波はすべて相殺されて見えない
φ≠0のとき照射器間は電磁波で満たされる
つまり電球をつけると全方位から電球に突入する電磁波の位相より電球から放出する電磁波の位相が遅れるため電磁波が無から現れたように見える
C＾4/(4πG)*√(1-cosφ)＝ｍｃ＾２
√(1-cosφ)＝4πＧｍ/c^2
sin(φ/2)=(2√2)πＧｍ/c^2
φ=2*arcsin[ (2√2)πＧｍ/c^2 ]
ｍはc^2/[(2√2)πＧ]以上にならない
- 424 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 00:32:41.58 ID:???]
- 質量が電磁波の回転だとして
質量がC^4/(4πG)のエネルギーの電磁波回転によるものだとするとする
質量ｍがrの半径を持つ電磁波円だとする
電磁波エネルギーかける長さが質量エネルギーだとする
ｍｃ＾２＝C^4/(4πG)＊２πr
2GM/C^2=rとなりシュバルツシルト半径に一致する
つまり人間から見て電磁波と見える座標に流れる時間が√(1-hν/(c^4/(8πG))なら
空間を漂う電磁波のエネルギーはC^4/(4πG)/√(1-hν/(c^4/(8πG))=C^4/(4πG)+hνとなるが
この強化された電磁波と並走するC^4/(4πG)のエネルギーの電磁波の間には回転が生じ量子が生成消滅する
C^4/(4πG)が質量に近づくと3/2倍されるがC^4/(4πG)は人間に認識できないのでC^4/(8πG)だけが存在するように見える
- 425 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 02:43:19.51 ID:???]
- コテハンつけてくださいよ、NGしづらいから
- 426 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 04:52:32.11 ID:???]
- このスレも終わりだな
- 427 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 12:04:36.00 ID:???]
- 空間にエネルギーがC^4/(4πG)の電磁波がＣで飛び交っている
この電磁波はエネルギーがない場ではすべて相殺されている
質量周囲では互いに相殺するはずの電磁波の位相がずれエネルギーが現れる
質量に近づくにつれエネルギーC^4/(4πG)の電磁波の速度がＣから2Ｃ/3になりエネルギー3C^4/(8πG)の電磁波に代わる
C^4/(4πG)だけは相殺されるがあとは相殺されないので3C^4/(8πG)-C^4/(4πG)=C^4/(8πG)だけが質量に吸収されるが
質量を構成する際左回りの電磁波と右回りの電磁波が重ねあわされるのでC^4/(8πG)＋C^4/(8πG)＝C^4/(4πG)の電磁波が回転しているのと変わらない
C＾4/(4πG)*√(1-cosφ)＝C^4/(8πG)なので
φ=arccos(3/4)になる
つまり質量に近づくにつれ位相差φが増加していき質量に突入するさい上記の位相差となり電磁波円に加わった後
徐々に位相差を減らしながらまた外に抜けていく
- 428 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 12:11:17.56 ID:???]
- >>427
どうもなってない
- 429 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 12:31:38.80 ID:???]
- >>428
つまり前方に向けてライトをつけたとする
ライトからは当然光が出る
このときライトをつける前にも電磁波はライトから前方に飛んでいたのだが前方からライトに飛び込んでくる電磁波によって完全にエネルギーが相殺されていたため認識できなかった
ライトをつけたあとではライトから放射される電磁波の位相がずれたため相殺が起きなくなりライトから光が飛び出したように見える
- 430 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 14:38:22.25 ID:???]
- >>429
どうもなってない
- 431 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 17:21:31.49 ID:???]
- >>429
場の理論勉強したことあるの？
- 432 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/07(木) 20:04:09.96 ID:???]
- >>429
量子電磁力学は勉強したのか？
- 433 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/08(金) 12:55:43.58 ID:???]
- 昔はマトモなコメがあったんだが、今は妄想専用だなー
もう見に来る価値ないな
- 434 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/08(金) 16:44:20.96 ID:???]
- そう思えばそうだよ
- 435 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 02:03:37.66 ID:???]
- ｈνの電磁波とhfの電磁波が打ち消されずにあらわれる
C＾4/(4πG)*√(1-cosφ)：C＾4/(4πG)*√(1-cosφ’)=hν：ｈｆ
f^2*(1-cosφ)=ν^2*(1-cosφ')
ν^2/√(ν^4+f^4)*cosφ'-f^2/√(ν^4+f^4)*cosφ=sinφcosφ'-sinφ'cosφ
f^2-ν^2=sin（φ'-φ)
φ'-φは電磁波の位相差の増加分
νが0のときφは０
つまりφ'-φ=arcsin{f^2-ν^2}/√{f^4+ν^4}
φ'=(2k+1)*π/2
つまりいかなる電磁波も最初はπ/2だけの位相差から生まれる
すべての質量には電磁波が常に照射されているがそれを打ち消す電磁波を質量は同時に照射しているため
その電磁波の存在を認識できない
なので質量が放つ電磁波と違う周波数の電磁波を照射するとその電磁波は打ち消されず相手に届く
- 436 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 02:09:33.25 ID:???]
- 電磁波は重複した構造をしており
つまりエネルギーがばらばらな電磁波が同じ方向に飛んでおり
受信機には特定の電磁波しか吸収されないため一種類の電磁波に見える
電磁亜を周囲に飛ばす物体は他の質量に打ち消される電磁波と打ち消されない電磁波を重複して放っている
観測者が移動しても光の速度が変わらないのはエネルギー順位の高い電磁波を静止物体に比べ運動物体は吸収するようになるため
- 437 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 05:55:18.68 ID:???]
- >>435,436
toro.2ch.net/test/read.cgi/utu/1356014566/
- 438 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/11/09(土) 08:53:19.70 ID:Meu2FvMp]
- NG推奨
Ｃ＾4/(４πG）
8πG
- 439 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 09:07:54.59 ID:???]
- NG非推奨
メコスジ
めこすじ
目子筋
Me･cos(g)
メコスG
- 440 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 14:52:45.72 ID:???]
- >>307
9/9これが最初のようだ
- 441 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 16:08:21.86 ID:???]
- マンドル・ショーの一巻ていいかな？
- 442 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 18:04:20.70 ID:???]
- C＾4/(4πG)*√(1-0)：C＾4/(4πG)*√(1-cos(π/2+X))=hν：ｈｆ
√(1+sinX)*hν=ｈｆ
1+sinX=f^2/ν^2
arcsin[ (f^2/ν^2)-1 ]=X
ν=C＾4/(4πhG)
arcsin[ ((4πhGν)/c^4)^2-1 ]
φ＝π/2＋arcsin[ ((4πhGν)/c^4)^2-1 ]
C＾4/(4πG)*√(1-cos｛π/2＋arcsin[ ((4πhGν)/c^4)^2-1 ] ｝)＝ｈν
静止した質量は外部から照射される電磁波をすべて質量が放つ電磁波で相殺するが
運動した質量では外部から突入する電磁波をすべて質量が放つ電磁波で相殺できないため質量エネルギーが増加する
- 443 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 21:09:38.36 ID:???]
- 宇宙空間にはある一定の波長の電磁波が光速で飛び交っており
互いに相殺するため存在しないように見える
局所的に波長が違う電磁波が生まれるとそれは打ち消されず光速で飛んでいく
質量は一定の波長の電磁波がある一点で回転したもの
この時回転が質量を中心に波及するため周囲の電磁波も歪曲され波長が変えられる
回転が消えるとこの波長が変えられた電磁波が周囲に散る
つまり核分裂エネルギーは重力場がこうそくで周囲に伝搬するために発生する
- 444 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/09(土) 21:11:27.92 ID:???]
- 重力場は電磁波でみちているが重力場ないぶではその電磁波が互いに相殺されるため認識できない
宇宙空間に乱雑に飛び出すと相殺しれないため認識できる
- 445 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 00:52:31.77 ID:???]
- 電磁波NGでもログは読める
- 446 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 02:04:32.50 ID:???]
- 物理の中で一番難しい分野は、場の量子論だと聞いたのですが、本当でしょうか？
- 447 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 02:36:28.13 ID:???]
- E×sinωtとE×sinωtの電磁波がすべてのエネルギーが存在しない座標に存在するとする
質量が無から生まれると物質と反物質が同時に生成されるのは
物質と反物質の生成座標に存在するE×sinωtとE×sin(-ωt)の電磁波のωが変化し
周囲の電磁波に打ち消されなくなるため二方向に電磁波が散ることになる
そしてこの電磁波がそれぞれ円を作る
この電磁波の円が接触すると同じωであるため相殺されるため質量が消失する
質量に変化した電磁波のωは保存される
つまりωが違う質量同士では対消滅が起きない
すべての質量は周囲にE×sinωtの電磁波を周囲に放ち
E×sinωtの電磁波を周囲から受ける
自身が放つ電磁波を変調すれば外部に電磁波が飛んでいき
周囲から受ける電磁波を変調すれば質量に届く
- 448 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 02:55:50.53 ID:???]
- mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2の増加した分のエネルギーは
周囲から質量に照射される電磁波の周波数は同じなのに
内部から放射する周波数が遅れるため外部から電磁波が質量に加わることにより生じたもの
mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2
- 449 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 03:05:14.41 ID:???]
- mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2＝m*[C＾4/(4πG)sin（ωt)+(-C＾4/(4πG)sinωt-φ)]
1//√(1-(v/c)^2)-1=√(1-cosφ)
φ=arccos[1-{1-√(1-(v/c)^2)}^2//(1-(v/c)^2)]
だけ運動した物体から放たれる電磁波の位相はずれる
- 450 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 14:28:20.00 ID:???]
- C＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)＝C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)
(1/T)*∫[0→T]C＾4/(4πG)*√(2-2cos(φ))*sin(ωt+ξ) dt=C＾4/(4πG)*√(2-2cos(φ))
質量座標に回転している電磁波はπ/3だけ周囲を飛び交う電磁波と位相が違うので
C＾4/(4πG)*√(2-2cos(π/3))=C＾4/(4πG)
質量内部ではC＾4/(4πG)のエネルギーの電磁波が回転しているように人間から見える
質量が運動するにつれ内部で回転する電磁波の位相が外部とずれていき質量が光速に達したとき最大のずれであるπに達すると
C＾4/(4πG)*√(2-2cos(π))=2*C＾4/(4πG)
C＾4/(4πG)の二倍のエネルギーの電磁波が回転しているように人間から見える
つまり光速に到達した質量は二倍の質量になる
これ以上の速度だと内部で回転している電磁波の向きが逆転し周囲の電磁波も逆転させていく
- 451 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 18:42:16.04 ID:???]
- C＾4/(4πG)sin(ωt)とC＾4/(4πG)sin(-ωt)の電磁波が空間を直進している
歪曲が皆無の状態ではすべての座標で相殺される
局所的にC＾4/(4πG)sin(ωt)とC＾4/(4πG)sin(-ωt)の電磁波の電磁波の経路が歪曲して渦になると
渦のように回転する電磁波と周囲を直進する電磁波の間に位相差が生まれエネルギーが現れる
この渦の歪曲は周囲の空間もわずかに歪曲させるため
周囲を直進していた電磁波の移動経路が増加し周囲を走る電磁波を減速させることになる
このとき外部から質量の電磁波円に加わるときπ/3だけ位相が遅れ
C＾4/(4πG)だけのエネルギーの電磁波が質量の電磁波円に加わる
つまり質量はC＾4/(4πG)sin（ωt)とC＾4/(4πG)sin（ωt-π/3)の二つの電磁波円が重なったもの
これが相殺されエネルギーC＾4/(4πG)で一定の電磁波が回転しているように見える
- 452 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/11(月) 07:10:06.22 ID:???]
- スレの見通しがよくなった、朝日がみえるぞ
- 453 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/11(月) 18:01:10.73 ID:???]
- 振動数ＸでエネルギーC＾4/(4πG)の電磁波hX=C＾4/(4πG)が飛び交っている
電磁波の速度がX/(X+ν)倍になると電磁波エネルギーはC＾4/(4πG)＊(X+ν)/Xになる
つまりｈＸ＊(X+ν)/X＝ｈＸ＋ｈν
ｈＸは質量エネルギーになりｈνは運動エネルギーになる
νがＸのときX/(X+ν)＝1/2になる
つまり遠距離から質量にこの空間を漂う電磁波が接近するにつれ電磁波の速度が落ちるため
ｈνが増加していき質量に加わるときνがＸとなるため電磁波の速度が半分になる
実際はνが(X/2)の電磁波が二つ質量に飛び込み左回りと右回りの円が重複しνがＸの電磁波が回転しているように見える
νがX/2なので電磁波の速度は2/3倍されている
φ=π*ν/(X+ν)
C＾4/(4πG)*√(1-cos[π*ν/(X+ν)] )
空間は質量に近づくにつれ電磁波性を帯びる
電磁波が質量性を帯びるのは
速度がX/(X+ν)倍された電磁波ｈＸと速度が１倍された電磁波ｈＸが併進する際速度が１倍された電磁波が減速した電磁波に向かって歪曲し
２電磁波間に電磁波ｈＸの無数な渦が生じるため
C＾4/(4πG)/[X/(X+ν)]=C＾4/(4πG)+(ν/X)*C＾4/(4πG)
C＾4/(4πG)/√(1-2GM/(RC^2))≒C＾4/(4πG)＋MC＾2/(4πR)
- 454 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/11(月) 18:10:49.17 ID:???]
- C＾4/(4πG)*√(2-2cos[π*ν/(X+ν)] )
νがX/2の時 C＾4/(4πG)
電磁波円が光速に近づいて動くと円の回転がほぼ０になりνが無限に近づく
このときC＾4/(4πG)*√(2-2cos[π*∞/(X+∞)] )≒２＊C＾4/(4πG)となり質量が二倍に近づく
- 455 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/12(火) 19:27:22.29 ID:???]
- 微小な質点を３つ 等間隔ｒ 離して直線に並べる
端を中心に３つの質点を回転させたときと中央の質点を中心に回転させたときの区別はできない
流れる時間が遅れるので次の比が成り立ってしまう
1:√(1-(rω/C)^2):√(1-4(rω/C)^2)=√(1-(rω/C)^2):1:√(1-(rω/C)^2)
質量周囲では流れる時間が遅くなるがこれは質量が周囲の空間を回転させるため
静止した質量でも周囲の座標自体が動いているため運動しているとみなせる
√(1-2GM/(RC^2))=√(1-(v/c)^2)
2GM/(RC^2)＝(v/c)^2
√(2GM/R)=V この速度は当然質量ＭからＲ離れた点で回転軌道を描くための速度（ｍＶ＾２/R＝GMm/R^2 √(2GM/R)=V）
つまり他の質量にもっとも接近した質量は光速で動いているとみなせる。
M'=M/√(1-(rω/C)^2) M''=M/√(1-4(rω/C)^2)
√(1-2GM’/(rC^2))＊√(1-2GM’’/(2rC^2)):√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM’’/(rC^2)):√(1-4(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(2rC^2))＊√(1-2GM’/(rC^2))=
√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM'/(2rC^2)):√(1-2GM'/(rC^2))＊√(1-2GM'/(rC^2)):√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM'/(2rC^2))
- 456 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/12(火) 20:13:56.28 ID:???]
- 質量は電磁波の円であり周囲の空間を回転させる
質量に最接近すると光速で電磁波円に引きずられた空間が光速で回転しているため
質量が無限になり接近できない
周囲の空間には質量を構成する電磁波が飛び交っている
この電磁波は互いに干渉するため歪曲したばに近づくと自身も歪曲する
多くは相殺されにんしきできないが位相差が生まれると電磁波として出現する
- 457 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/13(水) 17:56:35.33 ID:???]
