- 1 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/01/25(金) 00:37:52.77 ID:???]
- 場の量子論
過去スレ
Part8 uni.2ch.net/test/read.cgi/sci/1325216007/
Part7 uni.2ch.net/test/read.cgi/sci/1285512495/
Part6 kamome.2ch.net/test/read.cgi/sci/1231317097/
Part5 science6.2ch.net/test/read.cgi/sci/1222140576/
Part4 science6.2ch.net/test/read.cgi/sci/1185767084/
Part3 science6.2ch.net/test/read.cgi/sci/1100364275/
Part2 science3.2ch.net/test/read.cgi/sci/1077263998/
Part1 science2.2ch.net/test/read.cgi/sci/999401012/
- 447 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 02:36:28.13 ID:???]
- E×sinωtとE×sinωtの電磁波がすべてのエネルギーが存在しない座標に存在するとする
質量が無から生まれると物質と反物質が同時に生成されるのは
物質と反物質の生成座標に存在するE×sinωtとE×sin(-ωt)の電磁波のωが変化し
周囲の電磁波に打ち消されなくなるため二方向に電磁波が散ることになる
そしてこの電磁波がそれぞれ円を作る
この電磁波の円が接触すると同じωであるため相殺されるため質量が消失する
質量に変化した電磁波のωは保存される
つまりωが違う質量同士では対消滅が起きない
すべての質量は周囲にE×sinωtの電磁波を周囲に放ち
E×sinωtの電磁波を周囲から受ける
自身が放つ電磁波を変調すれば外部に電磁波が飛んでいき
周囲から受ける電磁波を変調すれば質量に届く
- 448 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 02:55:50.53 ID:???]
- mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2の増加した分のエネルギーは
周囲から質量に照射される電磁波の周波数は同じなのに
内部から放射する周波数が遅れるため外部から電磁波が質量に加わることにより生じたもの
mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2
- 449 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 03:05:14.41 ID:???]
- mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2＝m*[C＾4/(4πG)sin（ωt)+(-C＾4/(4πG)sinωt-φ)]
1//√(1-(v/c)^2)-1=√(1-cosφ)
φ=arccos[1-{1-√(1-(v/c)^2)}^2//(1-(v/c)^2)]
だけ運動した物体から放たれる電磁波の位相はずれる
- 450 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 14:28:20.00 ID:???]
- C＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)＝C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)
(1/T)*∫[0→T]C＾4/(4πG)*√(2-2cos(φ))*sin(ωt+ξ) dt=C＾4/(4πG)*√(2-2cos(φ))
質量座標に回転している電磁波はπ/3だけ周囲を飛び交う電磁波と位相が違うので
C＾4/(4πG)*√(2-2cos(π/3))=C＾4/(4πG)
質量内部ではC＾4/(4πG)のエネルギーの電磁波が回転しているように人間から見える
質量が運動するにつれ内部で回転する電磁波の位相が外部とずれていき質量が光速に達したとき最大のずれであるπに達すると
C＾4/(4πG)*√(2-2cos(π))=2*C＾4/(4πG)
C＾4/(4πG)の二倍のエネルギーの電磁波が回転しているように人間から見える
つまり光速に到達した質量は二倍の質量になる
これ以上の速度だと内部で回転している電磁波の向きが逆転し周囲の電磁波も逆転させていく
- 451 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/10(日) 18:42:16.04 ID:???]
- C＾4/(4πG)sin(ωt)とC＾4/(4πG)sin(-ωt)の電磁波が空間を直進している
歪曲が皆無の状態ではすべての座標で相殺される
局所的にC＾4/(4πG)sin(ωt)とC＾4/(4πG)sin(-ωt)の電磁波の電磁波の経路が歪曲して渦になると
渦のように回転する電磁波と周囲を直進する電磁波の間に位相差が生まれエネルギーが現れる
この渦の歪曲は周囲の空間もわずかに歪曲させるため
周囲を直進していた電磁波の移動経路が増加し周囲を走る電磁波を減速させることになる
このとき外部から質量の電磁波円に加わるときπ/3だけ位相が遅れ
C＾4/(4πG)だけのエネルギーの電磁波が質量の電磁波円に加わる
つまり質量はC＾4/(4πG)sin（ωt)とC＾4/(4πG)sin（ωt-π/3)の二つの電磁波円が重なったもの
これが相殺されエネルギーC＾4/(4πG)で一定の電磁波が回転しているように見える
- 452 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/11(月) 07:10:06.22 ID:???]
- スレの見通しがよくなった、朝日がみえるぞ
- 453 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/11(月) 18:01:10.73 ID:???]
- 振動数ＸでエネルギーC＾4/(4πG)の電磁波hX=C＾4/(4πG)が飛び交っている
電磁波の速度がX/(X+ν)倍になると電磁波エネルギーはC＾4/(4πG)＊(X+ν)/Xになる
つまりｈＸ＊(X+ν)/X＝ｈＸ＋ｈν
ｈＸは質量エネルギーになりｈνは運動エネルギーになる
νがＸのときX/(X+ν)＝1/2になる
つまり遠距離から質量にこの空間を漂う電磁波が接近するにつれ電磁波の速度が落ちるため
ｈνが増加していき質量に加わるときνがＸとなるため電磁波の速度が半分になる
実際はνが(X/2)の電磁波が二つ質量に飛び込み左回りと右回りの円が重複しνがＸの電磁波が回転しているように見える
νがX/2なので電磁波の速度は2/3倍されている
φ=π*ν/(X+ν)
C＾4/(4πG)*√(1-cos[π*ν/(X+ν)] )
空間は質量に近づくにつれ電磁波性を帯びる
電磁波が質量性を帯びるのは
速度がX/(X+ν)倍された電磁波ｈＸと速度が１倍された電磁波ｈＸが併進する際速度が１倍された電磁波が減速した電磁波に向かって歪曲し
２電磁波間に電磁波ｈＸの無数な渦が生じるため
C＾4/(4πG)/[X/(X+ν)]=C＾4/(4πG)+(ν/X)*C＾4/(4πG)
C＾4/(4πG)/√(1-2GM/(RC^2))≒C＾4/(4πG)＋MC＾2/(4πR)
- 454 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/11(月) 18:10:49.17 ID:???]
- C＾4/(4πG)*√(2-2cos[π*ν/(X+ν)] )
νがX/2の時 C＾4/(4πG)
電磁波円が光速に近づいて動くと円の回転がほぼ０になりνが無限に近づく
このときC＾4/(4πG)*√(2-2cos[π*∞/(X+∞)] )≒２＊C＾4/(4πG)となり質量が二倍に近づく
- 455 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/12(火) 19:27:22.29 ID:???]
