■電磁波犯罪・テクノ ..
731:電磁波ビームの肺攻撃と肺炎様症状の関係
20/04/12 23:46:10.12 YPPnWNyP/
>>730 つづき
この定数は、外部磁場がない場合の双極子モーメントの変動に関連しており、(12,13)で計算できます。
ε(0)=1+ <M^2>-<M>^2/3ε0VkBT (3)
ここで、Mは総双極子モーメント、<M^2>および<M>^2は2乗Mの平均、平均Mの2乗、VおよびTは考慮される細胞の体積と温度、kB
はボルツマン定数、ε0は真空の誘電率です。
ACフィールドの場合、誘導された分子双極子の双極子緩和時間を導入する必要があります。双極子自己相関関数を指数関数的に
減衰する関数Φ∝e^-t/τDで近似すると、誘電率の古典的なデバイ近似(14)となり、
ε(ω)=ε(∞)+ε(0)-ε(∞)/1-iωτD (4)
ここで、高周波数誘電率ε(∞)の制限は、剛体(非分極性)分子モデルでは1と見なされます(13,15)。
732:電磁波ビームの肺攻撃と肺炎様症状の関係
20/04/12 23:58:18.78 YPPnWNyP/
>>731 つづき
デバイ近似は、理想化された誘電体素材の予想される動作を説明しています。多くの実際の素材では、多くのフォノンモードが
エネルギーを不均一に吸収し、多くの緩和および共鳴プロセスにつながるため、動力学はこの理論で想定される単一緩和モデル
から逸脱します(16-18)。たとえば、バルク水の誘電特性は、3指数のデバイ緩和モデルによって十分に説明されることが示され
ており、
ε(ω)=ε(∞)+ ε(0)-ε1/1-iωτD,1 + ε1-ε2/1-iωτD,2 + ε2-ε(∞)/1-iωτD,3 (5)
ここでτD,1は10fsの桁数規模の超高速慣性緩和であり、τD,2およびτD,3はそれぞれ0.1および1psの桁数規模の水の拡散運動
に関連する時間スケールです(19)。分子または素材の誘電率のより一般的な表現は、異なる緩和時間を持つデバイ緩和プロセス
の合計としてであり(16,18)、
ε(ω)=ε(∞)+Σ(上にN、下にj=1) εj/1-iωτDj (6)
ここで簡単にするために、共鳴現象の寄与は省略されています。
733:備えあれば憂い名無し
20/04/13 07:39:56.04 PSH+6nTYp
弁護士道本周作
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734:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/14 23:42:15.47 uJXZu5q48
>>732 つづき
Cole-Davidsonなどの経験的モデル(20)は、
ε(ω)=ε(∞)+ε(0)-ε(∞)/(1-iωτD)γ (7)
Havriliak-Negami(21)モデルは、より広い誘電スペクトルをもたらす頻繁な高周波緩和現象の誘電率を近似するために開発され
ました。ただし、生体系に最も適したフィット関数の性質はまだ議論の余地があります(19)。誘導された双極子は最小緩和時間
の逆値を超える周波数でAC場に応答できないため、異なる時間スケール数のこれらの異なる緩和モデルが最大AC効果の共振周波
数を決定します。
735:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/14 23:46:08.06 uJXZu5q48
>>734 つづき
B. 誘電体分子へ入力される電気的仕事量
分子の電気分極ベクトルP ^→は、誘電体分子の永久または誘導電気双極子モーメントの密度を表すベクトル場です。この
ベクトルは、単位体積あたりの双極子モーメントとして定義されます(22)。外部電界E ^→に存在する分極性分子の場合、分極
ベクトルは以下で得られ、
P^→=P0^→+ε0(ε(ω)-1)E^→ (8)
ここで、P0^→はゼロ電界での分極ベクトル、ε0(ε(ω)-1)E^→は電界の方向に向けられた誘導双極子モーメントの密度です
(図2を参照)。
736:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/14 23:55:36.64 uJXZu5q48
>>735 つづき
古典的な電気力学によれば、平面電磁波照射下で線形、非磁性、等方性、および均一な誘電体システムに伝達される総電気
エネルギーは以下で得られ、
εEM(τ)=∫0^τ ∫v E^→･dP^→dVdt (9)
ここで、τおよびVは、それぞれ誘電体システムの照射時間と照射量です。したがって、誘導された双極子を回転させるために
AC電場によって行われた全行程を捕獲し、誘導双極子の向きはフィールドと完全には整合しません。したがって、一次元電場の
存在下で分極可能な分子について、次のように書くことができます。
εEM(τ)=∫0^τ ∫V ε0(ε(ω)-1)E^2dVdt (10)
737:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/15 00:02:13.49 ZRWoSRSyP