- 質量Ｍの半径Ｒの点で空間が√(2GM/R)で質量を中心に回転している
遠距離で空間がＣで質量を中心に右回りおよび左回りで回転しているなら
近距離では｛Ｃー√(2GM/R)｝で左右回り｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で右左回りしている
つまり空間を飛び交う電磁波エネルギーC＾4/(4πG)が
質量周囲では質量を中心に｛Ｃー√(2GM/R)｝で左右回り｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で右左回りしている
質量に飛び込む電磁波エネルギーC＾4/(4πG)は質量に近づくにつれ｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度になり
質量から放射される電磁波エネルギーC＾4/(4πG)は質量から離れるにつれ｛Ｃー√(2GM/R)｝の速度になる
- 458 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/13(水) 18:16:27.13 ID:???]
- 質量ＭからＲの地点に存在する人間には
質量Ｍに向かう側に｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で電磁波が挿入され
上記とは逆向きに｛Ｃ-√(2GM/R)｝で電磁波が挿入される
しかしこのとき人間からはどちらから飛んでくる電磁波もＣに見える
つまり人間が質量Ｍ向きに√(2GM/R)でうごくためにどちらから飛んでくる電磁波も速度がＣに見える
C＾4/(4πG)/｛1＋√(2GM/(C^2R))｝+C＾4/(4πG)/｛1-√(2GM/(C^2R))｝=C＾4/(4πG)/｛1-(2GM/(C^2R))｝
質量Ｍに近づくにつれ空間の大きさが1/｛1-(2GM/(C^2R))｝倍にされる
- 459 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/13(水) 22:29:01.89 ID:???]
- too many NG
- 460 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 13:38:34.75 ID:???]
- ｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で質量周囲では空間が回転および発散している
電磁波は空間なので｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で電磁波も伝搬する。
つまり質量Ｍ周囲で中心からＲはなれた場所にいる質量には空間が｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で突入し抜けていく
左右から電磁波が｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で突入するため
質量Ｍがωで回転するとＲの点で質量に突入する空間の速度は４成分の平均になる
｛Ｃ-√(2GM/R)｝ーＲω ｛Ｃ-√(2GM/R)｝＋Ｒω
｛Ｃ+√(2GM/R)｝ーＲω ｛Ｃ+√(2GM/R)｝＋Ｒω
1/[｛Ｃ-√(2GM/R)｝ーＲω]+1/[｛Ｃ-√(2GM/R)｝+Ｒω]+1/[｛Ｃ+√(2GM/R)｝ーＲω]+1/[｛Ｃ+√(2GM/R)｝+Ｒω]
2*(C+Rω)/[(Ｃ+Ｒω)^2-2GM/R]+2*(C-Rω)/[(Ｃ-Ｒω)^2-2GM/R]
2*(C+Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)+2CRω]+2*(C-Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-2CRω]
2*(C+Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)+2CRω]+2*(C-Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-2CRω]
4*C* [ (Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-(Rω)^2 ]/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]
4 * C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ]/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]＊1/4
√( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
- 461 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 13:45:01.36 ID:???]
- √( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
ωが無限に近づくと時間が加速するため
Ｍ/∞となり質量が消失し
質量周囲で｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度に空間のそくどが変わっているため
位相差が起き電磁波となり周囲に伝搬する
- 462 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 14:32:44.86 ID:???]
- >>459
こういう場合のNGワード作りは、生物の免疫システムの進化と似ていますね。
これで防御したと思ったら、あれれ抜けだ、免疫アイテム追加。
素粒子が素粒子として成立する条件も、似ているかもしれない
たくさんの複雑な条件をかいくぐってやっと素粒子出現
- 463 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 15:01:53.50 ID:???]
- 進化の促進，つまり自滅促進プログラムを送り込めばいいのか？
- 464 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 17:19:13.75 ID:???]
- >>462
いやNGワードではなくNGの書きこ
- 465 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 17:25:10.78 ID:???]
- There are too many NG kakiko.
- 466 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 17:40:56.26 ID:???]
- はー
- 467 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 13:04:07.59 ID:???]
- √( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
R=2GM/C^2
√( [(Ｃ^2+(ω2GM/C^2)^2-C^2)^2-4(ω2GM/C)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
√( [(ω2GM/C^2)^4-4(ω2GM/C)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
√( (ω2GM/C^2)^2[(ω2GM/C^2)^2-4C^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
ω＝C^3/GM
√( (2C)^2[4C^2-4C^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )=4
つまりω＝C^3/GMで回転する質量に流れる時間は４倍になる
- 468 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 15:08:24.77 ID:???]
- 土星のように大きさむしの質点の周りに密度均等の円をつける
円が回転したときは質量が質点から見て増加し
質点が回転したときは円から見て質点の質量が減少する
回転する質点に流れる時間はｋとする
1/k :1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
=1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } ) : 1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } ) * 1/√( 1-(Rω/C)^2 )
k*√( 1-(Rω/C)^2 )=√( 1-2GM/(RC^2) )
k=√( 1-2GM/(RC^2) )/√( 1-(Rω/C)^2 )
2GM/(RC^2)=<(Rω/C)^2
R=2GM/C^3
√(2GM/R^3)=C^3/(2GM)
ω=C^3/(2GM)のとき回転する質量に流れる時間は１
質量は電磁波の渦でありその中心に質量０の質点があるとする
電磁波は光速で回転しているためシュバルツシルト半径Ｒ（２ＧＭ/C^2)＊ω＝Ｃになる
- 469 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 16:11:44.24 ID:???]
- E=E*sin(ωt)
P=E*ω*cos(ωt)
F=-E*ω^2*sin(ωt)
ω=1/C
E=E*sin(t/C)
P=E/C*cos(t/C)
F=-E/C^2*sin(t/C)
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } - E/C^2*sin(-t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } + E/C^2*sin(t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }≒GM/R^2
E/C^2*sin(t/C)*{1/1-(2GM/(RC^2))}≒GM/R^2
E≒(GMC^2/R^2)*(1-(2GM/RC^2) )
- 470 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 17:07:26.44 ID:???]
- ちらしの裏
- 471 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 18:14:37.96 ID:???]
- E=E*sin(ωt)
P=E*ω*cos(ωt)
F=-E*ω^2*sin(ωt)
ω=1/C
E=E*sin(t/C)
P=E/C*cos(t/C)
F=-E/C^2*sin(t/C)
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } - E/C^2*sin(-t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } + E/C^2*sin(t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)*{1/1-(2GM/(RC^2))}≒Ｍ／√(1-2GM/(RC^2))
E≒ＭC^2／√(1-2GM/(RC^2))
E*sin(t/C+φ)-E*sin(t/C)=E*√(2-2cos(φ))*sin(t/C+ξ)
E*√(1-cos(φ))=hν
E^2*(1-cosφ)=(hν)^2
｛1-(ｈν/E)^2｝=cosφ
μE^2 / {｛1-(ｈν/E)^2｝ ≒ μE^2 ＋ μ(hν)^2
これは直進と後進する電磁波の重複した空間におけるエネルギー密度
もし直進か後進かつまり一方向にしか進まない電磁波空間内ではエネルギー密度が(1/2)μE^2 /√ {｛1-(ｈν/E)^2｝ ≒μE^2 ＋ (1/2)μ(hν)^2
- 472 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 19:11:12.54 ID:???]
- どうやら俺はスレの晴れ上がりを観測しているようだ
- 473 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 23:05:28.04 ID:???]
- おお、「質量」と「電磁波」をNGワードに登録すれば邪魔な発言をあぼ～んできる！
- 474 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 23:07:34.92 ID:???]
- >>472
ちょっと面白かったｗ
- 475 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 00:43:57.00 ID:???]
- >>473
代償デカすぎだろ
- 476 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 01:07:28.24 ID:???]
- 何もない空間にＥのエネルギーの電磁波が飛び交っておりCで常に全座標から全方位に直進している
全座標から全方位に飛び出すため相殺されて認識できない
この電磁波が質量の存在する座標に飛び込む際にはＣ+√(2GM/R)になり飛び出す際にはＣ-√(2GM/R)になる
つまり電磁波の速度は可変だが質量はこの電磁波により構成されているため速度が変わると押し流されるため重力が生じる
つまり質量に向かう電磁波の速度のほうが速いため質量は周囲の空間を引き込むように見えるが同時に空間が湧き出している
質量に飛び込まない電磁波は常にＣ
Ｅ{∫dV-∫４πR^2/(1+√(2GM/(C^2R) )dR }+ E{∫4πR^2/(1-√(2GM/(C^2R) )dR-∫dV}=MC^2
E*∫[2GM/C^2→∞]8π*√(2GM/(C^2R) )*1/(1-2GM/(C^2R) )dR =C^2
√(2GM/(C^2R) )=X
-（1/(2R))*√(2GM/(C^2R) )dR=dX
-16πE*((2GM)/C^2)*∫[1→0]1/{ X^2*(1-X^2) }dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*∫[1→0]1/X^2+1/(1-X^2) dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*[-1/X+(1/2)*log{(1+X)/(1-X)} ] dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*[-1+(1/2)*log{2/0}+1/0 ] dX =MC^2
E=C^4/(32πG)
- 477 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 01:59:25.55 ID:???]
- Ｅ＊sin(t/C)の電磁波を周囲にばらまく座標とＥ＊sin(-t/C)の電磁波を周囲にばらまく座標を
互いに隣接しないよう三次元空間に積み上げたものが宇宙空間
つまり湧き出したエネルギーが横で即時に吸収されるため認識できない
このブロックの配置がずれると電磁波が現れる
二つの電磁波照射器を置き互いに向けてＥ＊sin(t/C)とＥ＊sin(-t/C)の電磁波を放つと
間には電磁波がないように見える
片方の位相がφずれると二つの電磁波照射器がお互いに電磁波Ｅ＊√(2-2cosφ)*sin(t/C+ξ)を放っているように見える
- 478 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 02:13:17.29 ID:???]
- すべての座標がωの振動数で電磁波を全方位に照射しているとき
Ｅ＊sin(ωt)＋Ｅ＊sin(-ωt)＝０の相殺が全座標で起きるが
もし一座標でだけω'の振動数に代わると
Ｅ＊sin(ω’t)＋Ｅ＊sin(-ωt)だけの電磁波エネルギーが一座標から全方位にばらまかれることになる
つまり一座標以外でω’に代わった時は
Ｅ＊sin(ω’t)＋Ｅ＊sin(-ωt)だけのエネルギーが一座標に収束することになる
つまり質量は周囲の座標から発散する電磁波の振動数を変調させ
自身にエネルギーを収束させる
- 479 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 02:42:24.04 ID:???]
- つまりすべての座標にωがわりあてられており
特定の一座標でωが変化すると電磁波が全方位に飛ぶが
このとき特定の一座標のωが変化したのか
特定の一座標以外のωが変化したのか区別できない
- 480 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 14:47:05.20 ID:???]
- Ｅ＊sin(ωt+φt)＋Ｅ＊sin(-ωt)＝E*{sinωtcosφt+sinφｔcosωt-sinωt}
E*{sinωt(cosφt-1)+sinφｔcosωt}=E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξt)
cosξt=(cosφt-1)/√(2-2cosφt) sinξt=sinφt/√(2-2cosφt)
cosξt=(cosφt-1)/[2*sin(φt/2)] sinξt=sinφt/[2*sin(φt/2)]
すべての座標が放射吸収する電磁波の振動数がωであるとする
E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξ)だけのエネルギーが特定座標から放たれたとき
特定座標の振動数がω＋φになったのか 特定座標以外の全座標の振動数がω-φになったのか区別できない
- 481 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 15:35:59.45 ID:???]
- ωはその座標に流れる時間に比例するため
質量内部の時間が加速すると電磁波が放射される
MC^2/ω=MC^2/(ω＋φ)+M*E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξ)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξt)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√(1-cosφｔ)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√2*sin(φｔ/2)
C^2*φ/{ω（ω+φ)*√2*sin(φｔ/2)}=E
lim [φ→0] (φt/2)/sin(φt/2)*2/t=2/t
√２*C^2/{ω^2*t}=E
t=1として
√２*C^2/ω^2=E
ω＝(1/c)とすれば
E=√2*C^4
- 482 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 20:23:13.54 ID:???]
- √2*C^4*sin(t/C）の湧き出しと√2*C^4*sin(-t/C）の湧き出しが交互に起きている
E=√2*C^4*sin(t/C）
P=√2*C^3*cos(t/C）
F=-√2*C^2*sin(t/C）
のエネルギーと運動量と力が存在しているが打ち消されて見えない
lim[t→∞](1/T)*∫[0→T]cosωｔ dt=1/√2
平均化されたエネルギーはC^4になる
- 483 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 21:34:18.21 ID:???]
- あちゃー>>482のNGに失敗
推奨NGワードはなんだろう
- 484 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 22:53:12.76 ID:???]
- 「C^」
- 485 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 23:12:57.10 ID:???]
- 物理板て削除依頼ださないね
- 486 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/17(日) 01:26:04.34 ID:???]
- 二つの電磁波照射器からお互いに向けて同時にＥsin(ωt)とＥsin(-ωt)をはなつ
この後２照射器間の距離を2ｘずらすと(2ω/C)xだけ位相がずれる
{∇^2-(1/C^2)*(d/dt)^2 }*ｈν=0
ｈν＝E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)
(d/dx)^2*E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)-(1/C^2)*(d/dt)^2*E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)=0
(d/dx)^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)-(1/C^2)*(d/dt)^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)=0
-2*(ω/C)^2*sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)＋(1/C^2)*ω^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)=0
-2*(ω/C)^2＋(2/C^2)*ω^2=0
このときｈν＝E*√(1-cos(2ω/C)ｘ)の電磁波が両側から照射され両側に吸収されているように見える
- 487 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/17(日) 01:53:02.52 ID:???]
- 電磁波受信機兼照射器を無限個等間隔でならべる
すべての機器間で電磁波がやり取りされすべて相殺されているとする
ただひとつの機器をわずかにずらすとその機器の両側でエネルギーが現れる
次にそのずれを右に移動させるとエネルギーが移動したように見える
質量はその場で特定の照射器が左右に動き続けるため静止する
電磁波はずれが静止状態から徐々に加速しながら外に移動していくために起きる
- 488 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/17(日) 10:30:47.24 ID:???]
- >>483
電磁波、√ のNGでおけ
- 489 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/17(日) 22:57:08.47 ID:???]
- 典型的な籐質なのか
- 490 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 00:33:14.37 ID:???]
- つまりE*√2*sin(ωx/C)だけのエネルギーが圧縮されたり引き伸ばされた空間には無から現れたように見える
空間が圧縮されるとその周囲の空間は引き伸ばされる
E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーと-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーが無から現れたように見える
電磁波を照射するさい照射器内部では-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーの減少が起きE*√2*sin(ωx/C)のエネルギーが光速で飛んでいく
静止したΔｍの質量がすべて電磁波になって周囲に散るとき
ΔｍＣ＾２が質量エネルギーと運動エネルギーになるとする
もしΔｍが微量すぎて内部時間が遅れないとするなら
ΔｍＣ＾２＝(1/2)*ΔｍＣ＾２+(1/2)*ΔｍＣ＾２となり質量が半分になり光速で飛んでいく
静止した質量内部に流れる時間は1/2のため時間が１で流れる外部にE*√2*sin(ωx/C)のエネルギーを放つとき
内部では(1/2)*-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーの減少が起きればいい
つまり質量が電磁波に代わる際エネルギーが二倍になる
- 491 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 02:18:11.71 ID:???]
- andであぼーん指定できるブラウザ教えてくれ
- 492 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 09:59:09.62 ID:???]
- 電磁波をどれだけ質量に照射しても
質量内部で回転する電磁波とくわえられた電磁波が半分相殺するため質量が増えないように見える
π/3+2nπだけ重力場を通過した電磁波は位相がずらされる
- 493 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 12:23:44.71 ID:???]
- Jane Styleでふつうに複数ワードをNGにできるけど...
ちなみに自分のブラウザでは、 「ステマ」 と 「加齢臭」 も禁句だｗ
- 494 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 15:35:04.15 ID:???]