- 微小な質点を３つ 等間隔ｒ 離して直線に並べる
端を中心に３つの質点を回転させたときと中央の質点を中心に回転させたときの区別はできない
流れる時間が遅れるので次の比が成り立ってしまう
1:√(1-(rω/C)^2):√(1-4(rω/C)^2)=√(1-(rω/C)^2):1:√(1-(rω/C)^2)
質量周囲では流れる時間が遅くなるがこれは質量が周囲の空間を回転させるため
静止した質量でも周囲の座標自体が動いているため運動しているとみなせる
√(1-2GM/(RC^2))=√(1-(v/c)^2)
2GM/(RC^2)＝(v/c)^2
√(2GM/R)=V この速度は当然質量ＭからＲ離れた点で回転軌道を描くための速度（ｍＶ＾２/R＝GMm/R^2 √(2GM/R)=V）
つまり他の質量にもっとも接近した質量は光速で動いているとみなせる。
M'=M/√(1-(rω/C)^2) M''=M/√(1-4(rω/C)^2)
√(1-2GM’/(rC^2))＊√(1-2GM’’/(2rC^2)):√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM’’/(rC^2)):√(1-4(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(2rC^2))＊√(1-2GM’/(rC^2))=
√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM'/(2rC^2)):√(1-2GM'/(rC^2))＊√(1-2GM'/(rC^2)):√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM'/(2rC^2))
- 456 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/12(火) 20:13:56.28 ID:???]
- 質量は電磁波の円であり周囲の空間を回転させる
質量に最接近すると光速で電磁波円に引きずられた空間が光速で回転しているため
質量が無限になり接近できない
周囲の空間には質量を構成する電磁波が飛び交っている
この電磁波は互いに干渉するため歪曲したばに近づくと自身も歪曲する
多くは相殺されにんしきできないが位相差が生まれると電磁波として出現する
- 457 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/13(水) 17:56:35.33 ID:???]
- 質量Ｍの半径Ｒの点で空間が√(2GM/R)で質量を中心に回転している
遠距離で空間がＣで質量を中心に右回りおよび左回りで回転しているなら
近距離では｛Ｃー√(2GM/R)｝で左右回り｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で右左回りしている
つまり空間を飛び交う電磁波エネルギーC＾4/(4πG)が
質量周囲では質量を中心に｛Ｃー√(2GM/R)｝で左右回り｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で右左回りしている
質量に飛び込む電磁波エネルギーC＾4/(4πG)は質量に近づくにつれ｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度になり
質量から放射される電磁波エネルギーC＾4/(4πG)は質量から離れるにつれ｛Ｃー√(2GM/R)｝の速度になる
- 458 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/13(水) 18:16:27.13 ID:???]
- 質量ＭからＲの地点に存在する人間には
質量Ｍに向かう側に｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で電磁波が挿入され
上記とは逆向きに｛Ｃ-√(2GM/R)｝で電磁波が挿入される
しかしこのとき人間からはどちらから飛んでくる電磁波もＣに見える
つまり人間が質量Ｍ向きに√(2GM/R)でうごくためにどちらから飛んでくる電磁波も速度がＣに見える
C＾4/(4πG)/｛1＋√(2GM/(C^2R))｝+C＾4/(4πG)/｛1-√(2GM/(C^2R))｝=C＾4/(4πG)/｛1-(2GM/(C^2R))｝
質量Ｍに近づくにつれ空間の大きさが1/｛1-(2GM/(C^2R))｝倍にされる
- 459 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/13(水) 22:29:01.89 ID:???]
- too many NG
- 460 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 13:38:34.75 ID:???]
- ｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で質量周囲では空間が回転および発散している
電磁波は空間なので｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で電磁波も伝搬する。
つまり質量Ｍ周囲で中心からＲはなれた場所にいる質量には空間が｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で突入し抜けていく
左右から電磁波が｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で突入するため
質量Ｍがωで回転するとＲの点で質量に突入する空間の速度は４成分の平均になる
｛Ｃ-√(2GM/R)｝ーＲω ｛Ｃ-√(2GM/R)｝＋Ｒω
｛Ｃ+√(2GM/R)｝ーＲω ｛Ｃ+√(2GM/R)｝＋Ｒω
1/[｛Ｃ-√(2GM/R)｝ーＲω]+1/[｛Ｃ-√(2GM/R)｝+Ｒω]+1/[｛Ｃ+√(2GM/R)｝ーＲω]+1/[｛Ｃ+√(2GM/R)｝+Ｒω]
2*(C+Rω)/[(Ｃ+Ｒω)^2-2GM/R]+2*(C-Rω)/[(Ｃ-Ｒω)^2-2GM/R]
2*(C+Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)+2CRω]+2*(C-Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-2CRω]
2*(C+Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)+2CRω]+2*(C-Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-2CRω]
4*C* [ (Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-(Rω)^2 ]/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]
4 * C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ]/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]＊1/4
√( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
- 461 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 13:45:01.36 ID:???]
- √( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
ωが無限に近づくと時間が加速するため
Ｍ/∞となり質量が消失し
質量周囲で｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度に空間のそくどが変わっているため
位相差が起き電磁波となり周囲に伝搬する
- 462 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 14:32:44.86 ID:???]
- >>459
こういう場合のNGワード作りは、生物の免疫システムの進化と似ていますね。
これで防御したと思ったら、あれれ抜けだ、免疫アイテム追加。
素粒子が素粒子として成立する条件も、似ているかもしれない
たくさんの複雑な条件をかいくぐってやっと素粒子出現
- 463 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 15:01:53.50 ID:???]
- 進化の促進，つまり自滅促進プログラムを送り込めばいいのか？
- 464 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 17:19:13.75 ID:???]
- >>462
いやNGワードではなくNGの書きこ
- 465 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 17:25:10.78 ID:???]
- There are too many NG kakiko.
- 466 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/14(木) 17:40:56.26 ID:???]
- はー
- 467 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 13:04:07.59 ID:???]
- √( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
R=2GM/C^2
√( [(Ｃ^2+(ω2GM/C^2)^2-C^2)^2-4(ω2GM/C)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
√( [(ω2GM/C^2)^4-4(ω2GM/C)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
√( (ω2GM/C^2)^2[(ω2GM/C^2)^2-4C^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
ω＝C^3/GM
√( (2C)^2[4C^2-4C^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )=4
つまりω＝C^3/GMで回転する質量に流れる時間は４倍になる
- 468 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 15:08:24.77 ID:???]