>>736 つづき
この方程式に式(1)を代入すると、このエネルギーは実数成分と複素数成分に分解でき、
εEM(τ)=WEM(τ)-iDTH(τ) (11)
ここで、WEMは電磁波によってシステムの双極子をフィールドに揃えるために行われる分極電磁仕事であり、DTHは総熱放散(
損失)です。
正弦波電界E=E0sin(ωt)を考慮すると、これらの積分は明示的に計算でき、
WEM(τ)≈1/4 V ε0(ε'-1)E0^2 ωτ/2π =<EEM>ωτ/2π (12)
および、
DTH(τ)≈1/4 V ε0ε'' E0^2 ωτ/2π =<DTH>ωτ/2π (13)
ここで、<EEM>と<DEM>は1回の照射サイクルの平均であり、ωτ/2πは照射サイクルの数です。
738:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/15 00:31:30.93 ZRWoSRSyP
>>737 つづき
分子の誘電率は解離過渡期にわたって変化しないと仮定しており、壊れた結合が分子対誘電率に寄与しない塩基対間の水素
結合である場合、この仮定は有効となるはずです。一方では、分極化は双極子で行われる仕事であり、これは周波数と印加電力
の両方に依存する構成エネルギーの変化をもたらす遅い自由度に集中します。一方、熱放散の項は正味の温度増加(誘電加熱)に
つながり、その効果は、高周波サーモスタットの使用による分子動力学シミュレーションでは無視できます。したがって、
等温仕事については式(12)のWEMという用語に焦点を当てます。
739:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/15 00:48:28.91 ZRWoSRSyP
>>738
C. 反応率の向上
DNA融解などの生物学の多くの活性化されたプロセスは、以下のEyring-Polanyiの式(26)によって巧く特徴付けられ、
k=kBT/h exp(- ΔG^++/kBT) (14)
ここで、kは遷移速度、kBはボルツマン定数、Tはシステムの温度、hはプランク定数、Gzは活性化自由エネルギーで、エンタル
ピーとエントロピーの項ΔG^++=ΔH^++ -TΔS^++に分解できます。
AC場によって行われるすべての非等温仕事が障壁を減らすために使用されると仮定すると、電磁的に強化された遷移率を次
のように定義できます。
kEM=kBT/h exp(ΔG^++ -WEM(τ)/kBT) (15)
740:備えあれば憂い名無し
20/04/15 09:20:58.41 49A87/TN4
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741:備えあれば憂い名無し
20/04/16 10:17:22.04 rQKHuyYQB
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742:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/17 20:53:30.04 zCs81j1KH
>>739 つづき
1/kEMの時間後に融解が発生するため、電磁放射によってシステム上で行われる総作業量はWEM(1/kEM)です。これにより、
kEMの超越方程式が正式に反転され、以下の式につながり、
kEM=k exp(W(ω/2πk <EEM>/kBT)) (16)
ここで、Wはオメガ（またはランバートW）関数で、関数の逆関係として定義されます。
f(z)=ze^z (17)
743:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/17 20:54:59.70 zCs81j1KH
>>742 つづき
高い振幅と周波数で動作し、オメガ関数の漸近的拡張により、比率が向上します。
kEM≈ω/2π <EEM>/F-kBTln(F/kBT) (18)
ここで、F=ΔG^++ +kBTln(ωh/2πkBT <EEM>/kBT)です。この式から <EEM>=Vε0(ε'(ω)-1)E0^2 /4であるため、溶融速度は
フィールドの振幅E0で二次関数的に増加し、ω(ε'(ω)-1)で線形に増加します。
この比率は、エントロピー自由エネルギー障壁に相当します。
ΔGEM^++ =kBln(2πkBT/ωh F-kBTln(F/kBT)/<EEM>) (19)
744:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/17 21:07:02.79 zCs81j1KH
>>743
融解の仕組みは外部フィールドの適用により変化し、遷移状態と平衡配置の両方を変更しますが、初期自由エネルギー障壁
ΔG^++を以下の式で得られる値だけ下げることと同等であると予測します。
WEM(1/kEM)=ΔG^++ -ΔGEM^++ (20)
ここで、ΔGEM^++は、式(19)で与えられるエントロピー項です(図3を参照)。
745:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/17 21:55:18.79 zCs81j1KH
>>744
Ⅲ. シミュレーション結果
A. DNAの誘電特性
実験とシミュレーションの両方における以前の研究は、その高い負電荷のために、DNAは高度に分極可能な分子であることを
示しています(5,23-25)。誘電率の推定値は、実験的(5) (ε(0)～8)、および全原子シミュレーションを使用して得られました
(CHARMM27力場(5)によりε(0)= 12±1.4）。この研究では、二本鎖分子"ACAAGTCCT"の誘電特性は、Cuervo et al(5)によって
確立された手順に従うことにより、CHARMD36力場(29)でNAMD(28)を使用する明示的な水中の全原子シミュレーションから決定
されました。溶媒効果を回避するために、電荷中性のNa+イオンの最小数のみが含まれました。静的誘電率は、4種類の温度
（276.15 Kから306.15 K）での400nsの平衡化（出力は100fsごとに保存）後の10nsの長さのシミュレーションから式(3)を使用
して推定され、ε(0)=14.4 ±3.6に繋がります。
746:備えあれば憂い名無し
20/04/19 07:11:10.83 WrqVCGTxl
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747:備えあれば憂い名無し
20/04/20 18:58:33.85 BRZn5Raht
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748:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/21 22:17:03.45 da70ajHrs
>>745 つづき
周波数依存誘電率ε(ω)は、これらの同じシミュレーションから、式(2)によって決定されました(図4を参照)。図4は、
デバイ(14)、双指数関数デバイ(30)、およびCole-Davidson(20)モデルで式(2)から数値的に得られた誘電率にも適合します。
また、Cole-Cole31モデルとHavriliak-Negami(21)モデルに誘電率を適合させ、これらの適合は、それぞれDebye適合とCole-
Davidson適合と一致しました。共鳴効果（これはテラヘルツスペクトルで観察される(26,32,33)）は、これらの近似のいずれ
によっても捕捉されないことに言及することが重要です。
749:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/21 22:35:28.23 da70ajHrs
>>748 つづき
デバイ近似により、80～150psの緩和時間が得られ、これはDNA分子の構造な立体配座変化に関連付けられています。双指数
関数デバイ近似は2つのデバイ型緩和現象を生成し、特性時間が200～400psを有するものは、ベースペアのステップシフト、
スライド、上昇、傾斜、ロール、およびツイストの動きに関連し(35)、もう1つの特徴的な時間は10～20psであり、これはDNA
に結合した水分子の動きに関連しています(19)。
750:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/21 23:47:48.12 da70ajHrs
>>749 つづき
B. DNA融解速度
DNA融解は、二本鎖DNAを2本の一本鎖に分離するプロセスです。長年にわたって、特にテラヘルツ領域(32,36-40)および
ギガヘルツ領域(18,41,42)でのDNA融解における電磁波の影響の研究に特別な関心が寄せられてきました。交流電場の影響下で
、DNA融解が従来の熱加熱法を使用するよりも急速に進行することが実験的に示唆されています(6)。提案された強化とフィー
ルドの特性の理論的なスケーリングを検証するために、3つの異なる温度で融解速度が実験的に知られている分子"ACAAGTCCT"
を使用しました。
751:備えあれば憂い名無し
20/04/22 09:36:31.65 ouFZIVCbY
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20/04/23 18:39:20.87 D9kOClIZe
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20/04/25 10:57:05.36 fZ5JEBJKV
弁護士の数は非常に多いため、当たりはずれの差が激しいという問題点があります。
信仰の手続きに時間がかかったり、十分な説明をしてもらえなかったりする可能性もあるため、弁護士選びは慎重に。。
また、職務上の権限を悪用して個人情報にアクセスできる人物も混じっていると思われます。
必要に応じて、本プライバシーポリシーを変更することがあります。