- >>493
そうじゃなくて1レス中に複数の単語を含むものをあぼーんしたいんじゃないか？
俺もしたい
- 495 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 19:24:07.59 ID:???]
- 質量Mが電荷qと-qの回転だと仮定
質量Ｍのシュバルツシルト半径は２ＧＭ/C^2なので電荷は4GＭ/C^2の距離を保って光速で回転しているとみなせる
1/(4πε)*q^2/(4GＭ/C^2)^2が二電荷に働くクーロン力
ｑ＊Ｃ＊Ｂがローレンツ力
B=μI/(2πr)
Ｉ＝ｄ q/dt
B=μqC^3/(8πGM)
ローレンツ力 μqC^3/(4πGM)*ｄ q/dt
μqC^3/(8πGM)*ｄ q/dt =1/(4πε)*q^2/(4GＭ/C^2)^2
μ/(GM)*ｄ q/dt=qC/(ε)*1/(4GＭ)^2
M*ｄ q/dt =qC/(8Gμε)
Mq+const=∫qC/(8Gμε)ｄｔ
q(t)=qsinωｔ
Ｔ＝4πGＭ/C^2*(1/C)
2πf=C^3/（２ＧＭ）
q(t)=qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]とできる
M*ｄ （qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]）/dt =qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(8G)
qcos[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(2G)=qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(8G)
- 496 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 21:43:50.12 ID:???]
- メンヘルだね
- 497 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 23:02:56.61 ID:???]
- >>494
Jane Styleでは、ツール → 設定 → 機能 → あぼーん → NGEx の画面で
正規表現（含む）を使った NGWord を設定することができる。
下は 「電磁波」 と 「√」の論理積（and）で、あぼーんさせる正規表現の記述。
(?=.*電磁波)(?=.*√)
ただし、実際にやってみれば分かるけど、andで複数単語をNGの条件にすると、
and条件から漏れるあぼーんしたいレスがたくさん出てくると思うよ。
しらみつぶしに見えないようにしたいのなら、ふつうに NGWord を複数設定して
論理和（or）で除外する方が効率がいいと思う。
- 498 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/19(火) 10:10:55.66 ID:???]
- peskin読み始めたけど、
第一章は陽電子と電子の対消滅の散乱断面積はファインマンダイアグラムで計算できる
事実がわかればいいのうかな？式変形がさっぱり追えないが。
- 499 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/19(火) 14:23:30.88 ID:???]
- >>498
>式変形がさっぱり追えないが。
それがその後100ページくらいかけて説明されてるわけで。
- 500 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/19(火) 16:26:18.88 ID:???]
- >>499
ありがとん、Ⅰ部/半年だそうな、がんばろう
- 501 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/19(火) 19:02:30.04 ID:???]
- D=εE
B=μH
1/(DB)=1/(εμ)*1/(EH)
1/(DB)=1/(EH)*C^2
Ｅ＝ＭＣ＾２
電場と磁場が交わると質量になる
(DB)=(EH)*1/C^2
{∇-(1/C^2)*(d/dt)^2}*hν=0
∇(ＥＨ)＝(1/C^2)*(d/dt)^2＊(ＥＨ)
∫（∫｛∇(ＥＨ) ｄｔ｝）ｄｔ＝ＤＢ
- 502 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 03:38:37.77 ID:???]
- 磁束Ｂがうむ力
F=(B^2S)/2μ*1/(4πR^2)
GMM/R^2
M^2=B^2S/(8πμG)
M=B*√(S/(8πμG) )
M=k*1/(EH)
k*μ/(BE)=B*√(S/(8πμG) )
B=(√((8πμG)/S )*kμ)^(1/2)*√(1/E)
ＤＢ＝√E*ε(√((8πμG)/S )*kμ)^(1/2)
- 503 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 07:49:46.04 ID:???]
- わざわざ電磁波外すキチガイｗ
- 504 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 08:56:08.78 ID:???]
- >>497
改行含んだandの指定方法教えてくれ
- 505 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 12:33:18.91 ID:???]
- 電磁波を網膜にあてると網膜が振動し色を認識する
電磁波がＥ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(φ/2)だとする
赤色と青色と緑色がかさなると白く光る
白い色は振動数がもっとも多くエネルギーが高い
赤色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｒ/2) 緑色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｇ/2) 青色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｂ/2)
白色の電磁波はもっともエネルギーが高いのでφ＝πになるだろう
つまりＲ＋Ｇ＋Ｂ＝π
- 506 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 13:18:25.86 ID:???]
- 振動数νと振動数ｆの電磁波を合成するとν＋ｆの振動数の電磁波になるとする
電場のエネルギー密度は(εE^2/2) エネルギーｈνの電場とエネルギーｈｆの電場を合成するとエネルギーｈ（ν＋ｆ）の電場になるとする
ε（ｈν）^2/2+ε（ｈf）^2/2≠ε（ｈ(ν+f)）^2/2
ε（ｈν）^2/2+ε（ｈf）^2/2＝ε（ｈ√（ν^2+f^2)）^2/2
つまり
エネルギーｈνの電磁波とエネルギーｈｆの電磁波を合成するとエネルギーｈ√（ν^2+f^2)の電磁波になるとする
白色電磁波の周波数 Ｗ 赤色電磁波の周波数 Ｒ 青色電磁波の周波数 Ｂ 緑色電磁波の周波数 Ｇ
Ｗ＝√（Ｒ＾２＋Ｂ＾２＋Ｇ＾２）
- 507 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 14:15:56.09 ID:???]
- Ｃの振動数の電磁波にＶの振動数の電磁波を重複させると
振動数√（C^2+V^2)の電磁波になる
つまり質量は振動数Ｃの電磁波であり運動すると振動数Ｖの電磁波を帯びる
- 508 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 17:04:29.97 ID:???]
- 電波は電磁波がすき
- 509 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 18:08:42.00 ID:???]
- E*√(2-2cosφ)*sinωt=hν E*√(1-cosφ)=hν
(1-ｈν/E)=cosA (1-ｈｆ/E)=cosB (1-ｈ√(ν^2+f^2) /E)=cosC
ｈνの電磁波にｈｆの電磁波が重複するとｈ√(ν^2+f^2)の電磁波になる
1-√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=cosC
√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=(1-cosC)
√[(sinA/2)^2+(sinB/2)^2]=sinC/2
静止質量に全方位からＣの振動数の電磁波を照射している
ここに全方位からＶの振動数の電磁波をさらにくわえて照射すると振動数√（C^2+V^2)の電磁波が照射されたとみなせる
ｈν/√(1-(f/ν)^2)=ｈ√(ν^2+f^2)
μX^2{1/√(1-(E/X)^2)=μX^2+(1/2)*μE^2
つまり宇宙空間のすべての座標にμＸ^2の静電場エネルギーが存在しており
局所的に流れる時間が√(1-(E/X)^2)になるとその座標に静電場エネルギー(1/2)*μE^2が現れる
つまり電場は時間の遅れ
- 510 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 19:49:12.09 ID:???]
- E*√(2-2cosφ)*sinωt=hν E*√(1-cosφ)=hν
＞(1-ｈν/E)=cosA (1-ｈｆ/E)=cosB (1-ｈ√(ν^2+f^2) /E)=cosC
＞ｈνの電磁波にｈｆの電磁波が重複するとｈ√(ν^2+f^2)の電磁波になる
＞1-√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=cosC
＞√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=(1-cosC)
＞√[(sinA/2)^2+(sinB/2)^2]=sinC/2
＞静止質量に全方位からＣの振動数の電磁波を照射している
＞ここに全方位からＶの振動数の電磁波をさらにくわえて照射すると振動数√（C^2+V^2)の電磁波が照射されたとみなせる
＞ｈν/√(1-(f/ν)^2)=ｈ√(ν^2+f^2)
＞μX^2{1/√(1＋(E/X)^2)=μX^2－(1/2)*μE^2
＞つまり宇宙空間のすべての座標にμＸ^2の静電場エネルギーが存在しており
＞局所的に流れる時間が√(1＋(E/X)^2)になるとその座標に静電場エネルギー(1/2)*μE^2が現れる
これはその座標に流れる時間が加速し
余剰がそとに飛び出すため
つまり電場は時間の加速
質量が減少すると重力場ないぶの時間の遅れがよわまり加速したとみなせる
- 511 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 22:04:43.72 ID:???]
- 電磁波エネルギーｈνと電磁波エネルギーｈｆが重複すると電磁波エネルギーｈ√(ν^2+f^2)になるとする
つまりｈνとｈ(iν)の電磁波が重複すると電磁波エネルギーが０になる
つまり質量には質量エネルギー分のh(iν)とｈνが突入し等量のh(iν)とｈνが抜けていく
質量が生成される際はｈνが多く入射し ｈ(iν)が多く出射する
質量が消失する際はｈ(iν)が多く入射し ｈνが多く出射する
- 512 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/21(木) 17:41:04.54 ID:???]
- ｈνの電磁波とｈｆの電磁波を足すとｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）の電磁波になる
ｈν＋ｈｆ＝ｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）
ν＝Ｃ/λ ｆ=Ｃ/.Λ
λ+Λ= λ*Λ*1/√（λ＾２＋Λ＾２）
実数空間と虚数空間結合している
実数空間においてはｈνの電磁波が質量に吸収され質量からｈ（iν）が出てくる
虚数空間においてはｈ(iν)の電磁波が質量に吸収され質量からｈνが出てくる
質量内部で電磁波が実数空間と虚数空間をまたぐため交差する
現実世界で質量が減少すると虚数空間では質量が増加し
虚数空間で質量が減少すると実数空間では質量が増加する
虚数空間の質量が０になると実数空間の質量が２倍になる
- 513 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/21(木) 18:03:19.04 ID:???]
- こういう奴が居ても、まともなレスをする奴も居るからと、
見ていたが、とうとう、ごみしかないスレになったので、
今日でこのスレ見るの終わりにします。
バイバイ
- 514 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/21(木) 21:45:14.43 ID:???]
- >>513
>まともなレス
書き込みだろう
- 515 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 12:44:49.90 ID:???]
- i*Eの電磁波が空間を漂っている
電磁波ｈν内部では位相が変わり
i*E(cosx+isinx)になる ｘ＝(-ｈν/E)とすると
ｈνが極小なのでiE+hνが存在するように見える
電子はこのiEが重力場で回転させられ安定したもの
電子が抵抗にぶつかると位相がずれて外にはじき出されるため電磁波をばらまく
- 516 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 15:01:16.31 ID:???]
- NGワードで透明あぼーんしている自分には、いたって平穏なスレに見える
504、513、514 と発言番号の歯抜けは激しいけど
- 517 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 16:22:56.77 ID:???]
- 虚数空間にはＥのエネルギーが飛び交い質量はiＥの渦
実数空間にはiＥのエネルギーが飛び交い質量はＥの渦
i*E(cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E))≒iE+hν
E(cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E))≒E-ihν
虚数空間と実数空間のエネルギーを足したものは常に０
（E-ihν）^2+(iE+hν)^2=0
iE*e^[ｈν/(iE)]がｈνの持つエネルギー
空間を光速でただようiEが質量に吸収されることで質量は存在を維持する
また質量からiEは湧き出す
エネルギーを質量に照射すると質量が吹き飛ぶのは質量に照射されなければならないiEが減少するため
エネルギーｈνとエネルギーｈｆの重複部ではエネルギーがｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）になる
- 518 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 18:03:17.97 ID:???]
- Peskinの2.3節で、クライン・ゴルドン場の運動量表示の一粒子状態を
|p>=√(2E[p])a†[p]|0> 但しE[p]=√(p^2+m^2)、a†[p]|は生成演算子
で定義すると
U(Λ)|p>=|Λp> 但し、Λはローレンツ変換、U(Λ)はあるユニタリ作用素
となるとありますがわかりません。よろしくお願いします。
- 519 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 19:38:12.38 ID:???]
- >>518
何がわからないの
- 520 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 21:11:53.49 ID:???]
- >>519
U(Λ)の存在
- 521 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 00:36:48.42 ID:???]
- hνとｈｆの光エネルギーを別々に照射したときと
合成してｈ√(ν＾２＋ｆ＾２）の光エネルギーを照射したとき
受け取るエネルギーが同じならエネルギーを吸収する質量内部で流れる時間は多いエネルギー量を受けるほど遅くなる
mc^2+hν=(m+hν/C^2)*C^2
m/√(1-2ｈν/mc^2)≒(m+hν/C^2)
質量が大きなほどｈνは吸収されにくい
またｈνを浴びている質量mは√(2ｈν/m)の速度でエネルギー放射方向に運動している
質量Ｍ近傍でも質量ｍは√(2GM/R)で質量Ｍ方向に運動している
つまり重力は質量からエネルギーが放射されているため発生する
質量Ｍから質量ｍにｈνを飛ばすとまた同時に質量ｍから質量Ｍにｈνを飛ばすと
飛ばした側では(i+1)*√(2ｈν/Ｍ)でｍに動いているとみなせ受け手では(i+1)*√(2ｈν/m)でＭに動いているとみなせる
M/2*{ (i+1)*√(2ｈν/Ｍ) }^2+m/2*{ (i+1)*√(2ｈν/m) }^2=4i*hν
つまりｈνだけの光エネルギーの２質量間における交換が4i＊hνのエネルギーを生むということになる
iE*{cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E)}=iE*cos(-hν/E)+ｈν
iE*{1 - cos(-hν/E) }=2ihν
(1-2ｈν/E)=cos(-hν/E)
E*√(2-2cosφ)*sin(ωt)=E*√(1-cosφ)
φ＝-ｈν/E
- 522 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 08:43:43.04 ID:???]
- U(Λ)の存在性って証明できるのか？要請じゃないの？
U(Λ)のユニタリ性の証明ならウィグナーの定理だけど
- 523 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 09:48:27.12 ID:???]
- >>522
implyと書いてあった
要請ならまあそーだろうと思うが
- 524 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 09:55:22.89 ID:???]
- U(Λ)の存在性って結局、状態ベクトルが
いかなる運動量ベクトルを持つ粒子も記述できる、ということと同値だろ？
それは要請せんといかんのちゃう
- 525 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 11:42:50.05 ID:???]
- >>524
>いかなる運動量ベクトルを持つ粒子も記述できる、ということと同値だろ？
違うような、別の本も調べてみるが
これは認めて先に進むは、ありがとう
- 526 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 17:58:51.03 ID:???]
- 九後さんの本だと状態の確率値が保存されなければならないという
量子論において当然のようにユニタリーなU(Λ)を要請してあった。
単なる変換だと状態ベクトルがやばいな。=>物理的にはどうか？
- 527 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 23:25:16.59 ID:???]
- ∫[0→π] 2πsinθ/(1-(v/c)cosθ) dθ=(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}
lim[v→0] (2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}≒2π
∫[0→π] 2πsinθ/(1+(0/c)cosθ) dθ=4π
固定された全座標に等量のエネルギーのの湧き出しと吸引をさせる
つまり湧き出すと同時に吸引されるため何も湧き出さないように見える
ランダムに特定の座標を微量に動かすと湧き出しと吸引の量が半分になる
この座標が隣接すると４πの湧き出しと吸引座標から２πの湧き出しと吸引の座標にエネルギーが流れる
この湧き出しと吸引の量で時間の速さが決まるため質量座標で出入りするエネルギーは質量のない座標の1/2
ｖがＣに近づくと(2πc/c)*log{(1+(c/c))/(1-(c/c))}≒∞になるため質量が無限に近づく
log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}＾(c/v)≒1/√(1-（v/ｃ）^2)
この湧き出しを無限にブロック状につむとエネルギーが縦横無尽に光速で伝搬しているように見える
ただ吸引も重複しているため消失する
つまり吸引されなければ光速で移動するエネルギーになる
質量は周囲全方位からの湧き出しが吸収されず一点に表出したもの
(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}=4πとなるｖまでは外からの湧き出しで質量は存在を維持するが
その速度以上では自身からの湧き出しで質量を維持する
∫[0→c] (c/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))} dv=π^2/16
- 528 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 23:46:08.52 ID:???]