- 土星のように大きさむしの質点の周りに密度均等の円をつける
円が回転したときは質量が質点から見て増加し
質点が回転したときは円から見て質点の質量が減少する
回転する質点に流れる時間はｋとする
1/k :1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
=1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } ) : 1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } ) * 1/√( 1-(Rω/C)^2 )
k*√( 1-(Rω/C)^2 )=√( 1-2GM/(RC^2) )
k=√( 1-2GM/(RC^2) )/√( 1-(Rω/C)^2 )
2GM/(RC^2)=<(Rω/C)^2
R=2GM/C^3
√(2GM/R^3)=C^3/(2GM)
ω=C^3/(2GM)のとき回転する質量に流れる時間は１
質量は電磁波の渦でありその中心に質量０の質点があるとする
電磁波は光速で回転しているためシュバルツシルト半径Ｒ（２ＧＭ/C^2)＊ω＝Ｃになる
- 469 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 16:11:44.24 ID:???]
- E=E*sin(ωt)
P=E*ω*cos(ωt)
F=-E*ω^2*sin(ωt)
ω=1/C
E=E*sin(t/C)
P=E/C*cos(t/C)
F=-E/C^2*sin(t/C)
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } - E/C^2*sin(-t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } + E/C^2*sin(t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }≒GM/R^2
E/C^2*sin(t/C)*{1/1-(2GM/(RC^2))}≒GM/R^2
E≒(GMC^2/R^2)*(1-(2GM/RC^2) )
- 470 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 17:07:26.44 ID:???]
- ちらしの裏
- 471 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 18:14:37.96 ID:???]
- E=E*sin(ωt)
P=E*ω*cos(ωt)
F=-E*ω^2*sin(ωt)
ω=1/C
E=E*sin(t/C)
P=E/C*cos(t/C)
F=-E/C^2*sin(t/C)
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } - E/C^2*sin(-t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } + E/C^2*sin(t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)*{1/1-(2GM/(RC^2))}≒Ｍ／√(1-2GM/(RC^2))
E≒ＭC^2／√(1-2GM/(RC^2))
E*sin(t/C+φ)-E*sin(t/C)=E*√(2-2cos(φ))*sin(t/C+ξ)
E*√(1-cos(φ))=hν
E^2*(1-cosφ)=(hν)^2
｛1-(ｈν/E)^2｝=cosφ
μE^2 / {｛1-(ｈν/E)^2｝ ≒ μE^2 ＋ μ(hν)^2
これは直進と後進する電磁波の重複した空間におけるエネルギー密度
もし直進か後進かつまり一方向にしか進まない電磁波空間内ではエネルギー密度が(1/2)μE^2 /√ {｛1-(ｈν/E)^2｝ ≒μE^2 ＋ (1/2)μ(hν)^2
- 472 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 19:11:12.54 ID:???]
- どうやら俺はスレの晴れ上がりを観測しているようだ
- 473 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 23:05:28.04 ID:???]
- おお、「質量」と「電磁波」をNGワードに登録すれば邪魔な発言をあぼ～んできる！
- 474 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/15(金) 23:07:34.92 ID:???]
- >>472
ちょっと面白かったｗ
- 475 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 00:43:57.00 ID:???]
- >>473
代償デカすぎだろ
- 476 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 01:07:28.24 ID:???]
- 何もない空間にＥのエネルギーの電磁波が飛び交っておりCで常に全座標から全方位に直進している
全座標から全方位に飛び出すため相殺されて認識できない
この電磁波が質量の存在する座標に飛び込む際にはＣ+√(2GM/R)になり飛び出す際にはＣ-√(2GM/R)になる
つまり電磁波の速度は可変だが質量はこの電磁波により構成されているため速度が変わると押し流されるため重力が生じる
つまり質量に向かう電磁波の速度のほうが速いため質量は周囲の空間を引き込むように見えるが同時に空間が湧き出している
質量に飛び込まない電磁波は常にＣ
Ｅ{∫dV-∫４πR^2/(1+√(2GM/(C^2R) )dR }+ E{∫4πR^2/(1-√(2GM/(C^2R) )dR-∫dV}=MC^2
E*∫[2GM/C^2→∞]8π*√(2GM/(C^2R) )*1/(1-2GM/(C^2R) )dR =C^2
√(2GM/(C^2R) )=X
-（1/(2R))*√(2GM/(C^2R) )dR=dX
-16πE*((2GM)/C^2)*∫[1→0]1/{ X^2*(1-X^2) }dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*∫[1→0]1/X^2+1/(1-X^2) dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*[-1/X+(1/2)*log{(1+X)/(1-X)} ] dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*[-1+(1/2)*log{2/0}+1/0 ] dX =MC^2
E=C^4/(32πG)
- 477 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 01:59:25.55 ID:???]
- Ｅ＊sin(t/C)の電磁波を周囲にばらまく座標とＥ＊sin(-t/C)の電磁波を周囲にばらまく座標を
互いに隣接しないよう三次元空間に積み上げたものが宇宙空間
つまり湧き出したエネルギーが横で即時に吸収されるため認識できない
このブロックの配置がずれると電磁波が現れる
二つの電磁波照射器を置き互いに向けてＥ＊sin(t/C)とＥ＊sin(-t/C)の電磁波を放つと
間には電磁波がないように見える
片方の位相がφずれると二つの電磁波照射器がお互いに電磁波Ｅ＊√(2-2cosφ)*sin(t/C+ξ)を放っているように見える
- 478 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 02:13:17.29 ID:???]
- すべての座標がωの振動数で電磁波を全方位に照射しているとき
Ｅ＊sin(ωt)＋Ｅ＊sin(-ωt)＝０の相殺が全座標で起きるが
もし一座標でだけω'の振動数に代わると
Ｅ＊sin(ω’t)＋Ｅ＊sin(-ωt)だけの電磁波エネルギーが一座標から全方位にばらまかれることになる
つまり一座標以外でω’に代わった時は
Ｅ＊sin(ω’t)＋Ｅ＊sin(-ωt)だけのエネルギーが一座標に収束することになる
つまり質量は周囲の座標から発散する電磁波の振動数を変調させ
自身にエネルギーを収束させる
- 479 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 02:42:24.04 ID:???]
- つまりすべての座標にωがわりあてられており
特定の一座標でωが変化すると電磁波が全方位に飛ぶが
このとき特定の一座標のωが変化したのか
特定の一座標以外のωが変化したのか区別できない
- 480 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 14:47:05.20 ID:???]
