場の量子論 Part9 - 暇つぶし2ch

場の量子論 Part9 ..

397:ご冗談でしょう？名無しさん
13/10/31 23:33:34.81
質量と質量の間、無と無の間、質量と無の間では常に電磁波エネルギーＥが飛び交っている
質量Ｍからは質量エネルギー分の電磁波エネルギーＥが飛び出し同時に質量エネルギー分の電磁波エネルギーが質量に飛び込んでいる
質量から放たれる電磁波を強めると他者の質量に受け取られる際余剰を運動エネルギーに回せるため電磁波エネルギーが飛んできたことを認識できる
電磁波が存在すると質量から認識できるときその電磁波が存在する空間は電磁波進行方向に対して圧縮されているため
電磁波内部では電磁波進行方向に対して動く質量の運動が遅くなる
つまりばねを置きばねの伸縮方向に対して電磁波を流す
この時電磁波があるときとないときではあるときのほうがばねが圧縮されている
Ｅ/√(1-2hν/E)≒Ｅ＋ｈν
Δm=hνt M=Et
M/√(1-2Δｍ/M)≒Ｍ+Δｍ
M/√(1+2Δｍ/M)≒Ｍ-Δｍ
中央Ｍの質点から全方位にｈνを放つ
ｔ秒後の中央の質量はＭ－Δｍになり
４π（ｃｔ√(1-2hν/E)）＾3/3の体積内部はｈνの電磁波で満たされる
第三者から見て電磁波内部に流れる時間は√(1-2hν/E)
電磁波照射側からみて電磁波内部にながれる時間は1/√(1+2hν/E)

398:ご冗談でしょう？名無しさん
13/10/31 23:36:23.89
>>397
ポエム板へ

399:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/01 10:51:27.43
>>398
空間には質量エネルギーと化すエネルギーＥの電磁波Ｅが飛び交っており
その電磁波が回転することにより質量に特定の電磁波Ｅが強まることにより人間から見た電磁波ｈλになる
質量周囲では電磁波Ｅが回転するため静止していても運動状態とみなせ質量内部の時間が遅れる
質量周囲の空間は質量最接近部分では光速で回転するので質量最近傍におかれた質量内部に流れる時間は０になる
つまり直進する電磁波λｈ内部にはこの電磁波Ｅの回転が生じたり消滅したりするため量子的なふるまいをする
いわば粒子は光速で回転するフライングディスク
フライングディスク自体が運動すると回転速度は光速から落ちる
質量Ｍからある方向にｔ秒間ｈλの電磁波をはなつ
Δｍ＝ｈνｔ/c^2
重心がＸずれる
｛Ｍ－Δｍ｝*XーΔｍ｛Ｃｔ/2ーＸ｝＝０
Ｘ＝(Δｍ/M)(Ct/2)
X=ｈνｔ^2/(2cM)
つまり電磁波を照射している質量の加速度は電磁波照射方向に向かってＸを二回ｔで微分したｈν/(cM)になる
質量がおもければ動きにくいし照射する電磁波エネルギーが高いほどその方向に向かって加速する

400:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/01 11:07:36.77
>>399
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401:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/01 12:55:47.26
パーペキなデタラメですね

402:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/01 14:36:17.72
無の座標と質量存在座標がある
無の座標はＥのエネルギーを吸収発散し　質量存在座標はＥよりもおおきなエネルギーを吸収発散している
質量存在座標は無の座標に比べて周囲から電磁波Ｅを多く取り込むためまた同時に発散するため
質量近傍に質量を置くと質量間に電磁波がやり取りされているとみなせる
質量座標から特定方向に湧き出すエネルギーが増えたら人間からは電磁波を放射したように見える
質量Ｍの座標はＭｈνの電磁波Ｅを吸収し発散するとする
Ｍのそばにｍをおく
ｍからＭに発散する電磁波をｈν＊ｍとする　Ｍがｍから吸収する電磁波は当然ｈνｍ＊Ｍ
Ｍからｍに発散する電磁波をｈν＊Ｍとする　Ｍがｍから吸収する電磁波は当然ｈνＭ＊ｍ
hν＝ｈｆ/R^2とおける（ｈｆは質量から湧き出す電磁波エネルギーの総量
ｈν/(cＭ)＋ｈν/(cｍ)＝Ｇ（Ｍ+ｍ）/R^2
ｈｆ＝ｃＧＭｍ
つまり質量Ｍと質量1/Mの間でやり取りされる電磁波エネルギーはＣＧ
Ｍ→無限で無限の質量と無の座標でやり取りされる電磁波エネルギーＣＧ

403:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/01 15:28:19.84
>>402
URLﾘﾝｸ(toro.2ch.net)

404:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/03 00:15:46.55
空間にあるエネルギーの電磁波が漂っており　常に光速で質量に収束し拡散しているとする
質量Ｍがｈνの電磁波を一方向に放つとｈν/(cM)の加速度で照射方向に移動するとする
質量Ｍに全方位からｈν＝MC^2を吸収しており、全方位にｈν＝MC^2の電磁波を放出しているとする
質量も出入りする電磁波エネルギー密度は半径の２乗に比例して変化する
質量Ｍと質量ｍをＲ離しておくと
質量ＭはＭ/√{1-2Gm/(c^2R)},質量mはm/√{1-2GM/(c^2R)}に変化する
質量Ｍに吸収される電磁波エネルギーは質量ｍ方向から突入する電磁波が増加するため、
また質量ｍに向かう電磁波エネルギーが質量Ｍに吸収されるため全体から見て増大する。
質量mに吸収される電磁波エネルギーは質量M方向から突入する電磁波が増加するため、
また質量Mに向かう電磁波エネルギーが質量mに吸収されるため全体から見て増大する。
質量Ｍとｍが左右にから飛び込み左右に抜けていく電磁波エネルギーで存在を維持しているとする。
空間のいかなるところにおいてもエネルギーＥの電磁波が飛び交っているとする
質点Ｍから放射される電磁波エネルギーのＲの地点でのエネルギーはＭＣ＾２/(4πR^2)+ΔE
質点mから放射される電磁波エネルギーのＲの地点でのエネルギーはmＣ＾２/(4πR^2)+ΔE
ΔE/√{1-2GM/(c^2R)}≒ＭＣ＾２/(4πR^2)+ΔE
ΔE+ΔEGM/(c^2R)≒ＭＣ＾２/(4πR^2)+ΔE
ΔEGM/(c^2R)≒ＭＣ＾２/(4πR^2)
ΔE≒Ｃ＾4/(4πGR)
E≒Ｃ＾4/(4πG)

405:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/03 00:35:15.38
質量Ｍがｈνの電磁波を一方向に放つとｈν/(cM)の加速度で照射方向に移動するとする
質量Ｍがほぼすべて電磁波エネルギーになったときそれが一方向に進むとΔｍ＊ｈν/(cM)　ｈν≒Ｍｃ＾２
Δｍはほぼ０の質量　Δｍ＊ＭＣ＾２/(Mc)=Δｍ＊Ｃ
電磁波内部に存在する質量がほぼゼロだとするならΔｍ＊Ｃは電磁波の運動量だとみなせるため電磁波とみなせる

406:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/03 01:59:13.17
このスレもこいつしかいなくなったな。
でここの次スレももうないと。
いい迷惑だよホントに。

407:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/03 02:17:32.85
どんなおっさんが妄想垂れ流してるんだろうな

408:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/03 07:16:30.93
>>404,405
ｽﾚﾘﾝｸ(poem板)

409:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/04 01:04:16.70
質量に与えた運動量はエネルギーに
電磁波に与えた力は運動量になるとする
エネルギーｈνで進行する電磁波がある
この電磁波中において流れる時間は√{1- hν/[Ｃ＾4/(8πG)] }
つまり人間がある質量を観測するときその質量と空間の境目にはＣ＾4/(8πG)だけのエネルギーの電磁波が存在している
質量は究極的には二次元平面上に存在する電磁波の回転円
つまり質量Ｍに出入りするの質量エネルギーは半径のマイナス１乗に比例して変化する
この回転円が串に刺されたように積層し粒子になる
つまり宇宙空間にはＣ＾4/(４πG）の電磁波エネルギーが飛び交っており
この電磁波が質量に吸収される際電磁波エネルギー3/2倍され電磁波円をつくる
そして抜けていくときはこの逆が起きる
つまりすべての質量は周囲に電磁波を回転させているがそれを認識する際質量エネルギーにすべて変わるため運動エネルギーにまわすことができず
つまり網膜をふるわせられず脳に電気信号を送れないため認識できない

410:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/04 01:43:39.04
電磁波がない空間にもC＾4/(4πG)のエネルギーの電磁波が飛び交っており
人間から見て電磁波が存在しているように見える空間に流れる時間は√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }なので
C＾4/(4πG)/√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }≒C＾4/(4πG)＋ｈνとなり
人間の目に突入する際C＾4/(4πG)だけの電磁波エネルギーは目の質量エネルギーの構成に消費されｈνは運動エネルギーにまわされ目の網膜を揺らす
この時ｈνのみが目に突入したように人間から見て見える
質量Mが電磁波中におかれるとＭ/√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }≒M+Mhν/[C＾4/(4πG)]となりMＣ＾２＊hν/[C＾4/(4πG)]だけ電磁波エネルギーが質量に吸収される
運動質量内部で時間が遅れるということは静止した質量が電磁波をまとっているともみなせる
√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }＝√{1- v^2/c^2 }
hν/[C＾4/(8πG)]=v^2/c^2
つまりｖで動く質量はエネルギーがv^2C^2/(8πG)の電磁波を帯びているといえる

411:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/04 02:06:44.57
C＾4/(4πG)の電磁波が空中を漂っているとすると
例えば時空を光速でとびかう圧縮されたばねにたとえるなら
電磁波を生成すると逆に同じ一次元上でエネルギーの減少が起きていなければならない
C＾4/(4πG)/√{1- hν/[C＾4/(8πG)] }≒C＾4/(4πG)＋ｈνとなったなら
C＾4/(4πG)/√{1＋ hν/[C＾4/(8πG)] }≒C＾4/(4πG)-ｈνと同じ一次元上でなるはず
つまり電磁波を放つ質量が後者なので電磁波を放つ質量内部では時間が加速している
いいかえれば時間をある点で加速してやれば周囲で減速が起きる
つまりある点で時間を減速してやれば周囲で加速が起きる
質量が光速を超えるとこの何もない空間を乱雑に飛び交うエネルギーC＾4/(4πG)の電磁波の動きが質量を中心に逆転しなければならない
光速で動く物体は周囲の時間をていしさせそれ以上で動くと徐々に逆に巻き戻す

412:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/04 07:12:37.85
>>409-411
ｽﾚﾘﾝｸ(utu板)

413:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/04 07:31:56.04
>>409,410,411
ｽﾚﾘﾝｸ(sci板)

414:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 00:05:07.06
電磁波照射器から電磁波を質量に照射すれば質量は電磁波照射器方向に動き
電磁波照射器が質量に電磁波を照射すれば電磁波照射器は質量方向に動く
これは常に電磁波照射器と質量間を行ききする電磁波が強まり空間が圧縮されるため

415:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 06:34:12.06
>>414
URLﾘﾝｸ(toro.2ch.net)

416:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 13:16:59.75
たとえばエネルギーC＾4/(4πG)の電磁波が飛び交っているとして
人間から見てこの電磁波の存在が認識できないのはエネルギーの存在しないすべての空間座標で干渉が起きて相殺されているため
つまりある空間において位相がずれるとこの電磁波が湧き出すように見える
質量エネルギーは位相のずれがその場でとどまったもの　人間から見た電磁波は位相のずれが光速で移動したもの
無の座標におけるエネルギー C＾4/(4πG)sinωt+(-C＾4/(4πG)sinωt)=0
質量または電磁波の存在する座標におけるエネルギー　　C＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)＞０
運動すると質量内部の位相差が増えエネルギーが高まる
質量がC＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)=C＾4/(4πG)だけの位相差により生じたエネルギーでできているなら
最大でも質量は二倍にしかならない
重力場内部では質量に近いほど電磁波の速度が遅く質量から遠いほど電磁波の速度が速いため
質量に近いほど位相差が増大するため質量に近い質量ほど質量が増える

417:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 13:23:38.50
妄想垂れ流したいのはわかったが、
何故このスレに？

418:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 14:25:01.43
>>416
URLﾘﾝｸ(toro.2ch.net)

419:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 19:05:59.06
C＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)＝C＾4/(4πG)*{sinωt(cosφ-1)＋sinφcosωｔ}
C＾4/(4πG)*{sinωt(cosφ-1)＋sinφcosωｔ}=C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)
C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)がmc^2やhνに見える

420:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 19:35:29.84
C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)
ω無限にちかいとして
エネルギーが絶対値として見えるとする
lim[T→∞] 1/T*∫[0→T] | C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ) | dt =C＾4/(4πG)*√(1-cosφ)
つまり質量エネルギーはC＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)と０の間で超高速で振動しておりそれが平均化して1/√2倍されて見える
つまり質量ｍは√２＊ｍと０の間で超高速で質量が変化しており平均化してそれがｍで一定に見える

421:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 20:04:34.20
標準モデルの問題点というのをみつけたけど、現在これはどうなってるの
URLﾘﾝｸ(knyokoyama.blogspot.jp)

422:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 20:22:07.95
>>421
どうもなってない

423:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/06 23:35:21.06
右の照射器から左へC＾4/(4πG)sin（ωt+φ)の位相の電磁波、左の照射器から右へ-C＾4/(4πG)sinωt)の位相の電磁波を互いに向けて放つ
φが０のとき照射器間の電磁波はすべて相殺されて見えない
φ≠0のとき照射器間は電磁波で満たされる
つまり電球をつけると全方位から電球に突入する電磁波の位相より電球から放出する電磁波の位相が遅れるため電磁波が無から現れたように見える
C＾4/(4πG)*√(1-cosφ)＝ｍｃ＾２
√(1-cosφ)＝4πＧｍ/c^2
sin(φ/2)=(2√2)πＧｍ/c^2
φ=2*arcsin[ (2√2)πＧｍ/c^2 ]
ｍはc^2/[(2√2)πＧ]以上にならない

424:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 00:32:41.58
質量が電磁波の回転だとして
質量がC^4/(4πG)のエネルギーの電磁波回転によるものだとするとする
質量ｍがrの半径を持つ電磁波円だとする
電磁波エネルギーかける長さが質量エネルギーだとする
ｍｃ＾２＝C^4/(4πG)＊２πr
2GM/C^2=rとなりシュバルツシルト半径に一致する
つまり人間から見て電磁波と見える座標に流れる時間が√(1-hν/(c^4/(8πG))なら
空間を漂う電磁波のエネルギーはC^4/(4πG)/√(1-hν/(c^4/(8πG))=C^4/(4πG)+hνとなるが
この強化された電磁波と並走するC^4/(4πG)のエネルギーの電磁波の間には回転が生じ量子が生成消滅する
C^4/(4πG)が質量に近づくと3/2倍されるがC^4/(4πG)は人間に認識できないのでC^4/(8πG)だけが存在するように見える

425:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 02:43:19.51
コテハンつけてくださいよ、NGしづらいから

426:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 04:52:32.11
このスレも終わりだな

427:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 12:04:36.00
空間にエネルギーがC^4/(4πG)の電磁波がＣで飛び交っている
この電磁波はエネルギーがない場ではすべて相殺されている
質量周囲では互いに相殺するはずの電磁波の位相がずれエネルギーが現れる
質量に近づくにつれエネルギーC^4/(4πG)の電磁波の速度がＣから2Ｃ/3になりエネルギー3C^4/(8πG)の電磁波に代わる
C^4/(4πG)だけは相殺されるがあとは相殺されないので3C^4/(8πG)-C^4/(4πG)=C^4/(8πG)だけが質量に吸収されるが
質量を構成する際左回りの電磁波と右回りの電磁波が重ねあわされるのでC^4/(8πG)＋C^4/(8πG)＝C^4/(4πG)の電磁波が回転しているのと変わらない
C＾4/(4πG)*√(1-cosφ)＝C^4/(8πG)なので
φ=arccos(3/4)になる
つまり質量に近づくにつれ位相差φが増加していき質量に突入するさい上記の位相差となり電磁波円に加わった後
徐々に位相差を減らしながらまた外に抜けていく

428:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 12:11:17.56
>>427
どうもなってない

429:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 12:31:38.80
>>428
つまり前方に向けてライトをつけたとする
ライトからは当然光が出る
このときライトをつける前にも電磁波はライトから前方に飛んでいたのだが前方からライトに飛び込んでくる電磁波によって完全にエネルギーが相殺されていたため認識できなかった
ライトをつけたあとではライトから放射される電磁波の位相がずれたため相殺が起きなくなりライトから光が飛び出したように見える

430:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 14:38:22.25
>>429
どうもなってない

431:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 17:21:31.49
>>429
場の理論勉強したことあるの？

432:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/07 20:04:09.96
>>429
量子電磁力学は勉強したのか？

433:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/08 12:55:43.58
昔はマトモなコメがあったんだが、今は妄想専用だなー
もう見に来る価値ないな

434:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/08 16:44:20.96
そう思えばそうだよ

435:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 02:03:37.66
ｈνの電磁波とhfの電磁波が打ち消されずにあらわれる
C＾4/(4πG)*√(1-cosφ)：C＾4/(4πG)*√(1-cosφ’)=hν：ｈｆ
f^2*(1-cosφ)=ν^2*(1-cosφ')
ν^2/√(ν^4+f^4)*cosφ'-f^2/√(ν^4+f^4)*cosφ=sinφcosφ'-sinφ'cosφ
f^2-ν^2=sin（φ'-φ)
φ'-φは電磁波の位相差の増加分
νが0のときφは０
つまりφ'-φ=arcsin{f^2-ν^2}/√{f^4+ν^4}
φ'=(2k+1)*π/2
つまりいかなる電磁波も最初はπ/2だけの位相差から生まれる
すべての質量には電磁波が常に照射されているがそれを打ち消す電磁波を質量は同時に照射しているため
その電磁波の存在を認識できない
なので質量が放つ電磁波と違う周波数の電磁波を照射するとその電磁波は打ち消されず相手に届く

436:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 02:09:33.25
電磁波は重複した構造をしており
つまりエネルギーがばらばらな電磁波が同じ方向に飛んでおり
受信機には特定の電磁波しか吸収されないため一種類の電磁波に見える
電磁亜を周囲に飛ばす物体は他の質量に打ち消される電磁波と打ち消されない電磁波を重複して放っている
観測者が移動しても光の速度が変わらないのはエネルギー順位の高い電磁波を静止物体に比べ運動物体は吸収するようになるため

437:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 05:55:18.68
>>435,436
ｽﾚﾘﾝｸ(utu板)

438:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 08:53:19.70 Meu2FvMp
NG推奨

Ｃ＾4/(４πG）
8πG

439:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 09:07:54.59
NG非推奨

メコスジ
めこすじ
目子筋
Me･cos(g)
メコスG

440:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 14:52:45.72
>>307
9/9これが最初のようだ

441:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 16:08:21.86
マンドル・ショーの一巻ていいかな？

442:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 18:04:20.70
C＾4/(4πG)*√(1-0)：C＾4/(4πG)*√(1-cos(π/2+X))=hν：ｈｆ
√(1+sinX)*hν=ｈｆ
1+sinX=f^2/ν^2
arcsin[ (f^2/ν^2)-1 ]=X
ν=C＾4/(4πhG)
arcsin[ ((4πhGν)/c^4)^2-1 ]
φ＝π/2＋arcsin[ ((4πhGν)/c^4)^2-1 ]
C＾4/(4πG)*√(1-cos｛π/2＋arcsin[ ((4πhGν)/c^4)^2-1 ]　｝)＝ｈν
静止した質量は外部から照射される電磁波をすべて質量が放つ電磁波で相殺するが
運動した質量では外部から突入する電磁波をすべて質量が放つ電磁波で相殺できないため質量エネルギーが増加する

443:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 21:09:38.36
宇宙空間にはある一定の波長の電磁波が光速で飛び交っており
互いに相殺するため存在しないように見える
局所的に波長が違う電磁波が生まれるとそれは打ち消されず光速で飛んでいく
質量は一定の波長の電磁波がある一点で回転したもの
この時回転が質量を中心に波及するため周囲の電磁波も歪曲され波長が変えられる
回転が消えるとこの波長が変えられた電磁波が周囲に散る
つまり核分裂エネルギーは重力場がこうそくで周囲に伝搬するために発生する

444:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/09 21:11:27.92
重力場は電磁波でみちているが重力場ないぶではその電磁波が互いに相殺されるため認識できない
宇宙空間に乱雑に飛び出すと相殺しれないため認識できる

445:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/10 00:52:31.77
電磁波NGでもログは読める

446:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/10 02:04:32.50
物理の中で一番難しい分野は、場の量子論だと聞いたのですが、本当でしょうか？

447:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/10 02:36:28.13
E×sinωtとE×sinωtの電磁波がすべてのエネルギーが存在しない座標に存在するとする
質量が無から生まれると物質と反物質が同時に生成されるのは
物質と反物質の生成座標に存在するE×sinωtとE×sin(-ωt)の電磁波のωが変化し
周囲の電磁波に打ち消されなくなるため二方向に電磁波が散ることになる
そしてこの電磁波がそれぞれ円を作る
この電磁波の円が接触すると同じωであるため相殺されるため質量が消失する
質量に変化した電磁波のωは保存される
つまりωが違う質量同士では対消滅が起きない

すべての質量は周囲にE×sinωtの電磁波を周囲に放ち
E×sinωtの電磁波を周囲から受ける
自身が放つ電磁波を変調すれば外部に電磁波が飛んでいき
周囲から受ける電磁波を変調すれば質量に届く

448:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/10 02:55:50.53
mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2の増加した分のエネルギーは
周囲から質量に照射される電磁波の周波数は同じなのに
内部から放射する周波数が遅れるため外部から電磁波が質量に加わることにより生じたもの
mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2

449:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/10 03:05:14.41
mc^2/√(1-(v/c)^2)-mc^2＝m*[C＾4/(4πG)sin（ωt)+(-C＾4/(4πG)sinωt-φ)]
1//√(1-(v/c)^2)-1=√(1-cosφ)
φ=arccos[1-{1-√(1-(v/c)^2)}^2//(1-(v/c)^2)]
だけ運動した物体から放たれる電磁波の位相はずれる

450:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/10 14:28:20.00
C＾4/(4πG)sin（ωt+φ)+(-C＾4/(4πG)sinωt)＝C＾4/(4πG)*√(2-2cosφ)*sin(ωt+ξ)
(1/T)*∫[0→T]C＾4/(4πG)*√(2-2cos(φ))*sin(ωt+ξ) dt=C＾4/(4πG)*√(2-2cos(φ))
質量座標に回転している電磁波はπ/3だけ周囲を飛び交う電磁波と位相が違うので
C＾4/(4πG)*√(2-2cos(π/3))=C＾4/(4πG)
質量内部ではC＾4/(4πG)のエネルギーの電磁波が回転しているように人間から見える
質量が運動するにつれ内部で回転する電磁波の位相が外部とずれていき質量が光速に達したとき最大のずれであるπに達すると
C＾4/(4πG)*√(2-2cos(π))=2*C＾4/(4πG)
C＾4/(4πG)の二倍のエネルギーの電磁波が回転しているように人間から見える
つまり光速に到達した質量は二倍の質量になる
これ以上の速度だと内部で回転している電磁波の向きが逆転し周囲の電磁波も逆転させていく

451:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/10 18:42:16.04
C＾4/(4πG)sin(ωt)とC＾4/(4πG)sin(-ωt)の電磁波が空間を直進している
歪曲が皆無の状態ではすべての座標で相殺される
局所的にC＾4/(4πG)sin(ωt)とC＾4/(4πG)sin(-ωt)の電磁波の電磁波の経路が歪曲して渦になると
渦のように回転する電磁波と周囲を直進する電磁波の間に位相差が生まれエネルギーが現れる
この渦の歪曲は周囲の空間もわずかに歪曲させるため
周囲を直進していた電磁波の移動経路が増加し周囲を走る電磁波を減速させることになる
このとき外部から質量の電磁波円に加わるときπ/3だけ位相が遅れ
C＾4/(4πG)だけのエネルギーの電磁波が質量の電磁波円に加わる
つまり質量はC＾4/(4πG)sin（ωt)とC＾4/(4πG)sin（ωt-π/3)の二つの電磁波円が重なったもの
これが相殺されエネルギーC＾4/(4πG)で一定の電磁波が回転しているように見える

452:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/11 07:10:06.22
スレの見通しがよくなった、朝日がみえるぞ

453:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/11 18:01:10.73
振動数ＸでエネルギーC＾4/(4πG)の電磁波hX=C＾4/(4πG)が飛び交っている
電磁波の速度がX/(X+ν)倍になると電磁波エネルギーはC＾4/(4πG)＊(X+ν)/Xになる
つまりｈＸ＊(X+ν)/X＝ｈＸ＋ｈν
ｈＸは質量エネルギーになりｈνは運動エネルギーになる
νがＸのときX/(X+ν)＝1/2になる
つまり遠距離から質量にこの空間を漂う電磁波が接近するにつれ電磁波の速度が落ちるため
ｈνが増加していき質量に加わるときνがＸとなるため電磁波の速度が半分になる
実際はνが(X/2)の電磁波が二つ質量に飛び込み左回りと右回りの円が重複しνがＸの電磁波が回転しているように見える
νがX/2なので電磁波の速度は2/3倍されている
φ=π*ν/(X+ν)
C＾4/(4πG)*√(1-cos[π*ν/(X+ν)] )
空間は質量に近づくにつれ電磁波性を帯びる
電磁波が質量性を帯びるのは
速度がX/(X+ν)倍された電磁波ｈＸと速度が１倍された電磁波ｈＸが併進する際速度が１倍された電磁波が減速した電磁波に向かって歪曲し
２電磁波間に電磁波ｈＸの無数な渦が生じるため
C＾4/(4πG)/[X/(X+ν)]=C＾4/(4πG)+(ν/X)*C＾4/(4πG)
C＾4/(4πG)/√(1-2GM/(RC^2))≒C＾4/(4πG)＋MC＾2/(4πR)

454:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/11 18:10:49.17
C＾4/(4πG)*√(2-2cos[π*ν/(X+ν)] )
νがX/2の時　C＾4/(4πG)
電磁波円が光速に近づいて動くと円の回転がほぼ０になりνが無限に近づく
このときC＾4/(4πG)*√(2-2cos[π*∞/(X+∞)] )≒２＊C＾4/(4πG)となり質量が二倍に近づく

455:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/12 19:27:22.29
微小な質点を３つ　等間隔ｒ　離して直線に並べる
端を中心に３つの質点を回転させたときと中央の質点を中心に回転させたときの区別はできない
流れる時間が遅れるので次の比が成り立ってしまう
1:√(1-(rω/C)^2):√(1-4(rω/C)^2)=√(1-(rω/C)^2):1:√(1-(rω/C)^2)

質量周囲では流れる時間が遅くなるがこれは質量が周囲の空間を回転させるため
静止した質量でも周囲の座標自体が動いているため運動しているとみなせる
√(1-2GM/(RC^2))=√(1-(v/c)^2)
2GM/(RC^2)＝(v/c)^2
√(2GM/R)=V この速度は当然質量ＭからＲ離れた点で回転軌道を描くための速度（ｍＶ＾２/R＝GMm/R^2　√(2GM/R)=V）
つまり他の質量にもっとも接近した質量は光速で動いているとみなせる。

M'=M/√(1-(rω/C)^2) M''=M/√(1-4(rω/C)^2)
√(1-2GM’/(rC^2))＊√(1-2GM’’/(2rC^2)):√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM’’/(rC^2)):√(1-4(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(2rC^2))＊√(1-2GM’/(rC^2))=
√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM'/(2rC^2)):√(1-2GM'/(rC^2))＊√(1-2GM'/(rC^2)):√(1-(rω/C)^2)＊√(1-2GM/(rC^2))＊√(1-2GM'/(2rC^2))

456:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/12 20:13:56.28
質量は電磁波の円であり周囲の空間を回転させる
質量に最接近すると光速で電磁波円に引きずられた空間が光速で回転しているため
質量が無限になり接近できない
周囲の空間には質量を構成する電磁波が飛び交っている
この電磁波は互いに干渉するため歪曲したばに近づくと自身も歪曲する
多くは相殺されにんしきできないが位相差が生まれると電磁波として出現する

457:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/13 17:56:35.33
質量Ｍの半径Ｒの点で空間が√(2GM/R)で質量を中心に回転している
遠距離で空間がＣで質量を中心に右回りおよび左回りで回転しているなら
近距離では｛Ｃー√(2GM/R)｝で左右回り｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で右左回りしている
つまり空間を飛び交う電磁波エネルギーC＾4/(4πG)が
質量周囲では質量を中心に｛Ｃー√(2GM/R)｝で左右回り｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で右左回りしている
質量に飛び込む電磁波エネルギーC＾4/(4πG)は質量に近づくにつれ｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度になり
質量から放射される電磁波エネルギーC＾4/(4πG)は質量から離れるにつれ｛Ｃー√(2GM/R)｝の速度になる

458:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/13 18:16:27.13
質量ＭからＲの地点に存在する人間には
質量Ｍに向かう側に｛Ｃ＋√(2GM/R)｝で電磁波が挿入され　
上記とは逆向きに｛Ｃ-√(2GM/R)｝で電磁波が挿入される
しかしこのとき人間からはどちらから飛んでくる電磁波もＣに見える
つまり人間が質量Ｍ向きに√(2GM/R)でうごくためにどちらから飛んでくる電磁波も速度がＣに見える
C＾4/(4πG)/｛1＋√(2GM/(C^2R))｝+C＾4/(4πG)/｛1-√(2GM/(C^2R))｝=C＾4/(4πG)/｛1-(2GM/(C^2R))｝
質量Ｍに近づくにつれ空間の大きさが1/｛1-(2GM/(C^2R))｝倍にされる

459:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/13 22:29:01.89
too many NG

460:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/14 13:38:34.75
｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で質量周囲では空間が回転および発散している
電磁波は空間なので｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で電磁波も伝搬する。
つまり質量Ｍ周囲で中心からＲはなれた場所にいる質量には空間が｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で突入し抜けていく
左右から電磁波が｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度で突入するため
質量Ｍがωで回転するとＲの点で質量に突入する空間の速度は４成分の平均になる
｛Ｃ-√(2GM/R)｝ーＲω　　｛Ｃ-√(2GM/R)｝＋Ｒω
｛Ｃ+√(2GM/R)｝ーＲω　　｛Ｃ+√(2GM/R)｝＋Ｒω
1/[｛Ｃ-√(2GM/R)｝ーＲω]+1/[｛Ｃ-√(2GM/R)｝+Ｒω]+1/[｛Ｃ+√(2GM/R)｝ーＲω]+1/[｛Ｃ+√(2GM/R)｝+Ｒω]
2*(C+Rω)/[(Ｃ+Ｒω)^2-2GM/R]+2*(C-Rω)/[(Ｃ-Ｒω)^2-2GM/R]
2*(C+Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)+2CRω]+2*(C-Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-2CRω]
2*(C+Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)+2CRω]+2*(C-Rω)/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-2CRω]
4*C* [ (Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)-(Rω)^2 ]/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]
4 * C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ]/[(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]＊1/4
√( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )

461:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/14 13:45:01.36
√( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
ωが無限に近づくと時間が加速するため
Ｍ/∞となり質量が消失し
質量周囲で｛Ｃ-√(2GM/R)｝と｛Ｃ＋√(2GM/R)｝の速度に空間のそくどが変わっているため
位相差が起き電磁波となり周囲に伝搬する

462:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/14 14:32:44.86
>>459
こういう場合のNGワード作りは、生物の免疫システムの進化と似ていますね。
これで防御したと思ったら、あれれ抜けだ、免疫アイテム追加。

素粒子が素粒子として成立する条件も、似ているかもしれない
たくさんの複雑な条件をかいくぐってやっと素粒子出現

463:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/14 15:01:53.50
進化の促進，つまり自滅促進プログラムを送り込めばいいのか？

464:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/14 17:19:13.75
>>462
いやNGワードではなくNGの書きこ

465:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/14 17:25:10.78
There are too many NG kakiko.

466:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/14 17:40:56.26
はー

467:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/15 13:04:07.59
√( [(Ｃ^2+(Ｒω)^2-2GM/R)^2-4(CRω)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
R=2GM/C^2
√( [(Ｃ^2+(ω2GM/C^2)^2-C^2)^2-4(ω2GM/C)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
√( [(ω2GM/C^2)^4-4(ω2GM/C)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
√( (ω2GM/C^2)^2[(ω2GM/C^2)^2-4C^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )
ω＝C^3/GM
√( (2C)^2[4C^2-4C^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-C^2 ] } )=4
つまりω＝C^3/GMで回転する質量に流れる時間は４倍になる

468:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/15 15:08:24.77
土星のように大きさむしの質点の周りに密度均等の円をつける
円が回転したときは質量が質点から見て増加し
質点が回転したときは円から見て質点の質量が減少する
回転する質点に流れる時間はｋとする
1/k :1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } )
=1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } ) : 1/√( [(Ｃ^2-2GM/R)^2]/{ C^2 * [ Ｃ^2-2GM/R ] } ) * 1/√( 1-(Rω/C)^2 )
k*√( 1-(Rω/C)^2 )=√( 1-2GM/(RC^2) )
k=√( 1-2GM/(RC^2) )/√( 1-(Rω/C)^2 )
2GM/(RC^2)=<(Rω/C)^2
R=2GM/C^3
√(2GM/R^3)=C^3/(2GM)
ω=C^3/(2GM)のとき回転する質量に流れる時間は１
質量は電磁波の渦でありその中心に質量０の質点があるとする
電磁波は光速で回転しているためシュバルツシルト半径Ｒ（２ＧＭ/C^2)＊ω＝Ｃになる

469:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/15 16:11:44.24
E=E*sin(ωt)
P=E*ω*cos(ωt)
F=-E*ω^2*sin(ωt)
ω=1/C
E=E*sin(t/C)
P=E/C*cos(t/C)
F=-E/C^2*sin(t/C)
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } - E/C^2*sin(-t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } + E/C^2*sin(t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }≒GM/R^2
E/C^2*sin(t/C)*{1/1-(2GM/(RC^2))}≒GM/R^2
E≒(GMC^2/R^2)*(1-(2GM/RC^2) )

470:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/15 17:07:26.44
ちらしの裏

471:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/15 18:14:37.96
E=E*sin(ωt)
P=E*ω*cos(ωt)
F=-E*ω^2*sin(ωt)
ω=1/C
E=E*sin(t/C)
P=E/C*cos(t/C)
F=-E/C^2*sin(t/C)
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } - E/C^2*sin(-t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)/{1-√(2GM/(RC^2) ) } + E/C^2*sin(t/C)/{1+√(2GM/(RC^2) ) }
E/C^2*sin(t/C)*{1/1-(2GM/(RC^2))}≒Ｍ／√(1-2GM/(RC^2))
E≒ＭC^2／√(1-2GM/(RC^2))
E*sin(t/C+φ)-E*sin(t/C)=E*√(2-2cos(φ))*sin(t/C+ξ)
E*√(1-cos(φ))=hν
E^2*(1-cosφ)=(hν)^2
｛1-(ｈν/E)^2｝=cosφ
μE^2 / {｛1-(ｈν/E)^2｝ ≒　μE^2 ＋　μ(hν)^2
これは直進と後進する電磁波の重複した空間におけるエネルギー密度
もし直進か後進かつまり一方向にしか進まない電磁波空間内ではエネルギー密度が(1/2)μE^2 /√ {｛1-(ｈν/E)^2｝ ≒μE^2 ＋　(1/2)μ(hν)^2

472:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/15 19:11:12.54
どうやら俺はスレの晴れ上がりを観測しているようだ

473:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/15 23:05:28.04
おお、「質量」と「電磁波」をNGワードに登録すれば邪魔な発言をあぼ～んできる！

474:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/15 23:07:34.92
>>472
ちょっと面白かったｗ

475:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 00:43:57.00
>>473
代償デカすぎだろ

476:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 01:07:28.24
何もない空間にＥのエネルギーの電磁波が飛び交っておりCで常に全座標から全方位に直進している
全座標から全方位に飛び出すため相殺されて認識できない
この電磁波が質量の存在する座標に飛び込む際にはＣ+√(2GM/R)になり飛び出す際にはＣ-√(2GM/R)になる
つまり電磁波の速度は可変だが質量はこの電磁波により構成されているため速度が変わると押し流されるため重力が生じる
つまり質量に向かう電磁波の速度のほうが速いため質量は周囲の空間を引き込むように見えるが同時に空間が湧き出している
質量に飛び込まない電磁波は常にＣ
Ｅ{∫dV-∫４πR^2/(1+√(2GM/(C^2R) )dR }+ E{∫4πR^2/(1-√(2GM/(C^2R) )dR-∫dV}=MC^2
E*∫[2GM/C^2→∞]8π*√(2GM/(C^2R) )*1/(1-2GM/(C^2R) )dR =C^2
√(2GM/(C^2R) )=X
-（1/(2R))*√(2GM/(C^2R) )dR=dX
-16πE*((2GM)/C^2)*∫[1→0]1/{ X^2*(1-X^2) }dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*∫[1→0]1/X^2+1/(1-X^2) dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*[-1/X+(1/2)*log{(1+X)/(1-X)} ] dX =MC^2
-16πE*((2GM)/C^2)*[-1+(1/2)*log{2/0}+1/0 ] dX =MC^2
E=C^4/(32πG)

477:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 01:59:25.55
Ｅ＊sin(t/C)の電磁波を周囲にばらまく座標とＥ＊sin(-t/C)の電磁波を周囲にばらまく座標を
互いに隣接しないよう三次元空間に積み上げたものが宇宙空間
つまり湧き出したエネルギーが横で即時に吸収されるため認識できない
このブロックの配置がずれると電磁波が現れる
二つの電磁波照射器を置き互いに向けてＥ＊sin(t/C)とＥ＊sin(-t/C)の電磁波を放つと
間には電磁波がないように見える
片方の位相がφずれると二つの電磁波照射器がお互いに電磁波Ｅ＊√(2-2cosφ)*sin(t/C+ξ)を放っているように見える

478:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 02:13:17.29
すべての座標がωの振動数で電磁波を全方位に照射しているとき
Ｅ＊sin(ωt)＋Ｅ＊sin(-ωt)＝０の相殺が全座標で起きるが
もし一座標でだけω'の振動数に代わると
Ｅ＊sin(ω’t)＋Ｅ＊sin(-ωt)だけの電磁波エネルギーが一座標から全方位にばらまかれることになる
つまり一座標以外でω’に代わった時は
Ｅ＊sin(ω’t)＋Ｅ＊sin(-ωt)だけのエネルギーが一座標に収束することになる
つまり質量は周囲の座標から発散する電磁波の振動数を変調させ
自身にエネルギーを収束させる

479:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 02:42:24.04
つまりすべての座標にωがわりあてられており
特定の一座標でωが変化すると電磁波が全方位に飛ぶが
このとき特定の一座標のωが変化したのか
特定の一座標以外のωが変化したのか区別できない

480:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 14:47:05.20
Ｅ＊sin(ωt+φt)＋Ｅ＊sin(-ωt)＝E*{sinωtcosφt+sinφｔcosωt-sinωt}
E*{sinωt(cosφt-1)+sinφｔcosωt}=E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξt)
cosξt=(cosφt-1)/√(2-2cosφt) sinξt=sinφt/√(2-2cosφt)
cosξt=(cosφt-1)/[2*sin(φt/2)] sinξt=sinφt/[2*sin(φt/2)]

すべての座標が放射吸収する電磁波の振動数がωであるとする
E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξ)だけのエネルギーが特定座標から放たれたとき
特定座標の振動数がω＋φになったのか　特定座標以外の全座標の振動数がω-φになったのか区別できない

481:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 15:35:59.45
ωはその座標に流れる時間に比例するため
質量内部の時間が加速すると電磁波が放射される
MC^2/ω=MC^2/(ω＋φ)+M*E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξ)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√(2-2cosφｔ)*sin(ωt+ξt)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√(1-cosφｔ)
C^2*φ/{ω（ω+φ)}=E*√2*sin(φｔ/2)
C^2*φ/{ω（ω+φ)*√2*sin(φｔ/2)}=E
lim [φ→0] (φt/2)/sin(φt/2)*2/t=2/t
√２*C^2/{ω^2*t}=E
t=1として
√２*C^2/ω^2=E
ω＝(1/c)とすれば
E=√2*C^4

482:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 20:23:13.54
√2*C^4*sin(t/C）の湧き出しと√2*C^4*sin(-t/C）の湧き出しが交互に起きている
E=√2*C^4*sin(t/C）
P=√2*C^3*cos(t/C）
F=-√2*C^2*sin(t/C）
のエネルギーと運動量と力が存在しているが打ち消されて見えない
lim[t→∞](1/T)*∫[0→T]cosωｔ dt=1/√2
平均化されたエネルギーはC^4になる

483:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 21:34:18.21
あちゃー>>482のNGに失敗
推奨NGワードはなんだろう

484:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 22:53:12.76
「C^」

485:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/16 23:12:57.10
物理板て削除依頼ださないね

486:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/17 01:26:04.34
二つの電磁波照射器からお互いに向けて同時にＥsin(ωt)とＥsin(-ωt)をはなつ
この後２照射器間の距離を2ｘずらすと(2ω/C)xだけ位相がずれる
{∇^2-(1/C^2)*(d/dt)^2 }*ｈν=0
ｈν＝E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)
(d/dx)^2*E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)-(1/C^2)*(d/dt)^2*E*√(2-2cos(2ω/C)ｘ)*sin(ωt+ξ)=0
(d/dx)^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)-(1/C^2)*(d/dt)^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)=0
-2*(ω/C)^2*sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)＋(1/C^2)*ω^2*E*2sin((ω/C)x)*sin(ωt+ξ)=0
-2*(ω/C)^2＋(2/C^2)*ω^2=0
このときｈν＝E*√(1-cos(2ω/C)ｘ)の電磁波が両側から照射され両側に吸収されているように見える

487:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/17 01:53:02.52
電磁波受信機兼照射器を無限個等間隔でならべる
すべての機器間で電磁波がやり取りされすべて相殺されているとする
ただひとつの機器をわずかにずらすとその機器の両側でエネルギーが現れる
次にそのずれを右に移動させるとエネルギーが移動したように見える
質量はその場で特定の照射器が左右に動き続けるため静止する
電磁波はずれが静止状態から徐々に加速しながら外に移動していくために起きる

488:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/17 10:30:47.24
>>483
電磁波、√　のNGでおけ

489:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/17 22:57:08.47
典型的な籐質なのか

490:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/18 00:33:14.37
つまりE*√2*sin(ωx/C)だけのエネルギーが圧縮されたり引き伸ばされた空間には無から現れたように見える
空間が圧縮されるとその周囲の空間は引き伸ばされる
E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーと-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーが無から現れたように見える
電磁波を照射するさい照射器内部では-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーの減少が起きE*√2*sin(ωx/C)のエネルギーが光速で飛んでいく
静止したΔｍの質量がすべて電磁波になって周囲に散るとき
ΔｍＣ＾２が質量エネルギーと運動エネルギーになるとする
もしΔｍが微量すぎて内部時間が遅れないとするなら
ΔｍＣ＾２＝(1/2)*ΔｍＣ＾２+(1/2)*ΔｍＣ＾２となり質量が半分になり光速で飛んでいく
静止した質量内部に流れる時間は1/2のため時間が１で流れる外部にE*√2*sin(ωx/C)のエネルギーを放つとき
内部では(1/2)*-E*√2*sin(ωx/C)のエネルギーの減少が起きればいい
つまり質量が電磁波に代わる際エネルギーが二倍になる

491:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/18 02:18:11.71
andであぼーん指定できるブラウザ教えてくれ

492:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/18 09:59:09.62
電磁波をどれだけ質量に照射しても
質量内部で回転する電磁波とくわえられた電磁波が半分相殺するため質量が増えないように見える
π/3+2nπだけ重力場を通過した電磁波は位相がずらされる

493:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/18 12:23:44.71
Jane Styleでふつうに複数ワードをNGにできるけど...
ちなみに自分のブラウザでは、「ステマ」と「加齢臭」も禁句だｗ

494:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/18 15:35:04.15
>>493
そうじゃなくて1レス中に複数の単語を含むものをあぼーんしたいんじゃないか？
俺もしたい

495:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/18 19:24:07.59
質量Mが電荷qと-qの回転だと仮定
質量Ｍのシュバルツシルト半径は２ＧＭ/C^2なので電荷は4GＭ/C^2の距離を保って光速で回転しているとみなせる
1/(4πε)*q^2/(4GＭ/C^2)^2が二電荷に働くクーロン力
ｑ＊Ｃ＊Ｂがローレンツ力
B=μI/(2πr)
Ｉ＝ｄ q/dt
B=μqC^3/(8πGM)
ローレンツ力　μqC^3/(4πGM)*ｄ q/dt
μqC^3/(8πGM)*ｄ q/dt =1/(4πε)*q^2/(4GＭ/C^2)^2
μ/(GM)*ｄ q/dt=qC/(ε)*1/(4GＭ)^2
M*ｄ q/dt =qC/(8Gμε)
Mq+const=∫qC/(8Gμε)ｄｔ
q(t)=qsinωｔ
Ｔ＝4πGＭ/C^2*(1/C)
2πf=C^3/（２ＧＭ）
q(t)=qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]とできる
M*ｄ（qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]）/dt =qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(8G)
qcos[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(2G)=qsin[C^3/（２ＧＭ）ｔ:]C＾３/(8G)

496:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/18 21:43:50.12
メンヘルだね

497:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/18 23:02:56.61
>>494
Jane Styleでは、ツール → 設定 → 機能 → あぼーん → NGEx の画面で
正規表現（含む）を使った NGWord を設定することができる。
下は「電磁波」と「√」の論理積（and）で、あぼーんさせる正規表現の記述。

(?=.*電磁波)(?=.*√)

ただし、実際にやってみれば分かるけど、andで複数単語をNGの条件にすると、
and条件から漏れるあぼーんしたいレスがたくさん出てくると思うよ。

しらみつぶしに見えないようにしたいのなら、ふつうに NGWord を複数設定して
論理和（or）で除外する方が効率がいいと思う。

498:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/19 10:10:55.66
peskin読み始めたけど、
第一章は陽電子と電子の対消滅の散乱断面積はファインマンダイアグラムで計算できる
事実がわかればいいのうかな？式変形がさっぱり追えないが。

499:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/19 14:23:30.88
>>498
>式変形がさっぱり追えないが。
それがその後100ページくらいかけて説明されてるわけで。

500:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/19 16:26:18.88
>>499
ありがとん、Ⅰ部/半年だそうな、がんばろう

501:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/19 19:02:30.04
D=εE
B=μH
1/(DB)=1/(εμ)*1/(EH)
1/(DB)=1/(EH)*C^2
Ｅ＝ＭＣ＾２
電場と磁場が交わると質量になる
(DB)=(EH)*1/C^2
{∇-(1/C^2)*(d/dt)^2}*hν=0
∇(ＥＨ)＝(1/C^2)*(d/dt)^2＊(ＥＨ)
∫（∫｛∇(ＥＨ)　ｄｔ｝）ｄｔ＝ＤＢ

502:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 03:38:37.77
磁束Ｂがうむ力
F=(B^2S)/2μ*1/(4πR^2)
GMM/R^2
M^2=B^2S/(8πμG)
M=B*√(S/(8πμG) )
M=k*1/(EH)
k*μ/(BE)=B*√(S/(8πμG) )
B=(√((8πμG)/S )*kμ)^(1/2)*√(1/E)
ＤＢ＝√E*ε(√((8πμG)/S )*kμ)^(1/2)

503:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 07:49:46.04
わざわざ電磁波外すキチガイｗ

504:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 08:56:08.78
>>497
改行含んだandの指定方法教えてくれ

505:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 12:33:18.91
電磁波を網膜にあてると網膜が振動し色を認識する
電磁波がＥ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(φ/2)だとする
赤色と青色と緑色がかさなると白く光る
白い色は振動数がもっとも多くエネルギーが高い
赤色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｒ/2)　　緑色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｇ/2)　　　青色電磁波＝Ｅ＊√(1-cosφ)＝Ｅ＊(1/2)*sin(Ｂ/2)
白色の電磁波はもっともエネルギーが高いのでφ＝πになるだろう
つまりＲ＋Ｇ＋Ｂ＝π

506:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 13:18:25.86
振動数νと振動数ｆの電磁波を合成するとν＋ｆの振動数の電磁波になるとする
電場のエネルギー密度は(εE^2/2) エネルギーｈνの電場とエネルギーｈｆの電場を合成するとエネルギーｈ（ν＋ｆ）の電場になるとする
ε（ｈν）^2/2+ε（ｈf）^2/2≠ε（ｈ(ν+f)）^2/2
ε（ｈν）^2/2+ε（ｈf）^2/2＝ε（ｈ√（ν^2+f^2)）^2/2
つまり
エネルギーｈνの電磁波とエネルギーｈｆの電磁波を合成するとエネルギーｈ√（ν^2+f^2)の電磁波になるとする
白色電磁波の周波数　Ｗ　赤色電磁波の周波数　Ｒ　青色電磁波の周波数　Ｂ　緑色電磁波の周波数　Ｇ
Ｗ＝√（Ｒ＾２＋Ｂ＾２＋Ｇ＾２）　　　

507:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 14:15:56.09
Ｃの振動数の電磁波にＶの振動数の電磁波を重複させると
振動数√（C^2+V^2)の電磁波になる
つまり質量は振動数Ｃの電磁波であり運動すると振動数Ｖの電磁波を帯びる

508:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 17:04:29.97
電波は電磁波がすき

509:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 18:08:42.00
E*√(2-2cosφ)*sinωt=hν E*√(1-cosφ)=hν
(1-ｈν/E)=cosA　　(1-ｈｆ/E)=cosB (1-ｈ√(ν^2+f^2) /E)=cosC
ｈνの電磁波にｈｆの電磁波が重複するとｈ√(ν^2+f^2)の電磁波になる
1-√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=cosC
√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=(1-cosC)
√[(sinA/2)^2+(sinB/2)^2]=sinC/2
静止質量に全方位からＣの振動数の電磁波を照射している
ここに全方位からＶの振動数の電磁波をさらにくわえて照射すると振動数√（C^2+V^2)の電磁波が照射されたとみなせる
ｈν/√(1-(f/ν)^2)=ｈ√(ν^2+f^2)
μX^2{1/√(1-(E/X)^2)=μX^2+(1/2)*μE^2
つまり宇宙空間のすべての座標にμＸ^2の静電場エネルギーが存在しており
局所的に流れる時間が√(1-(E/X)^2)になるとその座標に静電場エネルギー(1/2)*μE^2が現れる
つまり電場は時間の遅れ

510:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 19:49:12.09
E*√(2-2cosφ)*sinωt=hν E*√(1-cosφ)=hν
＞(1-ｈν/E)=cosA　　(1-ｈｆ/E)=cosB (1-ｈ√(ν^2+f^2) /E)=cosC
＞ｈνの電磁波にｈｆの電磁波が重複するとｈ√(ν^2+f^2)の電磁波になる
＞1-√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=cosC
＞√[(1-cosA)^2+(1-cosB)^2]=(1-cosC)
＞√[(sinA/2)^2+(sinB/2)^2]=sinC/2
＞静止質量に全方位からＣの振動数の電磁波を照射している
＞ここに全方位からＶの振動数の電磁波をさらにくわえて照射すると振動数√（C^2+V^2)の電磁波が照射されたとみなせる
＞ｈν/√(1-(f/ν)^2)=ｈ√(ν^2+f^2)
＞μX^2{1/√(1＋(E/X)^2)=μX^2－(1/2)*μE^2
＞つまり宇宙空間のすべての座標にμＸ^2の静電場エネルギーが存在しており
＞局所的に流れる時間が√(1＋(E/X)^2)になるとその座標に静電場エネルギー(1/2)*μE^2が現れる
これはその座標に流れる時間が加速し
余剰がそとに飛び出すため
つまり電場は時間の加速
質量が減少すると重力場ないぶの時間の遅れがよわまり加速したとみなせる

511:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/20 22:04:43.72
電磁波エネルギーｈνと電磁波エネルギーｈｆが重複すると電磁波エネルギーｈ√(ν^2+f^2)になるとする
つまりｈνとｈ(iν)の電磁波が重複すると電磁波エネルギーが０になる
つまり質量には質量エネルギー分のh(iν)とｈνが突入し等量のh(iν)とｈνが抜けていく
質量が生成される際はｈνが多く入射し　ｈ(iν)が多く出射する
質量が消失する際はｈ(iν)が多く入射し　ｈνが多く出射する

512:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/21 17:41:04.54
ｈνの電磁波とｈｆの電磁波を足すとｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）の電磁波になる
ｈν＋ｈｆ＝ｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）
ν＝Ｃ/λ　　ｆ=Ｃ/.Λ
λ+Λ= λ*Λ*1/√（λ＾２＋Λ＾２）
実数空間と虚数空間結合している
実数空間においてはｈνの電磁波が質量に吸収され質量からｈ（iν）が出てくる
虚数空間においてはｈ(iν)の電磁波が質量に吸収され質量からｈνが出てくる
質量内部で電磁波が実数空間と虚数空間をまたぐため交差する
現実世界で質量が減少すると虚数空間では質量が増加し
虚数空間で質量が減少すると実数空間では質量が増加する
虚数空間の質量が０になると実数空間の質量が２倍になる

513:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/21 18:03:19.04
こういう奴が居ても、まともなレスをする奴も居るからと、
見ていたが、とうとう、ごみしかないスレになったので、
今日でこのスレ見るの終わりにします。

バイバイ

514:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/21 21:45:14.43
>>513
>まともなレス
書き込みだろう

515:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 12:44:49.90
i*Eの電磁波が空間を漂っている
電磁波ｈν内部では位相が変わり
i*E(cosx+isinx)になる　　ｘ＝(-ｈν/E)とすると
ｈνが極小なのでiE+hνが存在するように見える
電子はこのiEが重力場で回転させられ安定したもの
電子が抵抗にぶつかると位相がずれて外にはじき出されるため電磁波をばらまく

516:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 15:01:16.31
NGワードで透明あぼーんしている自分には、いたって平穏なスレに見える
504、513、514 と発言番号の歯抜けは激しいけど

517:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 16:22:56.77
虚数空間にはＥのエネルギーが飛び交い質量はiＥの渦
実数空間にはiＥのエネルギーが飛び交い質量はＥの渦
i*E(cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E))≒iE+hν
E(cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E))≒E-ihν
虚数空間と実数空間のエネルギーを足したものは常に０
（E-ihν）^2+(iE+hν)^2=0
iE*e^[ｈν/(iE)]がｈνの持つエネルギー
空間を光速でただようiEが質量に吸収されることで質量は存在を維持する
また質量からiEは湧き出す
エネルギーを質量に照射すると質量が吹き飛ぶのは質量に照射されなければならないiEが減少するため
エネルギーｈνとエネルギーｈｆの重複部ではエネルギーがｈ√（ν＾２＋ｆ＾２）になる

518:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 18:03:17.97
Peskinの2.3節で、クライン・ゴルドン場の運動量表示の一粒子状態を
|p>=√(2E[p])a†[p]|0>　但しE[p]=√(p^2+m^2)、a†[p]|は生成演算子
で定義すると
U(Λ)|p>=|Λp> 但し、Λはローレンツ変換、U(Λ)はあるユニタリ作用素
となるとありますがわかりません。よろしくお願いします。

519:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 19:38:12.38
>>518
何がわからないの

520:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/22 21:11:53.49
>>519
U(Λ)の存在

521:ご冗談でしょう？名無しさん
13/11/23 00:36:48.42
hνとｈｆの光エネルギーを別々に照射したときと
合成してｈ√(ν＾２＋ｆ＾２）の光エネルギーを照射したとき
受け取るエネルギーが同じならエネルギーを吸収する質量内部で流れる時間は多いエネルギー量を受けるほど遅くなる
mc^2+hν=(m+hν/C^2)*C^2
m/√(1-2ｈν/mc^2)≒(m+hν/C^2)
質量が大きなほどｈνは吸収されにくい
またｈνを浴びている質量mは√(2ｈν/m)の速度でエネルギー放射方向に運動している
質量Ｍ近傍でも質量ｍは√(2GM/R)で質量Ｍ方向に運動している
つまり重力は質量からエネルギーが放射されているため発生する
質量Ｍから質量ｍにｈνを飛ばすとまた同時に質量ｍから質量Ｍにｈνを飛ばすと
飛ばした側では(i+1)*√(2ｈν/Ｍ)でｍに動いているとみなせ受け手では(i+1)*√(2ｈν/m)でＭに動いているとみなせる
M/2*{ (i+1)*√(2ｈν/Ｍ) }^2+m/2*{ (i+1)*√(2ｈν/m) }^2=4i*hν
つまりｈνだけの光エネルギーの２質量間における交換が4i＊hνのエネルギーを生むということになる
iE*{cos(-ｈν/E)+isin(-ｈν/E)}=iE*cos(-hν/E)+ｈν
iE*{1 - cos(-hν/E) }=2ihν
(1-2ｈν/E)=cos(-hν/E)
E*√(2-2cosφ)*sin(ωt)=E*√(1-cosφ)
φ＝-ｈν/E

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