- 電子は回転した電磁波だが
(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}=4πとなるｖのとき回転が止まり直進する電磁波と区別できないため
この速度では電磁波と電子を区別できない
これ以上の速度になると逆向きの回転をし始めて再び安定していく
- 529 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 09:48:56.46 ID:???]
- Peskin二章まで読んだが、そうだろうなてな感じ
Peskin先生もお勧めのライダーにひよろうかな
- 530 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 11:15:33.77 ID:???]
- >>526
ウィグナーの定理よりU(Λ)のユニタリ性は保証される
- 531 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 12:24:31.22 ID:???]
- >>530
横だけど、これのこと？
ttp://www12.ocn.ne.jp/~everfree/physics/pdf/wigner.pdf
- 532 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 12:27:16.20 ID:???]
- まあだから>>526はウィグナーの定理と同じことを言ってるな。
- 533 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 17:33:26.63 ID:???]
- B&Dも丁寧に書いてあるな
- 534 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 18:11:12.43 ID:???]
- ウィグナーの定理につながるのはいいとして、議論元は存在性だから、
結局のところ量子論の確率値保存によりローレンツ変換演算子D(Λ)
はU(Λ)となり、対称性を考えるとウィグナーの定理に収まるという事。
- 535 名前：やんやん ◆yanyan//jacp mailto:sage [2013/11/24(日) 19:52:58.04 ID:???]
- 本質は相対性の原理なんでないの？
ローレンツ変換の前後で運動量基底の状態ベクトルが
同じヒルベルト空間の正規直交系を張るから、
U(Λ)のユニタリ性が要請される。
U(Λ)が存在しないなら、
運動量基底で張られたヒルベルト空間が何らかの形でひしゃげるから、
それが相対性の原理を破る。
- 536 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 20:50:41.63 ID:???]
- >>535
>同じヒルベルト空間の正規直交系を張るから
が物理として量子力学の本質という簡単な話の気が。所詮<U(Λ)ψ|U(Λ)ψ>=<ψ|ψ>。
ユニタリ変換でローレンツ変換をくるめば、量子論/相対論
ともにOKだけな気が。それの数学的基礎としてのウィグナーの定理。
- 537 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 23:59:21.62 ID:???]
- 運動量演算子Pの表示もわかっちゃた、なーんだった
- 538 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/25(月) 07:49:52.85 ID:???]
- >>534
連続的な変換は生成子λを使って書けて、ローレンツ変換の場合はe^(iλ)はユニタリになる
てだけだと思う
- 539 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/26(火) 01:42:20.04 ID:???]
- E*e^(ix)=E*{cosx+isinx}のエネルギーが空間には漂っており
人間から見ての電磁波エネルギーは√((Ecosx)^2+(Eisinx)^2)
hν=E√(cos2x)
普段はx=2nπ+π/4であり
x=2nπ+π/4+φにずれた時
φ>0のときｈν=Ei√(sin2φ) φ<0のときhν=E√(sin2φ)の電磁波が飛んでいるように見える
重力場が発散するのと電磁波が伝搬するのは同義
質量の周囲ではφが負にずれたエネルギーが回転しているためそれがばらまかれてｈν>0が周囲に発散する
- 540 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/27(水) 12:34:06.91 ID:???]
- c^2*∫(DB*n dS=∫(EH)*n dS
c^2*∇(DB)=∇(EH)
c^2*∫hν dl =ｈν=E
２つの質量が近づくと合計のエネルギーが増えるのは常に２質量間にEのエネルギーが行き来しているので
距離が狭まるとその分が質量に加わる
2MＣ＾２/√(1-2GM/(RC^2))+RE=2MＣ＾２/√(1-2GM/(LC^2))+LE
-2GM^2C^2/(RC^2)+RE=-2GM^2C^2/(LC^2)+LE
Eが二質量の二乗に比例するとする E=M^2*X (Ｒ＞Ｌ)
(R-L)X=(-2G)(R-L)/(RL)
X=(-2G)/(RL) (R≒L)なら Ｘ＝(-2G/R^2)
(-2G/R^2)*4πR^2=-8πGが湧き出しているエネルギー
電場も磁場も発していないような物体からもi*Eとi*Hの電場と磁場を発している
- 541 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/27(水) 13:26:50.76 ID:???]
- 登記みたいな奴が場所を塞いでるな
- 542 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/27(水) 18:42:18.25 ID:???]
- ∫[0→π] 2πsinθ/{1-(2GM/RC^2)cosθ} dθ≒π*(RC^2/(GM))*log[ {1+(2GM/RC^2)}/{1-(2GM/RC^2)} ]
1/{π*(∞C^2/(GM))*log[ {1+(2GM/∞C^2)}/{1-(2GM/∞C^2)} ] }:1/{π*(RC^2/(GM))*log[ {1+(2GM/RC^2)}/{1-(2GM/RC^2)} ] }=1:√(1-2GM/(RC^2))
C+√(2GM/R) 宇宙空間→質量に移動するときの電磁波速度 C-√(2GM/R) 質量→宇宙空間に移動するときの電磁波速度
C+√(2GM/R)cosθが質量周囲の点から湧き出す電磁波(空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
C-√(2GM/R)cosθが質量周囲の点に吸収される電磁波（空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
[C-√(2GM/R)]が質量から湧き出す電磁波(空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
[C+√(2GM/R)]が質量に吸収される電磁波（空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
外部からEとHをＭに向かって照射すると(E/(2M))の電場と(Ｈ/(2M))の磁場が[C+√(2GM/R)]の速度で吸収され[C-√(2GM/R)]の速度で発散する
(Ｅ/(2))([C+√(2GM/R)]-[C-√(2GM/R)])=E√(2GM/(R)) (H/(2))（[C+√(2GM/R)]-[C-√(2GM/R)])=H√(2GM/(R))
静電場エネルギーは(1/2)εE^2なので ε(GE^2)M/(R) 静磁場エネルギーは(1/2)μH^2なので μ(GH^2)M/(R)
ε(GE^2)M/(R)*μ(GH^2)M/(R)*4πＲ＾２=(4πG^2/C^2)*M^2＊E^4H^4
- 543 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/28(木) 00:24:42.80 ID:???]
- 質量ＭがΔｍの質量を電磁波に変えて全方位に均等に放射しても重心は変わらない
ただし特定方向に重点的に放射した際は重心がずれる
{ -(Ｍ-Δｍ)X+Δｍ(Ct/2-X) }/M=0 X=(Δm/M)*Ct/2 (t秒間電磁波を一方向に照射したときの重心の移動距離）
つまりｖ＝(Δm/M)*C/2で移動する
質量が互いに向けて電磁波を打ち合うので重力が起きるとする
ＭとＭをＲ離した距離におくと√(2GM/R)の速度で互いに接近しようとする
(Δm/M)*C/2＝√(2GM/R)
Δｍ＝√(8GM^3/(RC^2))の質量を電磁波に変えて互いに交換し合っている
質量Ａと質量ＢをＲ離した距離におくと√(2GＢ/R)と√(2GA/R)の速度で互いに接近しようとする
(Δa/A)*C/2＝√(2GB/R) (Δb/B)*C/2＝√(2GA/R)
AからＢへΔa＝√(8GA^2B/(RC^2))の質量を電磁波に変えて
ＢからＡへΔb＝√(8GＢ^2Ａ/(RC^2))の質量を電磁波に変えて互いに交換し合っている
√(8GA^2B/(RC^2))=√(8GＢ^2Ａ/(RC^2))になるので
Ａの内部に流れている時間とＢに流れている時間の比は1/√Ａ：1/√Ｂ
1/√(1+M)で質量内部の時間が流れているなら ｈν/C=ΔｍＣ
lim(Δｍ→0) ΔｍＣ＾２/√(1+Δｍ)≒ΔｍＣ＾２-(1/2)（ΔｍＣ）＾２
微小質量は自身の質量の半分を重力を生むための電磁波につかう
- 544 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/28(木) 07:04:20.59 ID:???]
- >>538
訂正 ローレンツ変換がユニタリ作用素で書ける、ていう主張（要請）
- 545 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/29(金) 00:31:35.79 ID:???]
- 電気量qの電荷と電気量q'の電荷をＲ離しておく
q/√(1+q'/(2πεR) ) ≒q-qq'/(4πεR) q'/√(1+q/(2πεR) ) ≒q'-qq'/(4πεR)
q>0 q'>0のとき ２電荷を近づけるほど電荷内部の時間は加速し
q>0 q'<0のとき ２電荷を近づけるほど電荷内部の時間は減速する
qの電荷を帯びたｍ/2の質量 qの電荷を帯びたｍ/2の質量がクーロン力で反発しながら重力で引き寄せられ
間の距離を変えない状態で光速で回転しているとき
q^2/(4πεR^2)=Gmm/(4R^2)
2q=m√(4πεG)
質量ｍはm√(4πεG)の電荷を帯びている
- 546 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/29(金) 14:03:35.38 ID:???]
- ∫[(2GM/C^2)→∞] E/{1-√(2GM/(C^2R))} - E/{1+√(2GM/(C^2R))} dR
√(2GM/(C^2R))=x
-1/(2R)*√(2GM/(C^2R)) dR=dx
-x^3c^2/(4GM) dR=dx
-8GME/C^2*∫[1→0] 1/[{1-x^2}*x^2 ]dx =MC^2
-8GME/C^2*∫[1→0] [(1/2)*{1/(1+x)+1/(1-x)} +1/x^2 ]dx =MC^2
{(1/2)*log{(1+x)/(1-x)}-1/x}=1/0-1+log√(2/0)
8GME/C^2*=MC^2
E=C^4/{[1/0-1+log√(2/0)]*8G}
- 547 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/29(金) 16:57:30.83 ID:???]
- 質量Ｍは静止状態で毎秒Ｅのエネルギーをとりこみ同時に放射している ＭＣ＾２＋Ｅ－Ｅ
取り込まれるエネルギーがＥから(Ｅ+ｈν/2)になり放射されるエネルギーがＥから（Ｅ-hν/2）になると
ＭＣ＾２＋(Ｅ+ｈν/2)－（Ｅ-hν/2）=MC^2+hν つまりＭにｈνを照射したように見える
√[(Ｅ+ｈν/2)*（Ｅ-hν/2）]/E=√(1-(hν/(2E))^2)
MC^2/√(1-(hν/(2E))^2)=MC^2+MC^2/(8E^2)*ｈν
E=√M/(2√2)*C
- 548 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/29(金) 21:40:24.94 ID:???]
- ∫[(2GM/C^2)→∞] 4πＲ＾２＊[E/{1-√(2GM/(C^2R))} - E/{1+√(2GM/(C^2R))}] dR
√(2GM/(C^2R))=x
-1/(2R)*√(2GM/(C^2R)) dR=dx
-x^3c^2/(4GM) dR=dx
-32πGME/C^2*∫[1→0] (C^2/(2GM))^2*1/[{1-x^2}*x^7 ]dx =MC^2
-8πEC^2/(GM)*{-1/(6x^6)-1/(4x^4)-1/(2x^2)-(1/2)log(x^2-1)+logx } =MC^2
8GME/C^2*=MC^2
E=C^4/{[1/0-1+log√(2/0)]*8G}
- 549 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/29(金) 21:58:39.94 ID:???]
- 電磁波登場、真性
uni.2ch.net/test/read.cgi/sci/1385379488/70
- 550 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/30(土) 01:10:51.74 ID:???]
- 質量半径がｖで変化すると質量内部に流れる時間が1-(v/c)になる
半径が光速で膨張すると０の時間が流れ 半径が光速で縮小すると２の時間が流れる
質量0の質量に流れる時間は２ 質量0以上の質量に流れている時間は１
質量外では空間は直進し質量内では回転するためこの時間比になる
電場Eと磁場Hが静止した座標で回転すると質量になるとする
シュバルツシルト半径の円上に静電場エネルギーと静磁場エネルギーが質量エネルギー分存在している
2π*2GM/C^2*(1/2)*(μE^2+εH^2)=MC^2
μE^2=εH^2
μE^2=C^4/(4πG) εH^2=C^4/(4πG)
E=C^2/√(4πGε) H=C^2/√(4πGμ)
つまり上記の電場と磁場が光速でシュバルツシルト半径の円上を光速回転して質量を構成する
- 551 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/30(土) 01:34:24.29 ID:???]
- (1/2)*(μE^2+εH^2)=(1/2)*(√μ*E+i√ε*H)(√μ*E-i√ε*H)
√(μE^2+εH^2)*e^(iφ) φ=arctan[(√ε*H)/(√μ*E)]
√(μE^2+εH^2)*e^(-iφ) φ=arctan[-(√ε*H)/(√μ*E)]
ｈν＝Ｅ*i^cosθ+H*i^sinθ
電磁波は電場と磁場が虚数性を互いに交換し合いながら光速で進むもの
- 552 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/30(土) 23:10:46.54 ID:???]
- 電流Ｉが直進するとＩの周囲に右回りにＢが発生
磁束Bが直進するとＢの周囲に左回りにＥが発生
電場Ｅが直進すると電荷Ｑが直進しているとみなせ電流I'とみなせる
Ｉ'が直進するとＩ'の周囲に右回りにＢ'が発生
B'が直進するとＢ'の周囲に左回りにＥが発生
B=μIsinωt/(2πR)
φ＝μIsinωt/(2πR)*S
∫Ｅds=-μωIcosωt/(2πR)*S
Ｅ＝-μωIcosωt/(2πR)
-εμωIcosωt/(2πR)=Q
εμω^2Isinωt/(2πR)=dQ/dt=I
B'=εμ^2ω^2μIsinωt/(2πR)^2
E'=-εμ^2ω^3μIcosωt/(2πR)^2
Q'=-ε^2μ^2ω^3μIcosωt/(2πR)^2
I'=ε^2μ^2ω^4μIsinωt/(2πR)^2
ε^2μ^2ω^4μIsinωt/(2πR)^2=εμω^2Isinωt/(2πR)=Isinωｔ
ω^2=(2πR)/(εμ)
ω=√(2πR)＊Ｃ
ω=√(4πGM/C^2)*C
ω=√(4πGM)
電子が光速で運動するとＭが無限に近づき周波数が無限に近づくため電磁波として認識可能な周波数になる
- 553 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/01(日) 03:22:24.01 ID:???]
- ω=√(4πGM)
２πν=√(4πGM)
ν=√(GM/π)
hν=h√(GM/[π*√(1-(v/c)^2))を常に全方位に照射している
電子は電磁波の円だとすると運動するとシュバルツシルト半径が増加し電磁波円の半径が増加するため
そのさいに電磁波が磁場と電場にわかれて周囲に回転しながら飛び出してくる
- 554 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/01(日) 23:26:24.68 ID:WX4wSthZ]
- 電磁気もわからんのに電磁波が好き
- 555 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/02(月) 09:59:17.60 ID:???]
- ライダーはリー群、微分形式が出てくるな、困ったもんだ
- 556 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/02(月) 18:03:24.73 ID:FHksdr5Z]
- 正電荷ｑと正電荷ｑを2Rはなしておき中央に正電荷Δqを置く
中央の正電荷を片側にｘずらすと中央に戻すようにF=kΔqq*4Rx/(R^2-x^2)^2がはたらく
このとき正電荷ｑ二つが消え中央に負電荷-q'が生成したとすればkΔqq'/x^2=kΔqq*4Rx/(R^2-x^2)^2 q'=-4qRx^3/(R^2-x^2)^2（これはΔqが０に漸近しても変わらない
lim[ｘ→0] -4qRx^3/(R^2-x^2)^2＝-4q*(x/R)^3 q'= -4q*(x/R)^3
q'= -4q*(４πx^3/3)/(４πR^3/3)
同極の二つの電荷の距離をたもって移動させると中央に逆の電荷が生じる
- 557 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 01:09:32.59 ID:???]