- Ｅ＊sin(ωt+φt)＋Ｅ＊sin(-ωt)＝E*{sinωtcosφt+sinφｔcosωt-sinωt}
E*{sinωt(cosφt-1)+sinφｔcosωt}=E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξt)
cosξt=(cosφt-1)/√(2-2cosφt) sinξt=sinφt/√(2-2cosφt)
cosξt=(cosφt-1)/[2*sin(φt/2)] sinξt=sinφt/[2*sin(φt/2)]
すべての座標が放射吸収する電磁波の振動数がωであるとする
E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξ)だけのエネルギーが特定座標から放たれたとき
特定座標の振動数がω＋φになったのか 特定座標以外の全座標の振動数がω-φになったのか区別できない
- 481 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 15:35:59.45 ID:???]
- ωはその座標に流れる時間に比例するため
質量内部の時間が加速すると電磁波が放射される
MC^2/ω=MC^2/(ω＋φ)+M*E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξ)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξt)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√(1-cosφｔ)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√2*sin(φｔ/2)
C^2*φ/{ω（ω+φ)*√2*sin(φｔ/2)}=E
lim [φ→0] (φt/2)/sin(φt/2)*2/t=2/t
√２*C^2/{ω^2*t}=E
t=1として
√２*C^2/ω^2=E
ω＝(1/c)とすれば
E=√2*C^4
- 482 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 20:23:13.54 ID:???]
- √2*C^4*sin(t/C）の湧き出しと√2*C^4*sin(-t/C）の湧き出しが交互に起きている
E=√2*C^4*sin(t/C）
P=√2*C^3*cos(t/C）
F=-√2*C^2*sin(t/C）
のエネルギーと運動量と力が存在しているが打ち消されて見えない
lim[t→∞](1/T)*∫[0→T]cosωｔ dt=1/√2
平均化されたエネルギーはC^4になる
- 483 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 21:34:18.21 ID:???]
- あちゃー>>482のNGに失敗
推奨NGワードはなんだろう
- 484 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 22:53:12.76 ID:???]
- 「C^」
- 485 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/16(土) 23:12:57.10 ID:???]
- 物理板て削除依頼ださないね
- 486 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/17(日) 01:26:04.34 ID:???]
- 二つの電磁波照射器からお互いに向けて同時にＥsin(ωt)とＥsin(-ωt)をはなつ
この後２照射器間の距離を2ｘずらすと(2ω/C)xだけ位相がずれる
{∇^2-(1/C^2)*(d/dt)^2 }*ｈν=0
ｈν＝E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)
(d/dx)^2*E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)-(1/C^2)*(d/dt)^2*E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)=0
(d/dx)^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)-(1/C^2)*(d/dt)^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)=0
-2*(ω/C)^2*sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)＋(1/C^2)*ω^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)=0
-2*(ω/C)^2＋(2/C^2)*ω^2=0
このときｈν＝E*√(1-cos(2ω/C)ｘ)の電磁波が両側から照射され両側に吸収されているように見える
- 487 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/17(日) 01:53:02.52 ID:???]
- 電磁波受信機兼照射器を無限個等間隔でならべる
すべての機器間で電磁波がやり取りされすべて相殺されているとする
ただひとつの機器をわずかにずらすとその機器の両側でエネルギーが現れる
次にそのずれを右に移動させるとエネルギーが移動したように見える
質量はその場で特定の照射器が左右に動き続けるため静止する
電磁波はずれが静止状態から徐々に加速しながら外に移動していくために起きる
- 488 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/17(日) 10:30:47.24 ID:???]
- >>483
電磁波、√ のNGでおけ
- 489 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/17(日) 22:57:08.47 ID:???]
- 典型的な籐質なのか
- 490 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 00:33:14.37 ID:???]
- つまりE*√2*sin(ωx/C)だけのエネルギーが圧縮されたり引き伸ばされた空間には無から現れたように見える
空間が圧縮されるとその周囲の空間は引き伸ばされる
E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーと-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーが無から現れたように見える
電磁波を照射するさい照射器内部では-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーの減少が起きE*√2*sin(ωx/C)のエネルギーが光速で飛んでいく
静止したΔｍの質量がすべて電磁波になって周囲に散るとき
ΔｍＣ＾２が質量エネルギーと運動エネルギーになるとする
もしΔｍが微量すぎて内部時間が遅れないとするなら
ΔｍＣ＾２＝(1/2)*ΔｍＣ＾２+(1/2)*ΔｍＣ＾２となり質量が半分になり光速で飛んでいく
静止した質量内部に流れる時間は1/2のため時間が１で流れる外部にE*√2*sin(ωx/C)のエネルギーを放つとき
内部では(1/2)*-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーの減少が起きればいい
つまり質量が電磁波に代わる際エネルギーが二倍になる
- 491 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 02:18:11.71 ID:???]
- andであぼーん指定できるブラウザ教えてくれ
- 492 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 09:59:09.62 ID:???]
- 電磁波をどれだけ質量に照射しても
質量内部で回転する電磁波とくわえられた電磁波が半分相殺するため質量が増えないように見える
π/3+2nπだけ重力場を通過した電磁波は位相がずらされる
- 493 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 12:23:44.71 ID:???]
- Jane Styleでふつうに複数ワードをNGにできるけど...
ちなみに自分のブラウザでは、 「ステマ」 と 「加齢臭」 も禁句だｗ
- 494 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 15:35:04.15 ID:???]
- >>493
そうじゃなくて1レス中に複数の単語を含むものをあぼーんしたいんじゃないか？
俺もしたい
- 495 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 19:24:07.59 ID:???]
- 質量Mが電荷qと-qの回転だと仮定
質量Ｍのシュバルツシルト半径は２ＧＭ/C^2なので電荷は4GＭ/C^2の距離を保って光速で回転しているとみなせる
1/(4πε)*q^2/(4GＭ/C^2)^2が二電荷に働くクーロン力
ｑ＊Ｃ＊Ｂがローレンツ力
B=μI/(2πr)
Ｉ＝ｄ q/dt
B=μqC^3/(8πGM)
ローレンツ力 μqC^3/(4πGM)*ｄ q/dt
μqC^3/(8πGM)*ｄ q/dt =1/(4πε)*q^2/(4GＭ/C^2)^2
μ/(GM)*ｄ q/dt=qC/(ε)*1/(4GＭ)^2
M*ｄ q/dt =qC/(8Gμε)
Mq+const=∫qC/(8Gμε)ｄｔ
q(t)=qsinωｔ
Ｔ＝4πGＭ/C^2*(1/C)
2πf=C^3/（２ＧＭ）
q(t)=qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]とできる
M*ｄ （qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]）/dt =qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(8G)
qcos[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(2G)=qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(8G)
- 496 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 21:43:50.12 ID:???]