次のような弁護士に相談するとよいでしょう。
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参考資料
法律事務所と集団ストーカー
URLﾘﾝｸ(www.asyura2.com)
弁護過誤! オリンパス代理人に市民団体が懲戒請求！
URLﾘﾝｸ(www.cyzo.com)
カルトへの「ストーカー業務の委託」について -『オリンパス事件」 - 証拠士は見た！ すぐ隣にいる悪辣非道な面々
URLﾘﾝｸ(www.cyzo.com)
755:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/26 01:04:54.00 PL98ubhke
>>750 つづき
この分子の体積(～5540Å^3)は平衡化された構造から決定され、誘電特性は平衡シミュレーションから決定されました。
通常の誘電率モデルでモデル化できる緩和現象に焦点を当てるために、シミュレーションが実行されたフィールド周波数ωの
範囲は3.5～70GHzでした。シミュレーションで使用される電界振幅E0の値は、0.4～1.1 V/nmの範囲です。これらの振幅と
周波数は、全原子分子動力学シミュレーションの時間制限と、標準サーモスタット（周波数1THzのランジュバン熱浴）で制御
できるようにシステムを安定に保つために選択されました。ノーズフーバーランジュバンピストンを適用して、圧力を
1.013 25 bars(圧力単位：バール)に保ちました(44,45)。
756:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/26 01:10:51.20 PL98ubhke
>>755 つづき
二次構造のない短いDNA分子の融解の推奨される仕組みは、解凍プロセスによるものです(26)；ただし、ACフィールドを使用
してDNA分子"ACAAGTCCT"を融解すると、分子がフィールドと整列し、一方の鎖が他方から滑り落ちるまで伸びることが観察され
(図5を参照)、熱(26)や共鳴誘発(32,33)とは非常に異なる仕組みを示唆しています。したがって、融解時間の提案された定義
は、各一本鎖の中央の5塩基の重心が特定の定数よりも大きい時間(46)としては十分ではなく、且つ、相互作用する鎖間の全て
の水素結合と塩基スタッキング(二重らせん中の塩基部分の重なり合い)相互作用を破壊する必要もあります。したがって、個々
の塩基対の融解を調べ、それらが末端塩基対の1つから順に連続して融解することを発見しました。以前のシミュレーションと
一致して(47,48)、融解過程で塩基対解離の速度が一般的に大きくなることがわかります(図6を参照)。融解間隔は単一の最大値
を示しており、ACフィールド下では融解にはまだ単一の障壁があり、式(15)の仮定は正当化されます。動力学は、最初の数塩基
対の開口によって制御され、WEMによって障壁が低下する単一の有効な解離速度に上昇します。
757:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/26 01:21:17.50 PL98ubhke
>>756 つづき
Ⅳ. シミュレーションの比較と議論
図7は、シーケンス"ACAAGTCCT"について、シミュレーションから得られた自由エネルギーの向上と、フィールドの振幅と
周波数の両方の関数の理論結果とを比較しています。使用された誘電率は式(2)から数値的に得られたものであり、解析的増強
は式(16)から得られました。正確な推定に必要な長いシミュレーション時間による静的誘電率の決定における既知の不正確さの
問題を回避するために(12)、静的誘電率ε(0)が実験値ε(0)=8に適合されました。実験的に決定された誘電率での作業は、
アルコールとグリコールのマイクロ波から吸収される熱を計算するためのシミュレーションと組み合わせた場合、満足のいく
結果を提供することが示されています。
758:備えあれば憂い名無し
20/04/26 19:15:20.57 65zLBg9np
職務上の権限を悪用して個人情報にアクセスできる人物も混じっていると思われます。
弁護士道本周作
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759:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/28 21:49:05.30 D03bDvf7E
>>756 つづき
Ⅳ. シミュレーションの比較と議論
図7は、シーケンス"ACAAGTCCT"について、シミュレーションから得られた自由エネルギーの向上と、フィールドの振幅と
周波数の両方の関数の理論結果とを比較しています。使用された誘電率は式(2)から数値的に得られたものであり、解析的増強
は式(16)から得られました。正確な推定に必要な長いシミュレーション時間による静的誘電率の決定における既知の不正確さの
問題を回避するために(12)、静的誘電率ε(0)が実験値ε(0)=8に適合されました。実験的に決定された誘電率での作業は、