- 電子が電磁波となりわずかに移動しまた電子に戻る 電子が移動したように見える
完全に空間に対して静止した際電子内部に流れる時間を１とすれば
電子が電磁波に代わる際 周囲の時間を1+i倍し 電磁波が電子に代わる際 周囲の時間を1-i倍する
つまり運動する電子は周囲の時間を２倍に加速させる
完全に静止した状態の電子質量エネルギーがE 運動後再び静止した電子質量エネルギーがE'
E/(1+i)=hν ｈν/(1-i)=E' E'=(1/2)*E 電子が運動して静止すると質量が半分になる
- 558 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 11:36:37.80 ID:???]
- ラグランジアンの中の場２次の項が質量項としての意味を持つとされていますが、
４次や６次の項は何故、質量項としての意味を持たないのですか？
ポテンシャルカーブの底からズレるためにエネルギーを必要とすると言うことが、
即ち素粒子が質量を持つと言うことでるのなｔら、場の４次や６次の項でも同じことに
なると思えるのですが。
- 559 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/04(水) 11:45:27.41 ID:yLdBLixM]
- それ相互作用に効くだけだろ
- 560 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 12:03:05.18 ID:???]
- >>558
これでも読んで
ttp://osksn2.hep.sci.osaka-u.ac.jp/~naga/kogi/handai-honor07/10-vac-mass.pdf
- 561 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/04(水) 12:08:29.09 ID:yLdBLixM]
- その資料、質問と関係ないじゃねーかｗ
- 562 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 12:22:05.39 ID:???]
- >>559
真空状態からズた状態に励起するために必要なエネルギーは２次の項の分だけでなく、
４次、６次の項に対応する分も必要なはずですが、その合計がそのまま場の静止エネルギーＥ
になるなら、励起された場はＥ＝ｍｃ^2の関係で決まる静止質量ｍを持つように思えるのですが。
- 563 名前：やんやん ◆yanyan//jacp mailto:sage [2013/12/04(水) 12:28:23.80 ID:???]
- >>558,562
mass termは真空からズレるとかそんなの関係なくて、
プロパゲータを計算したら2次の項が分母にくるってだけの話。
プロパゲータはファインマンダイアグラムにおける線だけれど、
線の端点は2つでしょ。それが2次の項で決まるってこと。
- 564 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 12:33:02.98 ID:???]
- 濡れ場の目子筋論 Part69
- 565 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 12:57:24.45 ID:???]
- >>563
なるほど。
これで疑問が氷解しそうです。
解説ありがとうございました。
- 566 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 14:37:27.67 ID:???]
- ほんまかいな、ちゃんちゃん
- 567 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 14:40:39.09 ID:???]
- >>561
>>558は自発的対称性の破れがわからいということだろう
- 568 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/04(水) 15:03:08.35 ID:yLdBLixM]
- >>567
どこをどう読めばそういう結論になるんだよｗ
- 569 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 15:53:25.40 ID:???]
- >>568
>即ち素粒子が質量を持つと言うことでるのなｔら
素粒子が質量を持つ理由を聞いてるんだろう
- 570 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 16:44:36.09 ID:???]
- >>563
標準モデルで質量項が偶数冪で最高次の係数が正で最小値の近傍でがこれと同じなら同じ質量を与えるてこと？
ttp://einstein-schrodinger.com/Standard_Model.pdf
- 571 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/04(水) 17:07:00.49 ID:yLdBLixM]
- >>569
とりあえず場の理論以前に日本語を勉強してから出直してきましょうね
- 572 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/04(水) 18:00:57.16 ID:???]
- >>571
馬鹿はいいって、さようなら
- 573 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/05(木) 01:04:11.04 ID:???]
- ある一点に左右から電磁波を流すとき電磁波の速度はＣで左右に抜けていくが
この一点に質量Mを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2GM/R)になり
質量Ｍを通過して質量から離れていくときはC-√(2GM/R)になる
質量周囲では電磁波の速度が変わるため質量近傍におかれた質量に流れる時間は遅れる
正電荷qから見て
この一点に点電荷qを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC-√(2kq/R)になり
点電荷qを通過して質量から離れていくときはC+√(2kq/R)になる
この一点に点電荷-qを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2kq/R)になり
点電荷-qを通過して質量から離れていくときはC-√(2kq/R)になる
- 574 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/05(木) 08:17:35.34 ID:???]
- >>569
最近ヒッグスのニュースがよくメディアに取り上げられてたから、
中学生が、質量って聞いてヒッグスって脊髄反射しちゃったんだな
- 575 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/05(木) 08:43:08.41 ID:???]
- >>574
馬鹿はいいよ^4-m*素人^2=馬鹿はいらない^16-...-m*アホ^2
- 576 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/05(木) 15:13:50.20 ID:???]
- ある一点に左右から電磁波を流すとき電磁波の速度はＣで左右に抜けていくが
この一点に質量Mを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2GM/R)になり
質量Ｍを通過して質量から離れていくときはC-√(2GM/R)になる
質量周囲では電磁波の速度が変わるため質量近傍におかれた質量に流れる時間は遅れる
質量Mの正電荷qから見て
この一点に質量Ｍの点電荷qを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2GM/R)-√(2kq/(MR))になり
点電荷qを通過して質量から離れていくときはC-√(2GM/R)+√(2kq/(MR))になる
この一点に質量Ｍの点電荷-qを置くと左右からの電磁波が質量に近づくにつれC+√(2GM/R)+√(2kq/(MR))になり
点電荷-qを通過して質量から離れていくときはC-√(2GM/R)-√(2kq/(MR))になる
[C+√(2GM/R)-√(2kq/(MR))]*[C-√(2GM/R)+√(2kq/(MR))]=C^2-(√(2GM/R)-√(2kq/(MR)))^2
[C+√(2GM/R)+√(2kq/(MR))]*[C-√(2GM/R)-√(2kq/(MR))]=C^2-(√(2GM/R)+√(2kq/(MR)))^2
√{C^2-(√(2GM/R)-√(2kq/(MR)))^2}*(1/C)が質量Ｍで電荷qのそばに同じ極の電荷がおかれたとき同じ極の電荷に流れる時間
√{C^2-(√(2GM/R)+√(2kq/(MR)))^2}*(1/C)が質量Ｍで電荷qのそばに異なる極の電荷がおかれたとき異なる極の電荷に流れる時間
つまり互いに同じ極の電荷を近づけたときのほうが互いに逆の極を近づけたときより流れる時間が速い
- 577 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/05(木) 17:47:00.03 ID:???]
- 独自すれを立てる知恵もなし 詠み人知らず
- 578 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/06(金) 13:02:13.05 ID:???]
- 空間が質量に飲まれるさいエネルギーhXの電磁波になるとする
MC^2=2hX （中に飲み込まれる空間が電磁波になり回転する
2X/(1-v^2/c^2)-2X=2(v^2/c^2)*X （移動すると2h(v^2/c^2)*Xだけエネルギーが増加
ν=(v^2/c^2)*X （νだけの振動数の電磁波を浴びたとみなせる
MC^2+hν=MC^2/√(1-2ｈν/MC^2)
MC^2+hν=MC^2/√(1-ν/X) MC^2+MV^2/2=MC^2/√(1-v^2/c^2)
ν/X=v^2/c^2
- 579 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/06(金) 14:23:15.14 ID:???]
- 電場E1と電場E2が重複すると√((E1)^2+(E2)^2)の電場になるとする
磁場H1と磁場H2が重複すると√((H1)^2+(H2)^2)の磁場になるとする
h√(X^2+ν^2)=hX/√(1-ν^2/X^2)
Eの電場を(1/2)Eと（1/2)Eの重複した束だとする
√{ [(1/2)E+X]^2+[[(1/2)E-X]^2 }=√( (1/2)E^2+2X^2)
つまり電場間でエネルギーのやり取りがされると全体としてみて増加する
二つの質量ｍの電子かんでｈνがやりとされると
√[(mc^2+ｈν)^2+(mc^2-ｈν)^2]=√[2(mc^2)+2(ｈν)^2]
ｈν=mc^2の電磁波エネルギーを常にやり取りしているため２mc^2に見える
- 580 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/07(土) 14:43:19.70 ID:???]
- x^2-y^2=s ｓが素数の時(√s<x<(s+1)/2)の範囲において第一象限で格子点を通らない
(x+iy)^2=s+2ixy
{ √[x^2+y^2]*e^(i*arctan(y/x)) }^2 = √[s^2+4(xy)^2]*e^(i*arctan(2xy/s))
√[x^2+y^2]=√[s^2+4(xy)^2] x^2-y^2=s
e^(i*2*arctan(y/x))=e^(i*arctan(2xy/s))
2*arctan(y/x)=2Aπ+φ
arctan(2xy/s)=2Bπ+φ
2*arctan(y/x)-arctan(2xy/s)=2(A-B)π
Sに整数を代入し上記の指揮を満たす整数ｘと整数ｙが(√s<x<(s+1)/2)と(0<y<(s-1)/2)に存在しない時Ｓは素数
常にＡ＝Ｂなので合同のみを考慮する
2*arctan(y/x)=arctan(2xy/s)
tan[2*arctan(y/x)]=2xy/s
s=2xy/tan[2*arctan(y/x)] (√s<x<(s+1)/2) (0<y<(s-1)/2)の範囲の整数を左の式に代入し
Sが整数とならなければＳは素数
s=2xy/tan[arctan(y/x)+arctan(y/x)]
tan[arctan(y/x)+arctan(y/x)]={tan[arctan(y/x)]+tan[arctan(y/x)]}/{1-(tan[arctan(y/x)])^2}
{tan[arctan(y/x)]+tan[arctan(y/x)]}/{1-(tan[arctan(y/x)])^2}=2(y/x)/{1-(y/x)^2}
s=2xy/[2(y/x)/{1-(y/x)^2}] s=x^2-y^2
2*arctan(y/x)=arctan(2xy/s)
2*arctan√[1-(s/x^2)]=arctan{ 2*x^2/s*√[1-(s/x^2)] }
s/x^2=tとおいて
2*arctan√[1-t]=arctan{ 2/t*√[1-t] } [4s/(s+1)^2<t<1]
ｓに任意の数を代入し範囲でtを動かしたとき式を満たさなければ素数
dy/dt=-1/((2-t)*√[1-t]) dy/dt=-(2√(1-t)-t)/(t-2)^2
- 581 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/07(土) 19:42:26.64 ID:???]
- なにをしても厨房レベル
- 582 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/08(日) 01:03:40.97 ID:???]
- sに任意の整数を代入する
√sから(s+1)/2の間の任意の整数をxとする
2*arctan√[1-(s/x^2)]≠arctan{ 2*x^2/s*√[1-(s/x^2)] }
これがすべてのｘについて成り立つときｓは素数
s=15とする
√15<4<8 x=4を代入する
2*arctan√[1-(15/16)]=arctan{ 2*16/15*√[1-(15/16)] }
2*arctan(1/4)=arctan(8/15)
arctan(8/15)=28.072486935852957
arctan(1/4)=14.036243467926479
2*arctan√[1-t]≠arctan{ 2/t*√[1-t] } [4s/(s+1)^2<t<1]
を満たさないt=15/16が存在してしまうため15は非素数
s=11とすると
√11<x<6の範囲においてこれを満たすxがない
2*arctan√[1-t]≠arctan{ 2/t*√[1-t] } [4s/(s+1)^2<t<1]
つまりこの式を完全に満たすため11は素数
- 583 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/08(日) 22:35:28.09 ID:???]
- リアル基底
- 584 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/09(月) 18:01:41.01 ID:???]
- 2*arctan√[1-t]≠arctan{ 2/t*√[1-t] } [4s/(s+1)^2<t<1]
√[1-t]=x
arctanx=(1/2)*arctan{2x/(1-x^2)}
x^6-y^6=sとおく
(x+iy)^6=s^6+6ix^5y-15x^4y^2-20ix^3y^3+15x^2y^4+6ixy^5
(x+iy)^6={s^6-15x^4y^2+15x^2y^4}+i*{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}
e^[i*6arctan(y/x) ]=e^[i*arctan[{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}/{s^6-15x^4y^2+15x^2y^4}]
6arctan(y/x)=arctan[{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}/{s^6-15x^4y^2+15x^2y^4}
6arctan(y/x)=arctan[{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}/{[x^6-y^6]^6-15x^4y^2+15x^2y^4}
6arctan(y/x)=3*arctan{2(y/x)/(1-(y/x)^2)}
3*arctan{2(y/x)/(1-(y/x)^2)} =arctan[{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}/{[x^6-y^6]^6-15x^4y^2+15x^2y^4}]
底辺が{[x^6-y^6]^6-15x^4y^2+15x^2y^4}で高さが{6xy^5+6x^5y-20x^3y^3}の直角三角形の仰角を３等分にした角度はarctan{2(y/x)/(1-(y/x)^2)}
- 585 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/10(火) 14:11:53.25 ID:???]
- マンドルの難易度でSI単位系のものってないですかね？
- 586 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/10(火) 15:53:45.44 ID:???]
- >>585
これか、次元解析するか
ttp://www.tuhep.phys.tohoku.ac.jp/~watamura/kougi/QFT2011_1.pdf
- 587 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/10(火) 17:59:47.08 ID:???]
- >>586
ありがとうございます
- 588 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/11(水) 13:25:53.08 ID:???]
- ４元ベクトルを普通のベクトルに直して計算するのたいへん、なれればそのまま計算できるのかな
- 589 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/12(木) 01:08:15.44 ID:???]
- E*e^(i(π/4))の電場が飛び交っている
E*e^(i(π/4-a))の一方向に電場が飛ぶときその電場に重なるように逆向きにE*e^(i(x+a))の電場が飛ぶ
{(1/2)ε{E^2*e^(2i(π/4-a))+E^2*e^(2i(π/4+a))}+εE^2の静電場エネルギーが現れる
電場を放つ物体には虚数の電場が飛び込むためエネルギーの総量は同じ
(1/2)εE^2{(i+a)^2+(i-a)^2} a=E'/(√2E)
電磁波=√(電場^2+磁場^2)
H=E√(μ/ε)
hν=E√(1+μ/ε)
ｈν=H√(ε/μ+1)
E=H√(μ/ε+1)/√(1+μ/ε)
√[(8.85418782 *10^-12)/(4π*10^?7) +1]/√[1+(4π*10^?7)/(8.85418782 *10^-12)]
- 590 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/12(木) 15:49:30.68 ID:???]
- E*(icos0+sin0) の電磁波を物体は常に外部に照射する
E*(icosφ+sinφ)に変化したとき実部Esinφがhνとして人間から電磁波に見える
φ→0のとき Ｅφ=hν
Δｍの質量を電磁波に変えて外に出す
mc^2=Ei mc^2-Δmc^2＝E*icosφ
Ei(1-cosφ)=Δｍc^2
Ei(2*(sinφ/2)^2)=Δｍc^2
Ei(φ^2/2)=Δｍc^2
i(hν)^2/(2E)=Δｍc^2
ｈνを質量mに照射すると渦になり-1/(mc^2)*με(hν)^2/2の質量に代わる
-1/(mc^2)*με(imc^2)^2/2=m/2
つまり質量m内部ではm/2が随時外部から浴びる虚数電磁波により生成されておりm/2が随時虚数電磁波として外部に抜けていく
- 591 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/12(木) 22:54:13.66 ID:???]
- シュレーダーてどこからまじめに読んだらいいのだろうか、ふー
- 592 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/13(金) 08:08:35.88 ID:bs8E8ikl]
- あれ一冊でかなりの基本部分はフォロー出来るんだから最初からまじめに読んどけ。
- 593 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/13(金) 09:10:55.67 ID:???]