- メンヘルだね
- 497 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/18(月) 23:02:56.61 ID:???]
- >>494
Jane Styleでは、ツール → 設定 → 機能 → あぼーん → NGEx の画面で
正規表現（含む）を使った NGWord を設定することができる。
下は 「電磁波」 と 「√」の論理積（and）で、あぼーんさせる正規表現の記述。
(?=.*電磁波)(?=.*√)
ただし、実際にやってみれば分かるけど、andで複数単語をNGの条件にすると、
and条件から漏れるあぼーんしたいレスがたくさん出てくると思うよ。
しらみつぶしに見えないようにしたいのなら、ふつうに NGWord を複数設定して
論理和（or）で除外する方が効率がいいと思う。
- 498 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/19(火) 10:10:55.66 ID:???]
- peskin読み始めたけど、
第一章は陽電子と電子の対消滅の散乱断面積はファインマンダイアグラムで計算できる
事実がわかればいいのうかな？式変形がさっぱり追えないが。
- 499 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/19(火) 14:23:30.88 ID:???]
- >>498
>式変形がさっぱり追えないが。
それがその後100ページくらいかけて説明されてるわけで。
- 500 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/19(火) 16:26:18.88 ID:???]
- >>499
ありがとん、Ⅰ部/半年だそうな、がんばろう
- 501 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/19(火) 19:02:30.04 ID:???]
- D=εE
B=μH
1/(DB)=1/(εμ)*1/(EH)
1/(DB)=1/(EH)*C^2
Ｅ＝ＭＣ＾２
電場と磁場が交わると質量になる
(DB)=(EH)*1/C^2
{∇-(1/C^2)*(d/dt)^2}*hν=0
∇(ＥＨ)＝(1/C^2)*(d/dt)^2＊(ＥＨ)
∫（∫｛∇(ＥＨ) ｄｔ｝）ｄｔ＝ＤＢ
- 502 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 03:38:37.77 ID:???]
- 磁束Ｂがうむ力
F=(B^2S)/2μ*1/(4πR^2)
GMM/R^2
M^2=B^2S/(8πμG)
M=B*√(S/(8πμG) )
M=k*1/(EH)
k*μ/(BE)=B*√(S/(8πμG) )
B=(√((8πμG)/S )*kμ)^(1/2)*√(1/E)
ＤＢ＝√E*ε(√((8πμG)/S )*kμ)^(1/2)
- 503 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 07:49:46.04 ID:???]
- わざわざ電磁波外すキチガイｗ
- 504 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 08:56:08.78 ID:???]
- >>497
改行含んだandの指定方法教えてくれ
- 505 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 12:33:18.91 ID:???]
- 電磁波を網膜にあてると網膜が振動し色を認識する
電磁波がＥ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(φ/2)だとする
赤色と青色と緑色がかさなると白く光る
白い色は振動数がもっとも多くエネルギーが高い
赤色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｒ/2) 緑色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｇ/2) 青色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｂ/2)
白色の電磁波はもっともエネルギーが高いのでφ＝πになるだろう
つまりＲ＋Ｇ＋Ｂ＝π
- 506 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 13:18:25.86 ID:???]
- 振動数νと振動数ｆの電磁波を合成するとν＋ｆの振動数の電磁波になるとする
電場のエネルギー密度は(εE^2/2) エネルギーｈνの電場とエネルギーｈｆの電場を合成するとエネルギーｈ（ν＋ｆ）の電場になるとする
ε（ｈν）^2/2+ε（ｈf）^2/2≠ε（ｈ(ν+f)）^2/2
ε（ｈν）^2/2+ε（ｈf）^2/2＝ε（ｈ√（ν^2+f^2)）^2/2
つまり
エネルギーｈνの電磁波とエネルギーｈｆの電磁波を合成するとエネルギーｈ√（ν^2+f^2)の電磁波になるとする
白色電磁波の周波数 Ｗ 赤色電磁波の周波数 Ｒ 青色電磁波の周波数 Ｂ 緑色電磁波の周波数 Ｇ
Ｗ＝√（Ｒ＾２＋Ｂ＾２＋Ｇ＾２）
- 507 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 14:15:56.09 ID:???]
- Ｃの振動数の電磁波にＶの振動数の電磁波を重複させると
振動数√（C^2+V^2)の電磁波になる
つまり質量は振動数Ｃの電磁波であり運動すると振動数Ｖの電磁波を帯びる
- 508 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 17:04:29.97 ID:???]
- 電波は電磁波がすき
- 509 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 18:08:42.00 ID:???]
- E*√(2-2cosφ)*sinωt=hν E*√(1-cosφ)=hν
(1-ｈν/E)=cosA (1-ｈｆ/E)=cosB (1-ｈ√(ν^2+f^2) /E)=cosC
ｈνの電磁波にｈｆの電磁波が重複するとｈ√(ν^2+f^2)の電磁波になる
1-√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=cosC
√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=(1-cosC)
√[(sinA/2)^2+(sinB/2)^2]=sinC/2
静止質量に全方位からＣの振動数の電磁波を照射している
ここに全方位からＶの振動数の電磁波をさらにくわえて照射すると振動数√（C^2+V^2)の電磁波が照射されたとみなせる
ｈν/√(1-(f/ν)^2)=ｈ√(ν^2+f^2)
μX^2{1/√(1-(E/X)^2)=μX^2+(1/2)*μE^2
つまり宇宙空間のすべての座標にμＸ^2の静電場エネルギーが存在しており
局所的に流れる時間が√(1-(E/X)^2)になるとその座標に静電場エネルギー(1/2)*μE^2が現れる
つまり電場は時間の遅れ
- 510 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 19:49:12.09 ID:???]