アルコールとグリコールのマイクロ波から吸収される熱を計算するためのシミュレーションと組み合わせた場合、満足のいく
結果を提供することが示されています。
760:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/28 22:23:58.40 D03bDvf7E
>>759 つづき
図7（左）は、場の振幅の関数でシミュレートされた理論的な自由エネルギーの強化を比較し、非常に良好な精度と式(19)に
一致する対数拡大縮小化を示しています。周波数依存性を分析するために、分子の誘電率の4つの可能なモデルを検討しました
：式(2)の直接積分、デバイ近似、双指数関数デバイ近似、およびCole-Davidson近似です。私たちの分子の誘電率のデバイ近似
はω<EEM> = <DTH> /τDを導き、したがって、式(16)はω=2π/τDが融解速度を最大にする転移周波数であることを意味します。
761:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する工作
20/04/28 22:24:37.22 D03bDvf7E
>>760 つづき
デバイプロセスの合計については以下となり、
(ε'(ω)-1)ω=Σ(上N、下j=1) εj''(ω)/τD.j (21)
ここで、εj ''はj番目の緩和現象に関連する誘電損失です。したがって、最大の増強は高周波緩和現象によって支配されると
予想されます。Cole-DavidsonモデルとHavriliak-Negamiモデルはこれらのケースの近似であるため、誘電特性がこれらのモデル
で十分に表現されている素材でも同じ動作が期待されます。
762:備えあれば憂い名無し
20/04/29 18:17:55.38 LE2OQpkdj
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763:備えあれば憂い名無し
20/05/01 07:02:20.40 /W+qMUbeG
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764:ムの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する反日工作
20/05/03 22:25:47.73 IbSKYBE9u
>>761 つづき
最適な周波数が存在する理由は明らかです。双極子はACフィールドにより長く応答し、周波数が逆双極子緩和時間を超えると
エネルギーを伝達できます。低周波数では、双極子は1サイクル内で急速に電界と整列し、残りのサイクルではエネルギーが
伝達されなくなります。したがって、時間間隔ごとに交差する(壊れる)障壁の数(結合)も減少し、結果として溶融速度が低下
します。この最適な周波数は、デバイモデルの場合はおおよそ逆双極子緩和時間（ターンオーバー周波数、転移周波数）にあり
、複数の緩和時間スケールを持つモデルの場合は、より広い共振ピークでより高い値に移行します。
765:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する反日工作
20/05/03 23:18:42.57 IbSKYBE9u
>>764 つづき
理論のスケーリングとシミュレーションを比較すると[図7(右)を参照]、デバイ近似が理論の中で最も一貫したモデルである
ことがわかります。この動作については、2つの可能な説明があります。1つ目は、非常に短い緩和時間を伴う非共振プロセス
の動力学が、熱に変換されないエネルギーのほとんどを吸収する低周波数モードによって幾何学的に制限される可能性がある
ことです。これらのモードは分子の立体構造を変化させて双極子をフィールドに揃えるため、高周波モードは本質的に凍結し、
これは、以前はバルク過冷却液体で観察されていた現象です(49)。2番目の可能な説明は、短い緩和時間が主に周囲の水分子の
動力学に関連していることであり(19)、したがって、これらの分子はこれらのフィールド周波数に非分極性であるため、電磁
波の影響は無視できます。
766:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する反日工作
20/05/03 23:27:41.78 IbSKYBE9u
>>765 つづき
モデルのスケーリングの温度依存性とシミュレーションの比較は、フィールドの振幅と周波数の場合よりもやや複雑です。
式(19)を使用して、以下であることを観察し、
ΔGEM^++/kBT +ln (<EEM>ωh/2π(kBT)^2)=ln(F/kBT) (22)
ここで、 F= G^++ +kBTln(ωh/2πkBT <EEM>/kBT)であり、左の項は単に弱い温度依存性を意味します。この式は、理論曲線
を単一の曲線に折り畳むことに注意してください。この式の理論的推定値とシミュレーション結果(図8を参照)を比較すると、