- 基本か、先はながいな
- 594 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/13(金) 09:31:32.32 ID:???]
- 濡れ場の目子筋論 Part69
- 595 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/13(金) 10:01:01.68 ID:???]
- 今日も大手町OCNからの書き込み
- 596 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/13(金) 20:24:47.62 ID:???]
- 虚数電磁波が空間をただよっており
局所てきに渦をなし電子になる
つまり虚数電磁波により質量は形を維持する
人間からみた電磁波は虚数電磁波が実数性をおびたもの
実数電磁波を照射すると質量がばらばらにふっとぶのは
実数電磁波により分子運動が激化したためではなく
虚数電磁波が実数電磁波に一部かわったために質量に照射される虚数電磁波が減少したため
- 597 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/14(土) 02:31:50.41 ID:???]
- 質量ｍにｈνを照射すると一部が吹っ飛び
mc^2+(-1/(mc^2)*με(hν)^2/2)=mc^2-(hν)^2/(2mc^2)の質量エネルギーになる
mc^2/√{1+(hν)^2/(mc^2)^2}=mc^2-(hν)^2/(2mc^2)
質量にiνの振動数の電磁波が吸収されまた質量からiνの振動数の電磁波が放出されているとき
吸収する瞬間の質量エネルギーと放出する瞬間の質量エネルギーが等しい
k/(mc^2+iｈν)=(mc^2-ihν)/k
- 598 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/14(土) 05:50:56.89 ID:???]
- 人間には明らかに区別できるのにNGワードには指定できないっておもしろいね
- 599 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/14(土) 13:55:46.95 ID:???]
- つNGEx
- 600 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/14(土) 14:21:45.37 ID:???]
- 電磁波と素数でOKだろう
- 601 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/14(土) 17:16:42.32 ID:???]
- Esinx+Eicosx=ｈνx+Eicosx
Esiny+Eicosy=ｈνy+Eicosy
ｈνをmに照射すると質量エネルギーが√((mc^2)^2-(ｈν)^2)になる
ｈνとｈｆを重複させるとｈ√(ν^2+f^2)になる
ｈνとｈｆをmに照射すると質量エネルギーが√((mc^2)^2-(ｈ√(ν^2+f^2))^2)になる
質量ｍに照射できる最大光エネルギーはｍｃ＾２
質量ｍからはｍｃ＾２（icosx+sinx)のエネルギーが放出されている
普段はｘ＝０なのでｍｃ＾２*icos0が放出されている
光エネルギーを物体が照射し始めるとｘ>0になり質量を犠牲に光をはなつ
重力を生むのはｍｃ＾２*icos0*1/(4πR^2)の虚数エネルギー
実数エネルギーは物体をばらばらにし虚数エネルギーは物体を結合させる
- 602 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/14(土) 22:42:51.35 ID:???]
- ゼータ関数ξ(s)=ΠP^s/{P^s-1} s=1/2+i*xのときξ(s)=0になる
s=e^(iθ)/(2cosθ) とおける
e^(iθ)/(2cosθ)=e^iθ/{e^(iθ)+e^(-iθ)}
e^iθ/{e^(iθ)+e^(-iθ)}=1/{(1+e^(-iθ))*(1-e^(-iθ))}
s=1/{(1+e^(-iθ))*(1+e^(-iθ/2))*(1+e^(-iθ/4))*(1+e^(-iθ/8))*(1+e^(-iθ/(16)))・・・・・*(1+e^(-iθ/2^n))*(1-e^(-iθ/2^n))}
ξ(θ)=Π1/{1+e^(-iθ/(2k))}
- 603 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/15(日) 20:47:15.06 ID:+rRePsoD]
-
rfi.a.la9.jp/sateweb/scurl/Thorsc.html
お世話になります。
私、責任者の加茂と申します。以後、宜しくお願い致します。
www.karilun.com/img_shop/15/ss52_1368685958.jpg
浪速建設様の見解と致しましては、メールによる対応に関しましては
受付しないということで、当初より返信を行っていないようで、今後につい
てもメールや書面での対応は致しかねるというお答えでした。
www.karilun-yao.com/room/24127
このように現在まで６通のメールを送られたとのことですが、結果一度も
返信がないとう状況になっています。
私どものほうでも現在までのメール履歴は随時削除を致しております
ので実際に１１通のメールを頂戴しているか不明なところであります。
弊社としましても今後メールでのやり取りを差し控えたく、浪速建設様
と同行の上でお会いさせていただきたい所存です。
rfi.a.la9.jp/sateweb/scurl/kt-6sc.html
- 604 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/15(日) 23:11:41.63 ID:???]
- Peskinの３章は、ローレンツ群は無限小生成演算子でこう書ける、と書いてほしかった。
孫引きでよーやくわかった。リー群も予備知識に必要とは書いておいてくれ。
- 605 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/15(日) 23:23:08.92 ID:4B/1XMCm]
- .／￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣
| 鍋の季節になりました。
| ＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿
|／
（ ） ／￣￣￣￣￣￣￣￣￣
（ ） ∧））∧ （ ） | みんなで寄せ鍋だよ。
( ) （・∀・ ）( ) ＜＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿
∧＿∧ と[ ヽy/ ,） ∧ ∧
（ ´∀） ∈ニ三ニ∋ (゜@ ) ＜￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣￣
/ 」つ∧ ∧pニ=-" と_）￣ヽ .| いろんな味がある方が楽しいぞゴルァ。
（／ ( *) ／j---ノ ＼＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿＿
,/￣￣￣/￣￣フ￣￣ヽ、`>
ー───ノ＿＿,ゝ───'"
- 606 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/15(日) 23:35:52.51 ID:???]
- ゴールドシュタイン、ジャクソン、シッフ、どれがいい
- 607 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/15(日) 23:41:24.63 ID:???]
- ブジョルケン&ドレルが抜けてた
- 608 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/15(日) 23:45:00.67 ID:???]
- ゴールドメコスジン、釈尊、シッコ、どれがいい
- 609 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/15(日) 23:56:34.96 ID:???]
- 大手町OCN
- 610 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/16(月) 01:30:23.78 ID:Ri0pPQwQ]
- ≡ ∧＿∧ .∧＿∧
≡（メ ｀凶´）⊃ ）..Д｀）
≡/つ.. /. ⊂ ⊂/
- 611 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/16(月) 19:08:30.65 ID:???]
- 静止状態でEicos0が物体には照射されており
速度vで運動するときEsin(v/c)+Eicos(v/c)
Esinx+Eicosx=ｈν+Eicosx
Eicosx=Ei*(1-[2sin(x/2)]^2)
Eicosx=Ei*(1-x^2/2)
Ei=mc^2 x=v/cとすれば
Eicosx=mc^2-mv^2/2
Esinx+Eicosx=Ex+(mc^2-mv^2/2)
-(mc^2)^2=(Ex)^2-(mc^2-mv^2/2)^2
(Ex)^2=-(mcv)^2+(mv^2)^2/4
E(v/c)=-i/2*(mv)*√[4c^2-v^2]
E/c=-i/2*m*√[4c^2-v^2]
Ei=mc/2*√[4c^2-v^2]
mc/(2i)*√[4c^2-v^2]{
- 612 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/16(月) 21:18:20.02 ID:32QycjMj]
- 独自理論を論文にして、arXiv.org に投稿して拒絶された論文を救ってくれる
サイトがあります。皮肉って名前を逆綴りの名称にしている viXra.org なる
アーカイブです。2ちゃんで独自理論を主張する人は英文の論文にしてここに
投稿すれば、関係者の目に触れる機会が多いと考えられるので良いかもしれません。
vixra.org/submit
- 613 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/16(月) 21:21:38.88 ID:???]
- 静止状態でEicos0が物体には照射されており
速度vで運動するときEsin(v/c)+Eicos(v/c)
x→0のとき sinx=xなので
Esin(ix)+Eicos(ix)=ｈν+Eicos(ix)
Eicos(ix)=Ei*(1-[2sin(ix/2)]^2)
Eicosix=Ei*(1+x^2/2)
Ei=mc^2 x=v/cとすれば
Eicos(ix)=mc^2+mv^2/2
Esinix+Eicosix=Eix+(mc^2+mv^2/2)
-(mc^2)^2=(Eix)^2-(mc^2+mv^2/2)^2
(Ex)^2=-[(mcv)^2+(mv^2)^2/4]
E(v/c)=-i/2*(mv)*√[4c^2+v^2]
E/c=-i/2*m*√[4c^2+v^2]
Ei=mc/2*√[4c^2+v^2]
-imc/2*√[4c^2+v^2]*{Esin(ix)+Eicos(ix)}=hν+mc^2
e^(-x)=e^(i*(ix))=cosix+isinix
e^(-(π/2-x))=e^(i*(i(π/2-x)))=sinix+icosix
e^(i*(i(π/2-x)))=sinix+icosix
放射性物質はe^-xにしたがって減少するが質量が電磁波に代わって行っているため減少する
- 614 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/16(月) 22:20:43.45 ID:???]
- >>604
回転群と角運動量、スピンは「学部レベルの古典力学と量子力学」に含まれてるんでは
- 615 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/16(月) 22:53:33.90 ID:???]
- >>614
まあシッフを読んでることが前提になってるからそうなんだろうけど
スタンフォードの伝統かどうかは知らんがその本読んでも孫引きになるだけだが
- 616 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/17(火) 08:07:50.38 ID:Pm7zuUrz]
- アーカイブに拒絶されることなんてあるんだｗ
かなりフリーダムだと思ってたんだが
- 617 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/17(火) 10:30:58.25 ID:???]
- いつからか変なドメインからの投稿は2人から
認証が必要になったんだっけ？
- 618 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/18(水) 01:43:01.05 ID:???]
- π^2/6=(4/3)*(9/8)*(25/24)*(49/48)*(121/120)*(169/168)*・・・(P/(P-1)*P/(P+1))・・・
π^2/6*X=P^2/(P^2-1)とする XはP以外のゼータ関数の成分の積の逆数
π^2/6*X＞１なので P^2=(Xπ^2/6)/{(Xπ^2/6)-1}
P=1/√{1-6/(Xπ^2)}
Xが極大の時P≒1+3/(Xπ^2)
1/X=(3/4)*(π^2/6)のとき P=13/4
1/X=(8/9)*(π^2/6)のとき P=31/9
1/X=(48/49)*(π^2/6)のとき P=233/49
- 619 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/18(水) 02:18:10.22 ID:???]
- Σ(1/n^s)=Π(p/(p-1))なので
Σ(1/n^s)から分母が素数xをふくものをすべて除くと[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Σ(1/n^s)-{1/x+1/(2x)^s+1/(3x)^s)・・・}=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Π(p^s/(p^s-1))-{1/x^s+1/(2x)^s+1/(3x)^s)・・・}=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Π(p^s/(p^s-1))-(1/x^s){1/1^s+1/(2)^s+1/(3)^s)・・・}=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Π(p^s/(p^s-1))-(1/x^s)*Π(p/(p-1))=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))=[(x^s-1)/x^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Σ(1/n^s)から分母が素数xと素数yをふくものをすべて除くと[(x^s-1)/x^s]*[(y^s-1)/y^s]*Π(p^s/(p^s-1))
Π(p^s/(p^s-1))-[(1/x^s)+(1/y^s)]*Π(p/(p-1))=[(x^s-1)/x^s]*[(y^s-1)/y^s]*Π(p^s/(p^s-1))
- 620 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/18(水) 17:16:21.01 ID:???]
- Σ(n^s)=1^s+2^s+3^s+4^s+・・・・・
- 2^s*Σ(n^s)=2^s+4^s+8^s+16^s+・・・・・
(1-2^s)Σ(n^s)=1^s+3^s+5^s+7^s+9^s+11^s+・・・・
(1-2^s)Σ(n^s)=1^s+3^s+5^s+7^s+9^s+11^s+・・・・
3^s*(1-2^s)Σ(n^s)=1^s+3^s+5^s+7^s+9^s+11^s+・・・・
(1-3^s)*(1-2^s)Σ(n^s)=1^s+5^s+7^s+11^s+13^s・・・・
1/Π(1-P^s)*Σ(n^s)=1
Σ(n^s)=(1-2^s)*(1-3^s)*(1-5^s)*(1-7^s)*(1-11^s)*・・・・・(1-P^s)
Σ(n^s)>0ならば右辺の式は正になるため素数は偶数個ある
- 621 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/18(水) 17:33:09.53 ID:???]
- >>620
せいぜい頑張れよ
qb5.2ch.net/test/read.cgi/saku/1033457406/
- 622 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/18(水) 18:41:57.18 ID:???]
- おれ文系のバカだけど、昨年ヒッグスボソン発見！のニュースで興味持って
色々なポピュラーサイエンス本読んでいくうちに、ブチ当たったのが場の量子論。
ヒッグス場にエネルギーを集中するとヒッグス粒子が「励起」するってことはわかった
んだが、それ以上進むの無理だったｗ ヒッグス粒子が空間に充満しているわけ
じゃなかったんだね。
で、理系のみなさん、マジで勉強して宇宙というか時空の謎を解いてノーベル賞
もらうような学者・研究者になってくれ！マジで応援する！
おれ２ちゃんでこんな恥ずかしいこと書いたの初めてだよｗ
- 623 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/18(水) 18:46:26.76 ID:???]
- また頭悪そうなこと書いちゃったな。
真空というか空間というか、とにかくエネルギーを集中させるとヒッグス粒子が
励起してヒッグス場の存在がほぼ確実になった、というのが正しいか。
とにかく理系のみんなは頑張ってくれ！
- 624 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/18(水) 22:15:09.76 ID:???]
- Peskinは三章で一旦落ち、柏、マンデル、田代、山内で鍛えてくる
戻ってこれるだろうか
- 625 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2013/12/19(木) 14:21:43.99 ID:gZ9wxDVs]
- 祝！！！
12月24,25,26,27日19:00～19:50,NHK BS1
神の数式 完全版；単純計算で情報量2倍
- 626 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/19(木) 17:00:13.83 ID:???]
- つまんねーよ、見せる工夫がない、BBCに外注すればいいのに
- 627 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/24(火) 17:15:31.37 ID:???]
- ネーターの定理の導出でわかりやすいのありますか？
- 628 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/24(火) 18:42:42.87 ID:???]
- これがわかりやすいよ
ttp://hyropom.web.fc2.com/phys/a-dy3.pdf
ttp://hb3.seikyou.ne.jp/home/E-Yama/NoetherTheorem.PDF
- 629 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/24(火) 20:34:21.71 ID:???]
- >>628
ありがとう
- 630 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/24(火) 22:04:05.86 ID:???]
- 導出・例はそれで良いが、ネーターの定理が↓には簡潔にまとめられている
ttp://scphysblank.tubakurame.com/analy/analych3.html
ttp://scphysblank.tubakurame.com/analy/analy.pdf
- 631 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/24(火) 22:43:23.80 ID:???]
- >>630
まいど
- 632 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/24(火) 23:22:55.82 ID:???]
- 場の量子論スレで聞くくらいだから場の理論に対するネーターの定理かと思ったら、
ただの解析力学のネーターの定理かよ。
わざわざここでやるなよ。解析力学スレへ池
- 633 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/24(火) 23:27:18.47 ID:???]
- >>632
わりい、せっかく教えてくれたら
エネルギー運動量テンソルの導出が知りたかった
- 634 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 11:00:21.18 ID:???]
- それは相対性理論スレだよ
- 635 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 11:11:59.46 ID:???]
- あ、しらねーな
- 636 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 11:18:34.31 ID:???]
- >>627
自力で解決するようがんばります
- 637 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 12:06:42.34 ID:???]