- E*√(2-2cosφ)*sinωt=hν E*√(1-cosφ)=hν
＞(1-ｈν/E)=cosA (1-ｈｆ/E)=cosB (1-ｈ√(ν^2+f^2) /E)=cosC
＞ｈνの電磁波にｈｆの電磁波が重複するとｈ√(ν^2+f^2)の電磁波になる
＞1-√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=cosC
＞√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=(1-cosC)
＞√[(sinA/2)^2+(sinB/2)^2]=sinC/2
＞静止質量に全方位からＣの振動数の電磁波を照射している
＞ここに全方位からＶの振動数の電磁波をさらにくわえて照射すると振動数√（C^2+V^2)の電磁波が照射されたとみなせる
＞ｈν/√(1-(f/ν)^2)=ｈ√(ν^2+f^2)
＞μX^2{1/√(1＋(E/X)^2)=μX^2－(1/2)*μE^2
＞つまり宇宙空間のすべての座標にμＸ^2の静電場エネルギーが存在しており
＞局所的に流れる時間が√(1＋(E/X)^2)になるとその座標に静電場エネルギー(1/2)*μE^2が現れる
これはその座標に流れる時間が加速し
余剰がそとに飛び出すため
つまり電場は時間の加速
質量が減少すると重力場ないぶの時間の遅れがよわまり加速したとみなせる
- 511 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/20(水) 22:04:43.72 ID:???]
- 電磁波エネルギーｈνと電磁波エネルギーｈｆが重複すると電磁波エネルギーｈ√(ν^2+f^2)になるとする
つまりｈνとｈ(iν)の電磁波が重複すると電磁波エネルギーが０になる
つまり質量には質量エネルギー分のh(iν)とｈνが突入し等量のh(iν)とｈνが抜けていく
質量が生成される際はｈνが多く入射し ｈ(iν)が多く出射する
質量が消失する際はｈ(iν)が多く入射し ｈνが多く出射する
- 512 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/21(木) 17:41:04.54 ID:???]
- ｈνの電磁波とｈｆの電磁波を足すとｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）の電磁波になる
ｈν＋ｈｆ＝ｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）
ν＝Ｃ/λ ｆ=Ｃ/.Λ
λ+Λ= λ*Λ*1/√（λ＾２＋Λ＾２）
実数空間と虚数空間結合している
実数空間においてはｈνの電磁波が質量に吸収され質量からｈ（iν）が出てくる
虚数空間においてはｈ(iν)の電磁波が質量に吸収され質量からｈνが出てくる
質量内部で電磁波が実数空間と虚数空間をまたぐため交差する
現実世界で質量が減少すると虚数空間では質量が増加し
虚数空間で質量が減少すると実数空間では質量が増加する
虚数空間の質量が０になると実数空間の質量が２倍になる
- 513 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/21(木) 18:03:19.04 ID:???]
- こういう奴が居ても、まともなレスをする奴も居るからと、
見ていたが、とうとう、ごみしかないスレになったので、
今日でこのスレ見るの終わりにします。
バイバイ
- 514 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/21(木) 21:45:14.43 ID:???]
- >>513
>まともなレス
書き込みだろう
- 515 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 12:44:49.90 ID:???]
- i*Eの電磁波が空間を漂っている
電磁波ｈν内部では位相が変わり
i*E(cosx+isinx)になる ｘ＝(-ｈν/E)とすると
ｈνが極小なのでiE+hνが存在するように見える
電子はこのiEが重力場で回転させられ安定したもの
電子が抵抗にぶつかると位相がずれて外にはじき出されるため電磁波をばらまく
- 516 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 15:01:16.31 ID:???]
- NGワードで透明あぼーんしている自分には、いたって平穏なスレに見える
504、513、514 と発言番号の歯抜けは激しいけど
- 517 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 16:22:56.77 ID:???]
- 虚数空間にはＥのエネルギーが飛び交い質量はiＥの渦
実数空間にはiＥのエネルギーが飛び交い質量はＥの渦
i*E(cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E))≒iE+hν
E(cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E))≒E-ihν
虚数空間と実数空間のエネルギーを足したものは常に０
（E-ihν）^2+(iE+hν)^2=0
iE*e^[ｈν/(iE)]がｈνの持つエネルギー
空間を光速でただようiEが質量に吸収されることで質量は存在を維持する
また質量からiEは湧き出す
エネルギーを質量に照射すると質量が吹き飛ぶのは質量に照射されなければならないiEが減少するため
エネルギーｈνとエネルギーｈｆの重複部ではエネルギーがｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）になる
- 518 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 18:03:17.97 ID:???]
- Peskinの2.3節で、クライン・ゴルドン場の運動量表示の一粒子状態を
|p>=√(2E[p])a†[p]|0> 但しE[p]=√(p^2+m^2)、a†[p]|は生成演算子
で定義すると
U(Λ)|p>=|Λp> 但し、Λはローレンツ変換、U(Λ)はあるユニタリ作用素
となるとありますがわかりません。よろしくお願いします。
- 519 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 19:38:12.38 ID:???]
- >>518
何がわからないの
- 520 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/22(金) 21:11:53.49 ID:???]
- >>519
U(Λ)の存在
- 521 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 00:36:48.42 ID:???]
- hνとｈｆの光エネルギーを別々に照射したときと
合成してｈ√(ν＾２＋ｆ＾２）の光エネルギーを照射したとき
受け取るエネルギーが同じならエネルギーを吸収する質量内部で流れる時間は多いエネルギー量を受けるほど遅くなる
mc^2+hν=(m+hν/C^2)*C^2
m/√(1-2ｈν/mc^2)≒(m+hν/C^2)
質量が大きなほどｈνは吸収されにくい
またｈνを浴びている質量mは√(2ｈν/m)の速度でエネルギー放射方向に運動している
質量Ｍ近傍でも質量ｍは√(2GM/R)で質量Ｍ方向に運動している
つまり重力は質量からエネルギーが放射されているため発生する
質量Ｍから質量ｍにｈνを飛ばすとまた同時に質量ｍから質量Ｍにｈνを飛ばすと
飛ばした側では(i+1)*√(2ｈν/Ｍ)でｍに動いているとみなせ受け手では(i+1)*√(2ｈν/m)でＭに動いているとみなせる
M/2*{ (i+1)*√(2ｈν/Ｍ) }^2+m/2*{ (i+1)*√(2ｈν/m) }^2=4i*hν
つまりｈνだけの光エネルギーの２質量間における交換が4i＊hνのエネルギーを生むということになる
iE*{cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E)}=iE*cos(-hν/E)+ｈν
iE*{1 - cos(-hν/E) }=2ihν
(1-2ｈν/E)=cos(-hν/E)
E*√(2-2cosφ)*sin(ωt)=E*√(1-cosφ)
φ＝-ｈν/E
- 522 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 08:43:43.04 ID:???]
- U(Λ)の存在性って証明できるのか？要請じゃないの？
U(Λ)のユニタリ性の証明ならウィグナーの定理だけど
- 523 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 09:48:27.12 ID:???]