シミュレーションの誤差内にある1～1.5kcal/mol(2～3 kBTs)の差とよく一致します。
767:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する反日工作
20/05/03 23:28:17.61 IbSKYBE9u
>>766 つづき
この方法で異なる配列を識別する能力を分析するために、298.15 Kで配列"CAAAAAG"、"ACAAGTCCT"、"CACGGCTC"、および
"AGATTAGCAGGTTTCCCACC"の融解速度の向上を分析し、これは、シミュレーション能力の範囲内で測定および公開された短い
DNAシーケンスの数少ない融解速度の1つです。これらのシーケンスの自由エネルギー障壁は、この温度でそれぞれ16.3、18.7、
20.1、および24.3 kcal/molの値を取り、6.9、0.1、0.01、および9.5×10^-5 s^-1の融解速度に一致します。非常に異なる
DNAの長さと配列についてのこれらの異なる融解速度は、等温場増強融解機構を示すために選択されます。
768:電磁波ビームの学習能力低下と集中力低下で努力を阻止する反日工作
20/05/04 02:01:00.85 Dfm57o4lI
>>767 つづき
融解速度の向上がオーム熱効果によるものである場合、それらの向上した速度は依然として非常に異なります。図9は、
13.82GHzの一定フィールド周波数ωでの理論から示唆された強化された融解速度を比較しています。理論上の推定では、4つ
のシーケンスで同じ周波数依存の誘電特性を考慮しますが、唯一の違いは体積(それぞれ4220、4770、5540、11 500bÅ^3)と
熱自由エネルギー障壁です。短いDNA分子（長さが二本鎖分子の持続長より短い）の場合、分子の長さに対して線形になる
ように体積を概算できるため、一般式としてV=650N Å^3を得られ、ここでNは分子の塩基対の数です。
769:備えあれば憂い名無し
20/05/04 14:42:24.40 72yjML+2V
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770:備えあれば憂い名無し
20/05/05 10:13:43.07 4ZftW6fbD
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771:８○３と暴力団と被差別利権とテクノロジー犯罪被害に付け入る工作
20/05/06 22:38:14.13 iooz4pqYv
>>768 つづき
Fの式を分析すると、熱融解速度kのシーケンスについて、次のような十分に強いACフィールドを考慮すると、
k=kBT/h e^-ΔG^++/kBT<<<EEM>ω/2πkBT (23)
それから、
ΔG^++/kBT>>|ln(<EEM>ω/2πkBT)| (24)
そして式(22)は以下で簡略化でき、
ΔG^++/kBT>>ln(ΔG^++/kBT)-ln(<EEM>ωh/2π(kBT)^2) (25)
N1およびN2塩基対と関連する自由エネルギーΔG^++およびΔG^++の2つのシーケンスが与えられた場合、この結果は以下で
あることを意味し、
ΔG^++(下にEM,1)-ΔG^++(下にEM,2)≈kBTln(N2/N1 ΔG^++(下に1)/ΔG^++(下に2)) (26)
772:８○３と暴力団と被差別利権とテクノロジー犯罪被害に付け入る工作
20/05/07 00:58:46.71 8YttYhLj6
>>771 つづき
塩基対数と元の障壁に関する活性化エネルギーのこの対数依存性は、両方への依存性を低減します。したがって、熱自由
エネルギー障壁が10の比率をとる同じ長さの2つのシーケンスは、わずか2.3kBT 1.4kcal/molの強化された障壁に差があり、
より安定した二重鎖が不安定な二重鎖よりも長い場合、差はさらに小さくなります。これは、非常に異なる熱融解温度を持つ
分子でさえ、実質的に同じマイクロ波出力で融解することを示唆するマイクロ波支援DNA融解に関する実験結果と一致してい
ます。また、観測された融解はオーム加熱による熱効果によるものではないことを示唆しています。図9からわかるように、
フィールドの周波数と振幅を小さくすると、選択性が高くなります；ただし、交換のように、機能強化はそれほど重要では
なくなります。
773:８○３と暴力団と被差別利権とテクノロジー犯罪被害に付け入る工作
20/05/07 00:59:13.23 8YttYhLj6
>>772 つづき
要約すると、この記事では、高度に分極可能な分子における電磁界の非熱的触媒効果を定量化する理論を提案し、これは
DNA融解などの活性化反応の速度論的強化につながります。この理論は、十分に大きいフィールドでは、融解速度は場の振幅
で二次関数的に、温度では弱くスケーリングし、異なるフィールドの周波数への応答は材料の誘電特性に依存することを
示唆しています。DNAについては、単一のデバイモデルが増強の最良の推定値を提供し、低ギガヘルツ領域での回転周波数に