- 先ずは、量子力学を正しく理解する
ttp://homepage2.nifty.com/qm/faq.html
次は、テンソルを正しく理解する
ttp://teenaka.at.webry.info/201312/article_27.html
ttp://teenaka.at.webry.info/201312/article_28.html
そして、場についての「対称性と保存則」を正しく理解する
ttp://osksn2.hep.sci.osaka-u.ac.jp/~naga/kogi/konan-class04/ch5-sym.pdf
ttp://cms.phys.s.u-tokyo.ac.jp/pdf/conserve.pdf
- 638 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 12:50:05.24 ID:???]
- >>637
最後の二つだけありがとう
- 639 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 13:19:34.12 ID:???]
- >>635
訂正 失礼でした。
ネーターの定理にでてくる二階のテンソルの呼び名は次のように呼ばれているようです。
ストレス・エネルギーテンソルまたはエネルギー・運動量テンソル
エネルギー・運動量ストレステンソル
（正準）エネルギー・運動量テンソル
- 640 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 15:23:23.08 ID:???]
- 量子論の場でのネーターの定理なら
ttp://www.tuhep.phys.tohoku.ac.jp/~watamura/kougi/QFT2012_2.pdf
基礎になる数学は微分形式で、これ
ttp://www7.ocn.ne.jp/~kawa1/difform.pdf
- 641 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 15:41:42.84 ID:???]
- 蛇足だが、量子力学における対称性は、これでネーターの定理ではない
ttp://www.sci.u-hyogo.ac.jp/material/theory2/takahash/QuantumMech3/part1.pdf
ttp://www.sci.u-hyogo.ac.jp/material/theory2/takahash/QuantumMech3/part2.pdf
- 642 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 19:47:10.68 ID:???]
- >>640
訂正 失礼でした
下記pdfで上の資料にエネルギー・運動量テンソルの式が(116)に
示されている
量子論の場でのネーターの定理なら
ttp://hep1.c.u-tokyo.ac.jp/~kazama/QFT/qft4slide.pdf
基礎になる数学は微分形式で、これ
ttp://www7.ocn.ne.jp/~kawa1/difform.pdf
- 643 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 20:19:07.80 ID:???]
- ドラフト版だが、22 Continuous Symmetries and Conserved Currents の章
149ページに(22.29)式が出ている
ttp://web.physics.ucsb.edu/~mark/ms-qft-DRAFT.pdf
- 644 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/25(水) 23:54:46.38 ID:???]
- ネーターの定理は、マンドルでは記述がないが、ぺスキンだとあるから
ぺスキンを読んだ人なら知ってるね
- 645 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/26(木) 10:23:37.27 ID:???]
- >>644
マンデル pp40 (2.49)
- 646 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/26(木) 14:42:31.13 ID:???]
- 作用の次元がhである説明が載ってるのてあります？
I=∫Ldx^4 Lはラグランジアン密度
- 647 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/26(木) 14:55:17.94 ID:???]
- >>646
むしろhが作用の次元を持つように定義されたんでは？
- 648 名前：やんやん ◆yanyan/OOO1R mailto:sage [2013/12/26(木) 14:57:02.17 ID:???]
- 次元解析すればすぐ導かれるやん
- 649 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/26(木) 16:08:30.93 ID:???]
- >>647
なるほど
>>648
それを聞いてるんですが、どうすればよろしいのでしょうか？
- 650 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/26(木) 20:32:22.44 ID:???]
- ラグランジアン密度が [J/m^3] だから
じゃだめなの？
- 651 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/26(木) 21:01:01.22 ID:???]
- >>650
そこをなんとか
- 652 名前：646 mailto:sage [2013/12/26(木) 23:37:56.24 ID:???]
- SI単位系で、古典力学と同じとして作用=Js=hということでした
ありがとうございました
- 653 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/29(日) 10:03:07.13 ID:???]
- >>272
ナイアって、どこら辺がダメなの？
ちょうど今読んでるんだが
- 654 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/12/29(日) 21:53:02.09 ID:???]
- QEDの次がQCD、QCDになると急に難しくなるらしい
- 655 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/11(土) 22:51:02.19 ID:???]
- 意外と難しい柏、ことよろ
- 656 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/13(月) 10:16:15.41 ID:???]
- ＞＞655
ナイアのくりこみの章が終わったら、柏の方をやろうと
思っている
- 657 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/13(月) 17:29:43.95 ID:???]
- >>656
俺はぺスキンから流れ流れて柏、繰り込み群も読んで見たいね
- 658 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/20(月) 21:10:19.86 ID:???]
- 相対論的量子力学の基礎的な部分なのですが、
(iγ^μ∂_μ-m)(iγ^μ∂_μ+m)=-(□+m^2)
と書かれますが、左辺はスピノルの行列なので、積の結果は行列になるんでしょうか？
4×4単位行列が右辺にかかると考えてよいのでしょうか？
その時、tr[1/(iγ^μ∂_μ-m)]は、tr[(iγ^μ∂_μ+m)/(p^2-m^2)]となりなますが
分母は行列となってしまうのでしょうか？
- 659 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/20(月) 21:32:19.64 ID:???]
- >>658
>4×4単位行列が右辺にかかると考えてよいのでしょうか？
よい
>分母は行列となってしまうのでしょうか？
単位行列の定数倍の逆行列はどんな行列かと考えれば…
- 660 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/20(月) 21:58:04.85 ID:???]
- >>659
返信ありがとうございます。
分子には単位行列がかかり、分母は定数「p^2-m^2」となるのですか。
tr => (Σ_ab (iγ^μ∂_μ+m)_ab I_ba)/(p^2-m^2)
となり、単位行列が分子に掛かると考えて式展開が必要という理解でいいでしょうか?
- 661 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/20(月) 23:02:53.81 ID:???]
- >>658
横だけど、左辺は4X4行列の積、右辺には単位行列が必要
左辺の計算はガンマ行列の反交換関係だけ
- 662 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/21(火) 11:02:33.56 ID:???]
- ディラック場の四元電流密度のCPT対称性でガンマ行列の転置だけあわない
計算が複雑
- 663 名前：658 mailto:sage [2014/01/22(水) 04:29:18.81 ID:???]
- まとめとしては、
Σ_abc γ^μ_ab I_bc γ_μ_ca = Σ_ab γ^μ_ab γ^μ_ba
Σ_abc γ^μ_ab γ_μ_bc I_ca = Σ_ab γ^μ_ab γ^μ_ba
と単位行列が分子に掛かっても添字縮約は変化なしなので安心しました。
計算としては暗黙の内に分子側に単位行列が処理されているという事だったんですね。
- 664 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/30(木) 00:27:17.32 ID:???]
- 柏ちゃん、グラスマン数の扱いが雑
- 665 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/30(木) 02:53:36.96 ID:???]
- グラスマン数について章１つ割いてまで解説している物理書ってスワンソンぐらいだよな
- 666 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/30(木) 12:29:18.81 ID:???]
- 見てみる
- 667 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/01/31(金) 10:11:59.53 ID:???]
- アルトランドも丁寧な解説が載ってる
- 668 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/01(土) 17:38:16.39 ID:???]
- 凝縮系物理における場の理論、だよね
- 669 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/05(水) 00:31:23.74 ID:???]
- 経路積分が正純量子化に比べて長所は
・共変性
・計算が比較的簡単
かな、短所はないのかな？
- 670 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/05(水) 01:10:21.90 ID:???]
- 個人的にはゲージ理論の共変的量子化の際の
FPゴーストの由来がクリアであることを推したい。
正準量子化じゃ、（辻褄合わせ以外に）なんであんなものを
つける必要があるのかさっぱりわからん。
- 671 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/05(水) 01:11:20.34 ID:???]
- 短所は、まぁ、中西さんが語っているでしょう。
素粒子論研究のバックナンバーを探ればあるはず。
- 672 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/05(水) 01:13:43.49 ID:???]
- アノマリーの由来が藤川の方法でクリアになるってのもあるな＞経路積分の利点
- 673 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/05(水) 17:04:33.57 ID:???]
- >>670,672
ありがとう
>>671
ようやく見つけた
ttp://ci.nii.ac.jp/naid/110006417260
- 674 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/05(水) 22:00:08.40 ID:???]
- >>667
猪木川合が読み終わって次何にしようか迷ってたんだ・・・・・
それいい本？
- 675 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/07(金) 00:57:55.20 ID:???]
- >>674
横だけど、ぺスキンに一度は挑戦すべき、猪木が読めるならスイスイだろ
- 676 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/07(金) 23:53:16.43 ID:???]
- そうかあ
物性脂肪なら必ず読めって言われたし
読もう！
- 677 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/10(月) 01:27:16.60 ID:???]
- 門外漢なので、ちょっと初等的な質問。
そもそも場の量子論って、相対論的な要請があって生まれたものなんじゃないの？
物性論にも、場の量子論を使うことは知ってるけど、
相対論は使わないよね。
場を量子化するだけだから、相対論とは直接的には関係がないはずだけど、
それってどういう説明のされ方をされてるわけ？
- 678 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/10(月) 22:40:14.50 ID:???]
- 相対論的場の理論=無限粒子系+特殊相対性理論
このうち無限粒子系が物性で使われる
- 679 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/12(水) 18:40:12.52 ID:???]
- フェルミオンの自己エネルギーの積分でtrが出てこないのは、
ボソン伝播関数とフェルミオン伝播関数のループだから、trをとる必要がなく、
真空偏極のループでは、フェルミオン伝播関数のループだからtrをとる必要が
あるという事でしょうか？ (このあたりを丁寧に解説してある文献等あればいいのですが。)
光子-光子散乱の正方形ループの場合はフェルミオンのみだから tr ?
- 680 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/13(木) 08:46:29.41 ID:???]
- ＱＥＤの摂動計算なら次のが詳しい
Bjorken and Drell
Jauch and Rohrlich
- 681 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/13(木) 08:58:58.03 ID:???]
- >>679
フェルミオンのプロパゲーターの両端に
スピノルの脚が割り当てられてると思えばいいよ。
プロパゲーターを繋げる度に繋いだ先端の脚について和を取ることになるので、
ループになったときにちょうどtrになる。
- 682 名前：やんやん ◆yanyan/OOO1R mailto:sage [2014/02/13(木) 09:22:25.09 ID:???]
- ビョールケン=ドリルとはまた懐しい教科書だなー
- 683 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/13(木) 12:01:51.06 ID:???]
- >>680
Peskin,その他の和書で勉強していたので、レガシーな文献ですね。
Jauch and Rohrlichの方をちょっと見ましたが、Trは突然のような。
(実際の計算においては>>681の方のように処理していけばいいだけなのですが。)
>>681
そのように理解して計算してました。
Trという記号は便利で、他の脚(群等)についても和を取るという意味で多用されてますね。
記述は楽ですが、読者としては時々、何についてなんだろうと思ったりします。
(文献を参照した時等。)
- 684 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/13(木) 13:14:28.28 ID:???]
- >>683
元々真空期待値を計算してるからトレースがでてくるのだと思うけど
- 685 名前：やんやん ◆yanyan/OOO1R mailto:sage [2014/02/13(木) 14:15:24.55 ID:???]
- >>683
真空期待値を計算する時にはトレースは出てくるローカルな足については全て足すと思ってよいと思います．Trの意味はこのループをあらわすダイヤグラムで表現される全ての状態を足す．といったような意味です．
Trの記号が出てこないのは，多分Trわざわざ書かなくても自明だとか，
そんな理由ではないかと．
- 686 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2014/02/13(木) 23:02:47.78 ID:Y61EgWdr]
- レーシックをしなければよかったと後悔をしている人はいますか？
ＹＡＨＯＯ 知恵袋
detail.chiebukuro.yahoo.co.jp/qa/question_detail/q1440489204
ringo1oooさん
1年以上前にレーシックを受け失敗しました。
人に話すと色々聞いて来て辛いので、レーシックの話は絶対しないようにしてます。
ネットも滅多にできません。
だから失敗した人の情報は少ないと思います。
目がちゃんと見えないので仕事は続けられなくなり友人とも疎遠になり普通
の日常生活も送れず、生き地獄のような毎日です。
レーシック受ける前に戻りたいです。
貯金も残り少なくなって来たので自殺するしかないと思ってます…。
失敗してもクリニックは助けてくれないです。
責任逃れしかしません。
- 687 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/14(金) 00:44:06.05 ID:???]
- >>677
場の量子論は生成消滅のある量子論
物性では相対論と関係なく準粒子が生成消滅する
素粒子論では相対論でエネルギーが正負で出て素粒子が生成消滅する
- 688 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2014/02/17(月) 10:11:38.95 ID:sjzgfL6G]
- JASRACにずっといればよかった
- 689 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/17(月) 10:27:20.20 ID:???]
- 濡れ場の目子筋論 Part69
- 690 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/18(火) 00:37:26.42 ID:???]
- 相対論的場の理論は高エネルギーまで扱う、物性は低ネルギーを扱いという見方も
- 691 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/19(水) 18:06:39.66 ID:???]
- 場の理論の鬼門はフェルミオンだな
- 692 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/19(水) 18:19:58.27 ID:???]
- なんで？
- 693 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/19(水) 19:28:50.64 ID:???]
- 天下りのところが多いから
- 694 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/02/19(水) 19:31:29.83 ID:???]
- なるほど
- 695 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/01(土) 14:15:22.01 ID:???]
- Φ^4理論のファインマンルールで限界か
- 696 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/08(土) 01:13:14.97 ID:???]
- シャッフル上げ
- 697 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/08(土) 23:44:18.28 ID:???]
- 柏先生、３点関数の計算は非自明、繰り込み群の方に書いてあった
- 698 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/15(土) 16:38:03.90 ID:???]
- ゲージ場に突入、写経に漸近的に収束しそう
- 699 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/21(金) 19:38:40.54 ID:???]
- 生成母関数の導出はマジックを見せられているような気がする
- 700 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/22(土) 15:54:08.95 ID:???]
- いよいよ最終節、自発的対称性の破れ
- 701 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/24(月) 10:49:46.74 ID:???]
- 柏さんの本の解説
ttp://teenaka.at.webry.info/theme/facc7ac4b2.html
まだよく見てないけど、計算のチェックとかには役立ちそう（ちょっとたよりないとこもあるが）
- 702 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/26(水) 09:01:35.13 ID:???]
- 約４ヶ月で柏完了、次はぺスキン（再）かな
- 703 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/27(木) 16:23:17.49 ID:???]
- すみません質問です。
ワインバーグの5章3節で
spin one において u^i(0,0) がなぜ
3軸方向に向いている事が immediately なのでしょうか？
- 704 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/27(木) 19:22:15.13 ID:???]
- >>703
本を持ってない人にも通じるように疑問点を書いてみて
- 705 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/27(木) 19:25:01.86 ID:???]
- immediately は副詞だから「向いている事」とイコールで結ばれるはずがない
- 706 名前：やんやん ◆yanyan/OOO1R mailto:sage [2014/03/27(木) 22:14:21.35 ID:???]
- >>703
スピンの昇降演算子と可換でないといけないから。
- 707 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/27(木) 23:26:39.69 ID:???]
- エスパーできるんだ
- 708 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/28(金) 00:03:51.47 ID:???]
- >>706
やんやんさん、レスありがとうございます。
スピンの昇降演算子と可換なら、
なぜ3軸に向いている事が自明なのですか？
- 709 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/28(金) 00:04:36.88 ID:???]
- >>704
前後の状況が複雑ですので、また定番中の定番本ですので、
手元に持っていらっしゃる方だけに質問させて頂いてます。
- 710 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/28(金) 00:17:50.53 ID:???]
- エスパーですが、量子力学の話題は・・・
- 711 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/28(金) 00:42:26.41 ID:???]
- >手元に持っていらっしゃる方だけに質問させて頂いてます
知恵遅れ上がりか
- 712 名前：やんやん ◆yanyan/OOO1R mailto:sage [2014/03/28(金) 02:46:45.68 ID:???]
- >>708
スピンの昇降演算子は1軸と2軸方向に成分を持っているので、
これと可換である為には3軸の方向にしかuは成分を持てない。
- 713 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/28(金) 07:31:55.99 ID:???]