- >>522
implyと書いてあった
要請ならまあそーだろうと思うが
- 524 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 09:55:22.89 ID:???]
- U(Λ)の存在性って結局、状態ベクトルが
いかなる運動量ベクトルを持つ粒子も記述できる、ということと同値だろ？
それは要請せんといかんのちゃう
- 525 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 11:42:50.05 ID:???]
- >>524
>いかなる運動量ベクトルを持つ粒子も記述できる、ということと同値だろ？
違うような、別の本も調べてみるが
これは認めて先に進むは、ありがとう
- 526 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 17:58:51.03 ID:???]
- 九後さんの本だと状態の確率値が保存されなければならないという
量子論において当然のようにユニタリーなU(Λ)を要請してあった。
単なる変換だと状態ベクトルがやばいな。=>物理的にはどうか？
- 527 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 23:25:16.59 ID:???]
- ∫[0→π] 2πsinθ/(1-(v/c)cosθ) dθ=(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}
lim[v→0] (2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}≒2π
∫[0→π] 2πsinθ/(1+(0/c)cosθ) dθ=4π
固定された全座標に等量のエネルギーのの湧き出しと吸引をさせる
つまり湧き出すと同時に吸引されるため何も湧き出さないように見える
ランダムに特定の座標を微量に動かすと湧き出しと吸引の量が半分になる
この座標が隣接すると４πの湧き出しと吸引座標から２πの湧き出しと吸引の座標にエネルギーが流れる
この湧き出しと吸引の量で時間の速さが決まるため質量座標で出入りするエネルギーは質量のない座標の1/2
ｖがＣに近づくと(2πc/c)*log{(1+(c/c))/(1-(c/c))}≒∞になるため質量が無限に近づく
log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}＾(c/v)≒1/√(1-（v/ｃ）^2)
この湧き出しを無限にブロック状につむとエネルギーが縦横無尽に光速で伝搬しているように見える
ただ吸引も重複しているため消失する
つまり吸引されなければ光速で移動するエネルギーになる
質量は周囲全方位からの湧き出しが吸収されず一点に表出したもの
(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}=4πとなるｖまでは外からの湧き出しで質量は存在を維持するが
その速度以上では自身からの湧き出しで質量を維持する
∫[0→c] (c/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))} dv=π^2/16
- 528 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/23(土) 23:46:08.52 ID:???]
- 電子は回転した電磁波だが
(2πc/v)*log{(1+(v/c))/(1-(v/c))}=4πとなるｖのとき回転が止まり直進する電磁波と区別できないため
この速度では電磁波と電子を区別できない
これ以上の速度になると逆向きの回転をし始めて再び安定していく
- 529 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 09:48:56.46 ID:???]
- Peskin二章まで読んだが、そうだろうなてな感じ
Peskin先生もお勧めのライダーにひよろうかな
- 530 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 11:15:33.77 ID:???]
- >>526
ウィグナーの定理よりU(Λ)のユニタリ性は保証される
- 531 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 12:24:31.22 ID:???]
- >>530
横だけど、これのこと？
ttp://www12.ocn.ne.jp/~everfree/physics/pdf/wigner.pdf
- 532 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 12:27:16.20 ID:???]
- まあだから>>526はウィグナーの定理と同じことを言ってるな。
- 533 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 17:33:26.63 ID:???]
- B&Dも丁寧に書いてあるな
- 534 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 18:11:12.43 ID:???]
- ウィグナーの定理につながるのはいいとして、議論元は存在性だから、
結局のところ量子論の確率値保存によりローレンツ変換演算子D(Λ)
はU(Λ)となり、対称性を考えるとウィグナーの定理に収まるという事。
- 535 名前：やんやん ◆yanyan//jacp mailto:sage [2013/11/24(日) 19:52:58.04 ID:???]
- 本質は相対性の原理なんでないの？
ローレンツ変換の前後で運動量基底の状態ベクトルが
同じヒルベルト空間の正規直交系を張るから、
U(Λ)のユニタリ性が要請される。
U(Λ)が存在しないなら、
運動量基底で張られたヒルベルト空間が何らかの形でひしゃげるから、
それが相対性の原理を破る。
- 536 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 20:50:41.63 ID:???]
- >>535
>同じヒルベルト空間の正規直交系を張るから
が物理として量子力学の本質という簡単な話の気が。所詮<U(Λ)ψ|U(Λ)ψ>=<ψ|ψ>。
ユニタリ変換でローレンツ変換をくるめば、量子論/相対論
ともにOKだけな気が。それの数学的基礎としてのウィグナーの定理。
- 537 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/24(日) 23:59:21.62 ID:???]
- 運動量演算子Pの表示もわかっちゃた、なーんだった
- 538 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/25(月) 07:49:52.85 ID:???]
- >>534
連続的な変換は生成子λを使って書けて、ローレンツ変換の場合はe^(iλ)はユニタリになる
てだけだと思う
- 539 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/26(火) 01:42:20.04 ID:???]
- E*e^(ix)=E*{cosx+isinx}のエネルギーが空間には漂っており
人間から見ての電磁波エネルギーは√((Ecosx)^2+(Eisinx)^2)
hν=E√(cos2x)
普段はx=2nπ+π/4であり
x=2nπ+π/4+φにずれた時
φ>0のときｈν=Ei√(sin2φ) φ<0のときhν=E√(sin2φ)の電磁波が飛んでいるように見える
重力場が発散するのと電磁波が伝搬するのは同義
質量の周囲ではφが負にずれたエネルギーが回転しているためそれがばらまかれてｈν>0が周囲に発散する
- 540 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/27(水) 12:34:06.91 ID:???]
- c^2*∫(DB*n dS=∫(EH)*n dS
c^2*∇(DB)=∇(EH)
c^2*∫hν dl =ｈν=E
２つの質量が近づくと合計のエネルギーが増えるのは常に２質量間にEのエネルギーが行き来しているので
距離が狭まるとその分が質量に加わる
2MＣ＾２/√(1-2GM/(RC^2))+RE=2MＣ＾２/√(1-2GM/(LC^2))+LE
-2GM^2C^2/(RC^2)+RE=-2GM^2C^2/(LC^2)+LE
Eが二質量の二乗に比例するとする E=M^2*X (Ｒ＞Ｌ)
(R-L)X=(-2G)(R-L)/(RL)
X=(-2G)/(RL) (R≒L)なら Ｘ＝(-2G/R^2)
(-2G/R^2)*4πR^2=-8πGが湧き出しているエネルギー
電場も磁場も発していないような物体からもi*Eとi*Hの電場と磁場を発している
- 541 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/27(水) 13:26:50.76 ID:???]