つながることを観察します。この記事では、DNA融解に焦点を当てることによりAC電場の存在下で等温解離現象を強化する
ための理論を紹介していますが、その到達範囲はこれらの解離イベントに限定されず、この理論は、抗体-抗原複合体の解離
、DNAヘアピンの発達、結晶の融解などの交流フィールドを使用して強化できる他の遷移にも適用できます。
774:備えあれば憂い名無し
20/05/08 22:29:14.99 Yn6syXcVO
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20/05/09 10:52:54.77 cz9oQKhFZ
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776:８○３と暴力団と被差別利権とテクノロジー犯罪被害に付け入る工作
20/05/10 23:18:53.51 vn3dv2keE
>>773 つづき
脂質二重層を横切る電界は10×10^6 V/mまたは0.01 V/nmを超えており、図9の漸近領域内にあるため、膜イオンチャネル
とポンプ蛋白質の組み立てと分解は特に重要です。膜蛋白質の電圧感知機能は、蛋白質の不可逆的な部分的分解に対する
フィールド効果に関連していると長い間仮定されてきました(51)。個々の心臓細胞ギャップ結合イオンチャネルの発火およ
び放電は、1マイクロ秒という高速で、MHzのAC周波数に対応します。図7のDNA融解結果と図9の普遍的な漸近線は、この低周
波でも生理学的条件下で障壁内の最大12 kBTの減少を示しています。おそらく、私たちの理論で示されている普遍的な解体
率は、イオンチャネルが発火を同期できる理由と、アクチン分子が特定の向きのフィラメントに急速に組み立てられる理由
を説明しているのでしょう。
777:８○３と暴力団と被差別利権とテクノロジー犯罪被害に付け入る工作
20/05/10 23:19:32.73 vn3dv2keE
■ Non-thermal Biological Effects of Microwaves
マイクロ波の非熱的な生物学的効果
Igor Belyaev Ph.D., D.Sc : Department of Genetics,Microbiology and Toxicology The Arrhenius Laboratories for
Natural Sciences, Stockholm University November, 2005 : Microwave Review
URLﾘﾝｸ(maisonsaine.ca)
要旨
本稿の目的は、非熱的マイクロ波（NT MWs）の多様な生物学的効果と様々な物理学的および生物学的変数におけるこれらの効果の
複雑な依存関係を概説することです。周波数および変調における依存性に加え、利用可能なデータが、曝露の間欠性（一定時間内に
稼働と停止を繰り返す性質）および可干渉性時間（電磁波には位相のゆらぎ、不規則性、不確定性など、波としての周期性が常に
存在するが、 この周期性の度合いを表す性質をコヒーレンスと呼び、可干渉性の保持はある範囲の時間、空間内にかぎられるため、
これをコヒーレンス時間と呼ぶ）、分極、静磁場、電磁浮遊磁場、遺伝子型、性別、生理学的および個別的要因、曝露中の細胞密度
についての非熱マイクロ波効果の依存性を示し、且つ曝露の期間がNT MW効果にとって電力密度（PD）ほど重要でないことを示唆し
ます。これらの依存性の更なる評価は、NT MWsが生体系に影響を与える仕組みの理解、生体内および疫学的研究の計画、治療法の
開発、安全基準の設定および携帯電話通信からのマイクロ波の有害影響の最小化のために必要です。
778:８○３と暴力団と被差別利権とテクノロジー犯罪被害に付け入る工作
20/05/11 00:41:50.03 nHxxKHGY0
>>777 つづき
Ⅰ 序論
電磁的な曝露は、沢山の変数の点で異なります：：（比吸収率、入射電力密度）、波長／周波数、近接場－遠距離場、偏光
（直線、円）、連続波（CW）およびパルス電磁場（パルス繰り返し率、パルス幅またはデューティ比（周期的な現象において、
"ある期間" に占める "その期間で現象が継続される期間"の割合）、パルス形状、平均電力パルスなど）、変調（振幅、周波数、
位相、複合）、曝露箇所における静磁場（SMF）および電磁浮遊磁場、曝露の全体的な持続期間と間欠性（連続、中断）、急性およ
び慢性的な曝露。エネルギーの吸収が増加すると、通常、マイクロ波誘電加熱によって起こる、いわゆるマイクロ波（MWs）の熱効果
が観察されます。非吸収率（SAR）または電力密度（PD）は、熱的マイクロ波効果の主な決定要素です。他の多くの曝露の物理的
変数は、どんな熱よりはるかに低い強度のマイクロ波により引き起こされる、いわゆる非熱的（NT）生物学的効果にとって重要に
なるかもしれません[1-11]。重要な問題は、これらの物理的媒介変数をどのように安全基準内に考慮にいれるべきかということです。
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