- >>712
やんやんさん、本当にありがとうございます。
２ちゃんで初めて本当に有益なアドバイスを頂ける体験を致しました。
本当に重ねてお礼申し上げますm(_ _)m
僕は量子力学については、ディラックの量子力学の5章までしか読んでなくて
（6章以降も一回だけは読んだ）spinの角運動量のところが確かに
曖昧なままでした。今後また再度出くわす機会があれば
よく復習しておきたいと思います。
その際にはディラックの6章をまず読んでそのあと
↓こちらあたりで補充してみようと思います
ttp://www.th.phys.titech.ac.jp/~muto/lectures/INP02/INP02_chap06.pdf
ついでに恐縮ですが、最後に一つだけかなり物臭さな質問を一言させて
頂いておきたいのですが、(5.3.6)の式において
どの部分のどの演算子の「何が」スピンの昇降演算子と可換なのですか？
かつuはなぜその可換なる演算子の固有ベクトル(？)だったりする事が
(5.3.6)の式からすぐに言えるのですか？
（因みに「（5.3.6）より」という本の記述は誤植かもと思ったのですが）
- 714 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/28(金) 07:41:02.22 ID:???]
- （みえかよ）
- 715 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/28(金) 07:48:42.47 ID:???]
- >>713
ワインバーグが言いたいのは
5.3.6のz成分の式でσ=0とすれば左辺0になってuのx,y成分は0だよねってこと
- 716 名前：やんやん ◆yanyan/OOO1R mailto:sage [2014/03/28(金) 09:27:03.16 ID:???]
- >>713
失礼、間違えてた。
>>715の言うとおりで、
(5.3.6)のJとしてJ_zをとれば
左辺は0になり、右辺のJ^/mu_\nuはx,y成分が残るから、
左右が等しければu,vのx,y成分は0でなければならない、
ってことです。
>>712の昇降演算子の部分はJ_zと読み替えて下さい。
可換と言ったのは(5.3.6)や(5.3.7)は
角運動量演算子の作用が、
スピンの表現空間を実空間を行き来する写像と可換であるということを
示す式(表現というのはそういうもの)だということですが、
説明が混乱していました。
- 717 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/28(金) 19:47:54.22 ID:???]
- >>715
レスありがとうございます。
ピリッと一言、鋭いご指摘ありがとうございます。
スレにはどうも頼もしい先輩が沢山いらっしゃるようで
とても刺激になります。
本当にありがとう御座いました。
>>716
いえいえ、再度ご丁寧にレスして頂き本当にありがとうございます。
色んな意味で良い刺激になりました。
この質問は「わからなかったら次へ進めない」というたぐいの訳でも
なかったのですが、ついふとお聞きさせて貰った次第です。
これからも、早く初学者のレベルを脱する事が出来るように、
決して焦らず無理に急がず、大いにゆっくり安心して悩んで楽しんで、
場の量子論を勉強して行きたいと思います。
レスくださった先輩方ありがとうございました。
- 718 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/03/29(土) 13:59:49.74 ID:???]
- ぺスキンを再読してみたがなんととなく同じことが柏に書かれていることが分かった。
しかし、テンソルとリー群がまだ終わってないので手が動かない
- 719 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/01(火) 21:04:59.91 ID:???]
- 柏の2冊セットで足りない部分ではQED(柏では付録)と衝突反応だからぺスキンは持っておくべきだと思う。
柏の場合は有効ポテンシャル(エネルギー)であるが、それの応用がないからそれからどうするかが問題。
- 720 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/03(木) 09:37:23.63 ID:???]
- 柏厨が一匹で連投してるけどなんなの？
自分のブログでやれよ
空気嫁やカス
- 721 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/03(木) 18:01:46.57 ID:???]
- >>719
ありがとう
>>720
ごめん
- 722 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/04(金) 09:15:11.34 ID:???]
- >>720
訂正
ゴメンカス、ちゃんと保守してから言えや
- 723 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/04(金) 11:15:18.37 ID:???]
- 保守？
なにいってんだコイツ
- 724 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/04(金) 14:55:04.27 ID:???]
- δK[Y]/δk(s)
- 725 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/15(火) 07:30:49.27 ID:???]
- 「ゲージ場の量子論I」のp110 (42)式で質問があります。
「exp(ψ^{†}_{N+1}ψ_{N+1})」の項がありますが、これはN→∞
とした時に消えているのですが、もしかして積分測度に定数として
組み込んだのでしょうか? それとも展開(1+ψ^{†}_{N+1}ψ_{N+1})
すると「ψ^{†}_{N+1}ψ_{N+1}」の項がうまく処理されるのでしょうか？
- 726 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/15(火) 08:33:35.44 ID:???]
- それ読んだことある人しか回答できないが
- 727 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 12:33:52.89 ID:???]
- 素人の質問です：
エネルギー保存則は、核子の間の中間子交換のような場合には、短時間なら
破れても良いと言われていますが、このことと、ファインマン・ダイアグラムの
頂点では４元運動量の保存則が常に成立していることとは相いれないように
思えるのですが、どのように考えれば良いのでしょうか？
- 728 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 14:18:26.21 ID:???]
- >>727
>エネルギー保存則は、核子の間の中間子交換のような場合には、短時間なら
>破れても良いと言われていますが、
素人向けのごまかし表現と考えれば良いのです。
- 729 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 15:09:48.70 ID:???]
- と言うことは、以下の図のように核子が電荷＝０のπ0中間子を放出する場合でも、
頂点で４元運動量の総和＝０が成立していると言うことですか？
核子
↑
↑
↑→→→π0中間子
↑
↑
核子
そうなると、中間子放出後の核子は、放出された中間子の分、エネルギーが減ることになるのですか？
- 730 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 15:20:30.43 ID:???]
- >>729
その核子と核子とπ0中間子の線は、各々外線か内線か、設定を正確に。
- 731 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 17:34:02.60 ID:???]
- 仮想粒子の交換関係の場合を考えていましたので、内線です。
- 732 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 17:44:29.18 ID:???]
- >>731
>>730は
・頂点から上にのびる核子の線は外線か内線か
・頂点から下にのびる核子の線は外線か内線か
・頂点から横にのびるπ0中間子の線は外線か内線か
を「各々」正確にと言ってる
- 733 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 18:19:15.60 ID:???]
- 私としては、原子核の中で、核子が中間子を交換し合って結合している状況を考えていたので、
この趣旨に沿った状況としては以下のようになると考えられます：
・頂点から上にのびる核子の線が内線
・頂点から下にのびる核子の線も内線
・頂点から横にのびるπ0中間子の線も内線
- 734 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 18:28:40.73 ID:???]
- 上記とは別に、遠方から飛んできた二つの核子がすれ違う際にπ0中間子を交換し合った後、
互いに遠方に飛び去ると言う状況についても、解説していただけると嬉しいです。
この場合には以下のようになると思われます；
・頂点から上にのびる核子の線が外線
・頂点から下にのびる核子の線も外線
・頂点から横にのびるπ0中間子の線は内線
- 735 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 19:56:29.20 ID:???]
- 両方の端点が頂点だと内線。ループも内線。
片方がソース、片方が頂点だと外線。
端点両方がソースだと外線。(そのまま伝播関数)
- 736 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/16(水) 20:17:45.24 ID:???]
- 外線のエネルギー運動量は、想定した状況に合わせて決める。内線のエネルギー運動量は、それと辻褄が合う範囲で任意の値を取りうる。
>>734の例では、他の粒子生成がないとすれば、重心系での核子のエネルギーは散乱前後で変わらない。
- 737 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/17(木) 00:04:12.97 ID:???]
- レスありがとうございました。
まずは、じっくりと味わってみたいと思います。
- 738 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/22(火) 10:03:38.43 ID:???]
- Haag-GLZ展開について調べていたんですが、漸近場φ(x)を基底(完全系)
とできるからという理由でφ(x)のT積で展開してexpにまとめていたので
すが、基底の積「φ(x1)φ(x2)」を新たな基底として展開してみたのを
まとめたという考え方でいいのでしょうか？(基底×基底→基底?)
- 739 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/22(火) 10:38:06.49 ID:???]
- 具体的に書かないわからんが、これのこと？
ttp://www.kurims.kyoto-u.ac.jp/~kyodo/kokyuroku/contents/pdf/1819-16.pdf
- 740 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/22(火) 23:53:02.53 ID:???]
- >>739
Web上でそれと同じものを見ました。9ページのK-T W演算子の定義式です。その
基本的な議論の出発点として「漸近場φ(x)は漸近的完全性の仮定により演算子
としても完全系となすからS行列と演算子φ(y)の多項式の積はφ(x)で展開できて」
(ゲージ場の量子I)とあり、
Σ(1/n!)∫d^4x_1...d^4x_n c_n(x1...x_n y):φ(x_1)...φ(x_n):
と書けるとあったのですが、なぜexp形式の展開にするのかという事と完全系との
関わりが不明瞭です。
- 741 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/23(水) 09:16:27.01 ID:???]
- >>740
1.場の任意の関数はn点関数の和に展開できる（完全性）
2.expを考えるのはフーリエ変換か母関数を考えてるため
2は本をもっていないのでエスパー
- 742 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/23(水) 16:11:06.69 ID:???]
- 知らんうちにホントの場の量子論スレになってる！
- 743 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/23(水) 23:16:45.57 ID:???]
- 4クォーク荷電粒子が追試でめっかった
anago.2ch.net/test/read.cgi/scienceplus/1398260846/
- 744 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/25(金) 08:51:43.73 ID:???]
- >>741
2.は後にS行列を導くのにexp形式と汎関数微分形式にしているので納得できます。
1.は演算子積展開(OPE:Wilson)になるという事でしょうか？
OPEによればある完全系(O_i)を用いて演算子は展開(A(x)B(y)=Σc_i(x-y) O_i({x+y}/2))でき、
x≒y極限では、その完全系の次元が低い初めの項が支配的になるとあるので、収束、exp形式で
展開できると。(φ(x_1)..φ(x_n)の積も完全系→基底 ? 1次の完全系はφ(x1)。)
- 745 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/25(金) 09:28:49.70 ID:???]
- >>744
>1.は演算子積展開(OPE:Wilson)になるという事でしょうか？
その用語は知らない。
考えてるフォック空間の基底がn点関数であることが完全性ということ：
フォック空間が全体のヒルベルト空間で、n点関数はその基底
- 746 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/25(金) 10:41:00.77 ID:???]
- >>745
>フォック空間が全体のヒルベルト空間で、n点関数はその基底
Fock基底(生成,消滅演算子から→漸近場φ(x)で今は表示。){1点関数,2点関数,..,n点関数,...∞点関数}(今はn=0,∞)と
いうような基底をとるんですね。(今は∫d^4x内にあり、積分されているが、基底となる。)
今、問題にしている事で、基底に{φ(x1),φ(x1)φ(x2),...,φ(x1)～φ(x∞)}を取る事は理解できた気がします。
その議論の延長上で一般的に演算子が展開できるOPEが関係するのかなと思いました。
(理由としては一般的な完全系を用いて局所演算子の積を展開するため。)
→これも、ただの基底による展開であると言えば、それまでですが。
- 747 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/25(金) 11:21:06.42 ID:???]
- >>746
話が難しくなるので適当に聞いてください。
展開自体はその通りなのだが、場の理論のような無限自由度の場合完全性が成り立つかどうか疑問なのです。
自由場、相互作用場、漸近場の順で場の演算子を考えるけどお互いの関係は一般的は分からない。
相互作用場を自由場の演算子で形式的は展開できるけど、それを足し合わせたものは元には戻らない：
関数をフーリエ展開はできるがフーリエ級数は元の関数とは一致しない。
これは量子力学と違うところです。
- 748 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/27(日) 09:40:05.38 ID:???]
- 柏さんの演習 場の量子論を読んだけど、次のGrassmann積分の構成法で
∫dξξ=1 => 最後には虚時間ではないフェルミオン経路積分(一般的)
∫ξdξ=i => 最後には有限温度でのフェルミオン経路積分(柏)
という結果になっていると思うが、この定義(スタート地点)の違い
で2通りの経路積分が導出されたという結論でいいのだろうか。
- 749 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/27(日) 10:29:37.59 ID:???]
- >>748
違うと思うけど、フェルミオンの積分とユークリッド化は別の話
ユークリッド化は時間を虚数時間に変換する
- 750 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/27(日) 10:51:04.42 ID:???]
- >>749
AP:反周期境界条件(フェルミオンの場合)が定義からトレース計算時に自然に出てくれば、
有限温度の場の理論になるって事かなー?
- 751 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/27(日) 11:52:14.94 ID:???]
- >>750
それも違うと思う。
ユークリッド化のメリットはボソンの場合、
1.不変デルタ関数の計算が簡単になる
2.母関数の指数の肩がフレネル積分からガウス積分になる
といったところ、フェルミオンの場合はよくわからん。
- 752 名前：751 mailto:sage [2014/04/27(日) 12:16:29.53 ID:???]
- 補足
境界条件については、最終的に十分大きな領域を考えて境界条件によらない量を考えてる。
有限温度についても同様。
- 753 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/27(日) 13:47:31.19 ID:???]
- >>751
いろいろとありがとうございます。
柏さんの場合はユークリッド化を導入する前に反周期を用いて
フェルミオンの経路積分形式を書いてあり、仰る通り有限温度系
への移行はユークリッド化と同様の事を行えばいいのですが。
(1)Grassmann数を用いた演算の定義は独立してるはず
(2)フェルミオン経路積分(Dirac場)の構築には反周期性は本質的には関係ない(他文献)
(3)柏さんの場合には後のユークリッド化を見込んでの反周期性を取りこみ、後に虚時間にするだけ
だったので、(1)、つまり∫ξdξ=iは(3)の仕込みだと考えたのです。
Grassmann代数の構成には任意性があるので、条件を満たしていればいいだけなので、どこまで(3)に関わっていたのかと。(他の文献とも定義がちょっと違ったので。)
(2)を考えると、得られる形式が虚時間に置き換える一歩手前の有限温度のフェルミオン場経路積分形式なんですよね。
- 754 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/04/27(日) 20:27:39.61 ID:???]
- >>753
グラスマン数の積分の定式化の比較については他の人に聞いてください
- 755 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/05/02(金) 15:24:27.02 ID:???]
- >>753
補足
グラスマン数の積分について詳しく書かれているのは>>665,667
- 756 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/05/18(日) 16:05:48.47 ID:???]
- 非可換ゲージ理論でcolor rotationのカレント計算が載っている本や資料等は
ありますでしょうか？
ゲージ場の量子論Iの本でカレントのみが載っているのですが、検算がうまく
できないので他の資料があれば。
- 757 名前：ご冗談でしょう？名無しさん [2014/05/24(土) 11:18:48.21 ID:hZUOICBM]
- ai.2ch.net/test/read.cgi/rikei/1324180992/723
↑ ↑ ↑ ↑ ↑
- 758 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/06/04(水) 20:52:15.34 ID:???]
- 意味不明な質問だったのね
- 759 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/06/09(月) 21:27:08.30 ID:???]
- 柏さんの演習 場の量子論 って
www.saiensu.co.jp/?page=book_details&ISBN=ISBN978-4-7819-1148-9
> 臨時別冊・数理科学として刊行された前著に新たな問題および最近の参考文献も加えて単行本化．
これだけなんでしょうか？
旧版の演習問題解答にちょこちょこあった誤植なんかは訂正されてるんでしょうか？
例. 2章問題1.1 ハンケル関数の右上添字等
- 760 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/06/10(火) 07:53:03.13 ID:???]
- >>759
ここはぺスキン厨がうるさいのでこちらへどうぞ
ai.2ch.net/test/read.cgi/sci/1387255500/
- 761 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2014/06/10(火) 23:25:12.28 ID:???]
- 誘導ありがとうございます。
そちらで聞いてみます。
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