- 登記みたいな奴が場所を塞いでるな
- 542 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/27(水) 18:42:18.25 ID:???]
- ∫[0→π] 2πsinθ/{1-(2GM/RC^2)cosθ} dθ≒π*(RC^2/(GM))*log[ {1+(2GM/RC^2)}/{1-(2GM/RC^2)} ]
1/{π*(∞C^2/(GM))*log[ {1+(2GM/∞C^2)}/{1-(2GM/∞C^2)} ] }:1/{π*(RC^2/(GM))*log[ {1+(2GM/RC^2)}/{1-(2GM/RC^2)} ] }=1:√(1-2GM/(RC^2))
C+√(2GM/R) 宇宙空間→質量に移動するときの電磁波速度 C-√(2GM/R) 質量→宇宙空間に移動するときの電磁波速度
C+√(2GM/R)cosθが質量周囲の点から湧き出す電磁波(空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
C-√(2GM/R)cosθが質量周囲の点に吸収される電磁波（空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
[C-√(2GM/R)]が質量から湧き出す電磁波(空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
[C+√(2GM/R)]が質量に吸収される電磁波（空間)の速度[θは質量Ｍから垂直に伸びた軸からの角度(正は質量方向]
外部からEとHをＭに向かって照射すると(E/(2M))の電場と(Ｈ/(2M))の磁場が[C+√(2GM/R)]の速度で吸収され[C-√(2GM/R)]の速度で発散する
(Ｅ/(2))([C+√(2GM/R)]-[C-√(2GM/R)])=E√(2GM/(R)) (H/(2))（[C+√(2GM/R)]-[C-√(2GM/R)])=H√(2GM/(R))
静電場エネルギーは(1/2)εE^2なので ε(GE^2)M/(R) 静磁場エネルギーは(1/2)μH^2なので μ(GH^2)M/(R)
ε(GE^2)M/(R)*μ(GH^2)M/(R)*4πＲ＾２=(4πG^2/C^2)*M^2＊E^4H^4
- 543 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/28(木) 00:24:42.80 ID:???]
- 質量ＭがΔｍの質量を電磁波に変えて全方位に均等に放射しても重心は変わらない
ただし特定方向に重点的に放射した際は重心がずれる
{ -(Ｍ-Δｍ)X+Δｍ(Ct/2-X) }/M=0 X=(Δm/M)*Ct/2 (t秒間電磁波を一方向に照射したときの重心の移動距離）
つまりｖ＝(Δm/M)*C/2で移動する
質量が互いに向けて電磁波を打ち合うので重力が起きるとする
ＭとＭをＲ離した距離におくと√(2GM/R)の速度で互いに接近しようとする
(Δm/M)*C/2＝√(2GM/R)
Δｍ＝√(8GM^3/(RC^2))の質量を電磁波に変えて互いに交換し合っている
質量Ａと質量ＢをＲ離した距離におくと√(2GＢ/R)と√(2GA/R)の速度で互いに接近しようとする
(Δa/A)*C/2＝√(2GB/R) (Δb/B)*C/2＝√(2GA/R)
AからＢへΔa＝√(8GA^2B/(RC^2))の質量を電磁波に変えて
ＢからＡへΔb＝√(8GＢ^2Ａ/(RC^2))の質量を電磁波に変えて互いに交換し合っている
√(8GA^2B/(RC^2))=√(8GＢ^2Ａ/(RC^2))になるので
Ａの内部に流れている時間とＢに流れている時間の比は1/√Ａ：1/√Ｂ
1/√(1+M)で質量内部の時間が流れているなら ｈν/C=ΔｍＣ
lim(Δｍ→0) ΔｍＣ＾２/√(1+Δｍ)≒ΔｍＣ＾２-(1/2)（ΔｍＣ）＾２
微小質量は自身の質量の半分を重力を生むための電磁波につかう
- 544 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/28(木) 07:04:20.59 ID:???]
- >>538
訂正 ローレンツ変換がユニタリ作用素で書ける、ていう主張（要請）
- 545 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/29(金) 00:31:35.79 ID:???]
- 電気量qの電荷と電気量q'の電荷をＲ離しておく
q/√(1+q'/(2πεR) ) ≒q-qq'/(4πεR) q'/√(1+q/(2πεR) ) ≒q'-qq'/(4πεR)
q>0 q'>0のとき ２電荷を近づけるほど電荷内部の時間は加速し
q>0 q'<0のとき ２電荷を近づけるほど電荷内部の時間は減速する
qの電荷を帯びたｍ/2の質量 qの電荷を帯びたｍ/2の質量がクーロン力で反発しながら重力で引き寄せられ
間の距離を変えない状態で光速で回転しているとき
q^2/(4πεR^2)=Gmm/(4R^2)
2q=m√(4πεG)
質量ｍはm√(4πεG)の電荷を帯びている
- 546 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/29(金) 14:03:35.38 ID:???]
- ∫[(2GM/C^2)→∞] E/{1-√(2GM/(C^2R))} - E/{1+√(2GM/(C^2R))} dR
√(2GM/(C^2R))=x
-1/(2R)*√(2GM/(C^2R)) dR=dx
-x^3c^2/(4GM) dR=dx
-8GME/C^2*∫[1→0] 1/[{1-x^2}*x^2 ]dx =MC^2
-8GME/C^2*∫[1→0] [(1/2)*{1/(1+x)+1/(1-x)} +1/x^2 ]dx =MC^2
{(1/2)*log{(1+x)/(1-x)}-1/x}=1/0-1+log√(2/0)
8GME/C^2*=MC^2
E=C^4/{[1/0-1+log√(2/0)]*8G}
- 547 名前：ご冗談でしょう？名無しさん mailto:sage [2013/11/29(金) 16:57:30.83 ID:???]
- 質量Ｍは静止状態で毎秒Ｅのエネルギーをとりこみ同時に放射している ＭＣ＾２＋Ｅ－Ｅ
取り込まれるエネルギーがＥから(Ｅ+ｈν/2)になり放射されるエネルギーがＥから（Ｅ-hν/2）になると
ＭＣ＾２＋(Ｅ+ｈν/2)－（Ｅ-hν/2）=MC^2+hν つまりＭにｈνを照射したように見える
√[(Ｅ+ｈν/2)*（Ｅ-hν/2）]/E=√(1-(hν/(2E))^2)
MC^2/√(1-(hν/(2E))^2)=MC^2+MC^2/(8E^2)*ｈν
E=√M/(2√2)*C
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